弦の波動方程式の解は、周期的になるため、フーリエ級数の形で展開(モード展開)することができます。より、以下で表すことができます。-2$$となるため、波動方程式の一般解は以下で表されます。\alpha_{-n}^\mu=\alpha_n^{\mu*}$$この導関数の線形結合は以下になります。周期関数であることが分かります。そのため、フーリエ展開することができます。-(3)$$弦の運動量密度は、(3)より、$$P^{\tau\mu}=\frac{1}{2\pi\alpha’}\dot{X}^\mu=\frac{1}{2\pi\alpha’}f_1^\mu+\cdots$$これより、弦の全運動量は以下になります。2項以降の積分は0になります。e^{-in\tau})\cos{n\sigma}$$第3項の和の正負を1つにまとめると、3が得られます。理数の散策路.ホーム検索トップサイドバータイトルとURLをコピーしました。