M)](100)が得られる。=∞の温度よりも高いエネルギーを持つ状態である。これは、エネルギーの低い状態よりも、エネルギーの高い状態を占める粒子数が多い状態である。0)の範囲に限って議論する。mB/kBT)}となる。mB/kBT)(103)が得られる。章の式(120)と同じである。16・6、17・1)カノニカル分布における平均値は(12a)式によって与えられる。El)(105)で与えられる。用いると、次のように書くことができる。数を知ることができれば体系の巨視的性質に対する知識が全て得られるわけである。したがって、平衡状態に関する限り統計力学の応用としては分配関数を求めることが全てである。+(<P>/T)dV2(106a)である。kBlnQ(108a)であることが分かる。lnQ(17・2)(109a)で与えられることが分かる。A)(110a)となる。これは熱力学的関係式(87)と同じである。本となる式で、ミクロカノニカル分布における式(92)に対応する。Qの計算が実際上の問題となる。係式によって、系の熱力学的性質は統計力学的に全て定められる。章の式(89)、(140)とそれぞれ比較せよ)。その場合、物理量は大きくゆらぐ。巨視的な対象に関するものである。この意味で(109a)式が熱力学的な量として定義されるのは、対象が十分大きなものでなければならない。学は完全な一致を見せる。A)(112)と書ける。E*で鋭い極大を持つ。E*(114a)と書いても差し支えない。exp(S*/kB)を使った。