分布やカノニカル分布の時に比べて条件が一つ増えている。l}!)(3c)で与えられる。未定乗数法によって求めることが出来る。μ)})/Ξ(19)この分布もカノニカル分布の拡張の一例であって、グランドカノニカル分布グランドカノニカル分布(あるいは大きなカノニカルきなカノニカル分布カノニカル分布)と呼ばれる。きな分配関数、大きな状態和)と呼ばれ、次のように定義される。熱源、化学ポテンシャルμを持つ質量源に接触しているとすれば、エネルギーと同様にその系に含まれる粒子数も確率的である。/Ξ(7c)で与えられる。N)は状態密度である。Ξは次のように定義される。βμ(20)は絶対活量である。μ(7c')Nである。μ(12c)Nと書ける。μ)=一定という条件のもとでの分布法則である。数は、それぞれの場合の一般的な分配関数を使って求めることができることをここで示そう。このため、分配関数は統計力学において最も重要で基本的な物理量である。数や熱力学的関係式は、それぞれの場合の確率法則によって与えられる平均値の関係として統計力学的に導かれる。N)T,V,Ni(87)が得られる。的に導かれたものであることに注意する。VdP(88)が導かれる。μ(90)が得られる。これから、次のような関係が得られる。性質は統計力学的に全て定められる。したがって、状態数Ω0の計算が実際上の問題となる。個から成る理想気体をミクロカノニカル分布によって取り扱ってみよう。3・2・3で求めてある。]}2(93)となる。NkB/V(94)と計算され、理想気体の状態方程式が得られる。+(5/2)kBとなる。mkB)/h2]}(95)となる。考察した二準位系をミクロカノニカル分布で取り扱ってみよう。