moreウィックの定理(5)ここから、やっと(数学的帰納法による)証明の本筋に入ることが出来そうです。「ウィックの定理(1)」にて、証明すべき式を提示しています。「ウィックの定理(3)」にて、正規積の表現を示しています。moreウィックの定理(4)証明を続けますが、ちょっと引っ掛かってしまいました。場合を導く」ということが証明の主軸となります。場合は明確」というのは、どうなのか?ということを考えました。moreウィックの定理(3)では、この定理の証明に入ります。積として表すことから始めます。場合が問題として提示されていました。これを考えてみたいと思います。模範解答はないので、間違っていてもご了承のほど。行くところですが、そこで掲題の「ウィックの定理」が出てくるので、それを先に考えて行きたいと思います。リズムが狂うのですが、ご容赦のほど。この「ウィックの定理」は以前にも記事にしているのですが、どうも十分な理解が出来ませんでした。moreスカラー粒子散乱(3)今回も前記事が文字数制限で途中となったので、その続きです。(デルタ関数のカッコの中の符号は±を入れ替えていますが、値は変わらないことに留意願います。moreスカラー粒子散乱(2)前記事が文字数制限で途中となったので、その続きです。積分変数だからだと思う。共変摂動論での不変散乱振幅」に入ります。いくつかの反応を最低次の近似で扱ってみるとのことです。「スカラー粒子散乱」です。「複素ベクトル場」の続きです。今回から「複素ベクトル場」に入ります。これは電荷・質量を持つスピン1を持つ粒子を記述し、具体的には荷電弱相互作用を媒介するWボゾンがこの場で表されます。この場合もゲージ固定項が必要です。more場の演算子のまとめ(8)_実ベクトル場(質量≠0)「実ベクトル場(質量≠0)」の続きです。課すことで、物理的成分(スピン=1成分)を取り出すことが出来る。more場の演算子のまとめ(7)_実ベクトル場(質量≠0)今回から実ベクトル場(質量≠0)に入ります。polarization)も物理的な成分となります。more場の演算子のまとめ(6)_実ベクトル場(質量=0)「質量=0の実ベクトル場」の続きです。示したように、(静止系をとることが出来ないので)実際は意味を持たないですね。more場の演算子のまとめ(5)_実ベクトル場(質量=0)質量=0の実ベクトル場について述べていきます。これは電気的に中性なスピン1の粒子を記述し、具体的には「光子」と「グルオン」になりますが、グルオンは更にカラーという自由度を持ちます。展開され、この4つのベクトルが粒子の偏極を表します。質量が0という制限により、実際の自由度は2。more場の演算子のまとめ(4)_ディラック場ディラック場に関することを続けます。今回はディラック場について書きます。フェルミ粒子(レプトン、クォーク)を記述するものです。