点Pで光子を検出する確率を決定する。散乱波モデルを伴う古典的取り扱いをファインマンの解析のアナロジーとして使用しその概略を示す。至る経路の数は膨大である。鏡面を等間隔で分割し各領域に一つの経路を考えることで、代表的ないくつかの経路を図示する(図(a))。これらは、古典的には散乱波の経路となる。おける各散乱波の振幅と位相が最終的な振幅を決める。点での散乱波振幅は小さくなる。各経路の光路長を図(b)に示す。経路(S-I-P)で最小となり、θi=θである。経路(S-A-P)と(S-B-P)では光路長が大きく変化する。このため位相子の和の先端は大きく回転する(図(c))。近づくにしたがって、光路長は短くなり、また、その変化は小さくなる。したがって、位相子の振幅は大きくなり、隣接する位相子間の位相差は小さくなる(回転量も小さくなる)。向かうと逆回転となる。最終的な振幅は、最初のベクトルの尾部から最後のベクトルの先端部に向かうベクトルで示される(図(c))。おける電界振幅に相当する。乗に比例し、光子を検出する確率の指標となる。量子力学的取り扱いを試みる。無数の経路を取りえる。確率振幅は位相子として表現され、その偏角・絶対値は光路長で決まる。可能な全ての経路に対応した位相子の合計であり、図(c)に示す最終結果の位相子に類似している。図(c)を量子力学的な考え方を表現しているとして考察する。付近の位相子からの寄与で決まっている。続きを読むにはユーザー登録が必要です。登録することで3000以上ある記事全てを無料でご覧頂けます。Google+)アカウントが持っているお客様は、右のサイドバーですぐにログインできます。登録されている方はユーザー名とパスワードを入力してログインしてください。*メールアドレスの間違いが増えています。正しいメールアドレスでないとご登録が完了しないのでお気を付けください。