干渉に言及することがあるが、干渉は非局在の現象であり、空間中の一点でのみ生じる現象ではない。干渉は、空間中のある領域において、放射エネルギーの全量を変化させないような形で生じる。光ビームが高密度媒質中を伝搬しているとする。横方向への散乱波は弱め合う干渉を生じ、正味のエネルギー転送は発生しない。各散乱波が運んでいたエネルギーは、ビームに戻ることになる。量子力学から分かることだが、干渉は物理における最も基本的不可思議の一つである。エネルギーが連続的に分布している古典的な電磁波は、現実には存在しない。古典的に考える最終的波動場でなく、散乱波と散乱波が作り出す全体像を扱う必要がある。マックスウェルの方程式は電磁エネルギーの巨視的空間分布を与えてくれる。光軸からの偏角θの関数で与えられる光分布を考える。sinc2β(θ)である。sinc2β(θ)が得られる。dθの範囲で光子が見つかる確率である。p(0)sinc2β(θ)である。乗は直接測定できる放射照度に対応しており、光子を見いだす確率と等価である。乗が確率密度に等しくなる量として確率振幅を定義する。したがって、E0は半古典的確率振幅に比例していると解釈できる。乗が確率密度に対応している。E0を半古典的確率振幅に等価なものと考えるのは妥当であるが、そのまま量子力学に持ち込むことはできない。続きを読むにはユーザー登録が必要です。登録することで3000以上ある記事全てを無料でご覧頂けます。Google+)アカウントが持っているお客様は、右のサイドバーですぐにログインできます。登録されている方はユーザー名とパスワードを入力してログインしてください。*メールアドレスの間違いが増えています。正しいメールアドレスでないとご登録が完了しないのでお気を付けください。