<math>T=0</math>.二次元のハイゼンベルグモデル()−-->このチュートリアルでは、量子スピンモデルで量子臨界点を検出する方法を学習します。ここで対象とするモデルは立方格子の梯子状の二量体の量子ハイゼンベルグモデルです。足に<math>J_0</math>の結合と横木に<math>J_1</math>結合を持つ梯子は<math>J_2</math>の強さで結合しています。(2009)]のFig.1を参照してください。このチュートリアルでは、<math>J_2</math>結合間をさせる<math>J_0=J_1=1</math>を考えます。二次元のハイゼンベルグモデル(Mermin‐Wagnerの定理)の有限温度では相転移が存在しないにもかかわらず、異なる定常状態が<math>T=0</math>で現れる可能性があります。このチュートリアルでは、量子スピンモデルで量子臨界点を検出する方法を学習します。ここで対象とするモデルは立方格子の梯子状の二量体の量子ハイゼンベルグモデルです。足に<math>J_0</math>の結合と横木に<math>J_1</math>結合を持つ梯子は<math>J_2</math>の強さで結合しています。(2009)]のFig.1を参照してください。このチュートリアルでは、<math>J_2</math>結合間をさせる<math>J_0=J_1=1</math>を考えます。二次元のハイゼンベルグモデル(Mermin‐Wagnerの定理)の有限温度では相転移が存在しないにもかかわらず、異なる定常状態が<math>T=0</math>で現れる可能性があります。(zh)このチュートリアルでは、量子スピンモデルで量子臨界点を検出する方法を学習します。ここで対象とするモデルは立方格子の梯子状の二量体の量子ハイゼンベルグモデルです。強さで結合しています。(2009)のFig.1を参照してください。現れる可能性があります。相転移の特定まず最初に、2つのシンプルな制限を設けます。分離した梯子は短距離相関と基底状態を持っており、有限のスピンギャップを示します。これは液相でのスピンです。正方格子では、有限のスタガード磁化と長距離秩序が表示されます。これは反強磁性ネール相を示します。この2つの異なったケースについて以下の温度を用いて8x8のシミュレーションをおこなってみましょう。)状況で分離する必要があります。分離した梯子で、磁化率は、スピンギャップの存在に起因する低い温度で活性化の挙動を示します。正方格子の系では、磁化率は低いTで定数のように振る舞います。常に、最終的には有限サイズのギャップが存在するため、小さいTでゼロになる傾向があることに注意してください。これらのチュートリアルはファイルparm8aで実行することができます。使用して、帯磁率の有限温度の振る舞いによって、推定することができます。フィッティングパラメータです。フィッティングしてみてください。スピンギャップの正確な値を見積もってください。(1996))のような文献の値と比較してみてください。ここにpythonでのサンプル例を示します。比較するために、少なくとも1つの量子相転移を分離しなくていはいけません。条件でシミュレーションをおこないます。他のパラメータはファイルparm8bです。pythonスクリプトはtutorial8b.pyです。分析によって相転移を特定します。(2009))を持つスピン剛性を考慮します。