編集(相互作用表示から転送)この記事は検証可能な参考文献や出典が全く示されていないか、不十分です。出典を追加して記事の信頼性向上にご協力ください。picture)または相互作用表示(そうごさようひょうじ)とは、シュレーディンガー描像とハイゼンベルク描像の中間というべき描像である。これら2つの描像では、状態ベクトルまたは演算子のどちらかのみが時間に依存するが、相互作用描像にたてばこの両者が可観測量の時間依存性に寄与する。ように異なる時間における演算子を含む式は必ずしも意味をなさないが、相互作用描像では許される。これは非時間依存ユニタリ変換が、ある描像における演算子を他の描像における対応する演算子と関連づけるためである。演算子がどの描像におけるものなのかが明示されていない書物もあり、混乱と誤用を招くこともある。おける演算子と状態ベクトルは、基底の変更(ユニタリ変換)によってシュレーディンガー描像におけるそれらと関連づけられる。時間非依存に選ぶのが好都合である。この場合を想定して話を進める。して、次のように定義される。おける演算子は次のように定義される。依存するのは、演算子が陽に時間に依存する場合のみである。自体については、相互作用描像における演算子はシュレーディンガー描像におけるものと等しい。}}(これは、演算子は自身の微分可能な関数とは交換することを用いて証明できる。)よって特にこの演算子は曖昧さを残さず^H0と呼ぶことができる。ついては次のようになる。}}このように相互作用描像における摂動ハミルトニアンは時間非依存になる。他の演算子と同じように相互作用描像でも表すことができる。}が実現される確率をpnとして、次のように表される。時間発展編集シュレーディンガー描像から相互作用描像への書き換えにより、次を得る。}この方程式は朝永-シュウィンガーの式として知られる。{H}}_{0}]}相互作用描像では演算子は、ハイゼンベルク描像においてハミルトニアンをH'=H0としたときの演算子と同じように時間発展する。朝永-シュウィンガーの式を、密度行列の言葉で書き直すと、(または同じ事だが、フォン・ノイマン方程式を相互作用描像で書きあらわすと)次を得る。状態ベクトルに作用することによる時間依存性を分離してしまうことにある。ハイゼンベルク描像にして、^H1をシュレーディンガー描像にした形式だと言える[3]。干渉することによる効果を検証する場合に便利である。効果を調べることができる。場の量子論においても相互作用描像は用いられる。より、相互作用により変わる部分は状態ベクトルの中にある。したがって^H1がゼロならば状態ベクトルは時間に依らず、相互作用描像はハイゼンベルク描像に等しい。相互作用描像の便利な点は、相互作用がある場合でも場の演算子が自由場の方程式を満たすことであり、場の展開がそのまま使えることにある。状態ベクトルの満たす方程式はシュレーディンガー方程式に似ているが、^H1は時間に依存する自由場の演算子を含んでいる[4]。全てのわけかたから意味をもった相互作用描像を得ることができる。解析の難しい、摂動的なものが含まれるようにわけることが多い。ħ)を対応する時間発展演算子に置き換えればここでの議論を適用できる。SGCライブラリ123〉、2016年。4-254-13673-0。978-4-254-13679-1。関連項目編集ブラ-ケット記法シュレーディンガー方程式ハーグの定理この項目は、物理学に関連した書きかけの項目です。この項目を加筆・訂正などしてくださる協力者を求めています(プロジェクト:物理学/Portal:物理学)。3.0のもとで利用可能です。プライバシーデスクトップ。