磁場は時間的に変化しないような静的な場合を除いて必ず同時に存在し、マクスウェル方程式で関連づけられる[1]。ない場合、それぞれは分離され、静電場、静磁場として別々に扱われる。電磁場の変動が波動として空間中を伝播するとき、これを電磁波という。いう用語を単なる概念として用いる場合と、物理量として用いる場合がある。概念として用いる場合は、電場の強度と電束密度、あるいは磁場の強度と磁束密度を明確に区別せずに用いるが、物理量として用いる場合は電場の強度と磁束密度の組であることが多い。これらの物理量は電磁ポテンシャルによっても記述され、ラグランジュ形式などで扱う場合は電磁ポテンシャルが基本的な物理量として扱われる。このような場合には電磁ポテンシャルを指して電磁場という事もある。電磁場のふるまいは、マクスウェルの方程式、あるいは量子電磁力学(QED)によって記述される。マクスウェルの方程式を解いて、電磁場のふるまいについて解析することを電磁場解析と言う。電場と磁場はローレンツ変換により互いに移り合う。'}として観測される[2]。1}のとき、これらの等式は次の公式に帰着される。}というふたつのスカラー量はローレンツ不変である。電場と磁場は電磁テンソルという単一の反対称テンソルとして統一的に扱うことができる。次式で与えられる[3][4]。}はポインティング・ベクトルである。その保存則として次の連続の式が成り立つ。=0}従ってポインティングベクトルは電磁場の運動量密度を表すと同時に、電磁場のエネルギー流速密度をも表している。マクスウェルの応力テンソルを反対の符号に定義しているが、ここではランダウ&リフシッツ「場の古典論」での定義に従った。2019年11月24日閲覧。敏彦(訳)、東京図書、1978年10月30日、69-73頁。978-4-489-01161-0。敏彦(訳)、東京図書、1978年10月30日、85-93頁。978-4-489-01161-0。3.0のもとで利用可能です。プライバシーデスクトップ。