\chi_{i}(H-NM))と書き直せる。磁鉄鉱ではこの仮定は微妙なところのようである。\chi_i}\;\;\;\;(2))で定義しておく。f_{s}\chi_{i}H_{c}\;\;\;\;(3))と書ける。次にHcとHrcについて考える。ヒステリシス曲線を、内部磁場を基準として書き直す(図5)。1/N);で近似できたが、内部磁場に対するヒステリシス曲線は傾き&mimetex(\chi_i);で近似できる。HcのときにMはゼロなので、内部磁場を基準に考えても外部磁場を基準に考えてもHcの値は変わらない。Hcとみなせる(HcからHrcまでの外部磁場の増分が内部磁場で完全にキャンセルされるという近似)。ここでHrc-i等は、外部磁場Hrcをかけたときの内部磁場である。Hrcの定義から、内部磁場で書いたメジャーループ内のHrc-iに対応する点から内部磁場を取り去れば原点に向かう。\chi_{i}H_{c})である。)/M_s\;\;\;\;(5))ここで単一の鉱物種を考えたときには、Msは定数とみなせる。H_c);もあまり変化しないと期待される。(5)の右辺が定数であれば、Mrs/MsとHrc/Hcをプロットしたものは双曲線になる。plotの背後にある理論である。この考察を進め、SD粒子とMD粒子との混合による曲線を計算した(1)。多数のデータをコンパイルし、実験データの多くがSD-MD混合曲線上に乗ることを示した。plotでPSDとされる試料は実際にはMD粒子とSD粒子を含んでいるだけという可能性が指摘されている。一方で、電子顕微鏡による直接観察から、真のPSD粒子(例えばVortex構造)も見つかっている。plotは現象論的分類以上のことはできないという点を心に留めておくべきである。curve|MDの割合|Hrc/Hc|Mrs/Ms|h|0|1.25|0.5||0.1|1.28675|0.4519||0.2|1.33178|0.4038||0.3|1.38822|0.3557||0.4|1.46107|0.3076||0.5|1.55866|0.2595||0.6|1.69621|0.2114||0.7|1.90456|0.1633||0.8|2.25731|0.1152||0.9|2.98414|0.0671||1|5.34884|0.019|混合曲線の意味としてあまり注目されていないが重要な点は、(5)式の右辺が確かに定数になっており、かつその値が実験的に推定できるということである。異なる鉱物は異なる混合曲線を示し、その曲線も同様に計算できる。残念ながらこの方面の努力はほとんど行われていない。plotと異なりHrcが試料中で分布を持っていると考えるのがポイントであり、応用測定編への橋渡しと言える。S比の測定方法としては、Mrsを獲得させた後に、逆向きに飽和まで達しない程度の磁場を印加し、残留磁化の変化を見る。この逆向き磁場により、Hrcがそれより小さい粒子(あるいは磁区構造)の磁化が反転し、残留磁化が変化する。逆向き磁場の大きさによって異なるS比を定義することができ、例えば0.3Tの逆向き磁場を用いたものはS-0.3と呼称される。T印加した後の残留磁化、という意味である。Tが飽和残留磁化を与えるためにしばしば使われる磁場だが、これらの磁場ですべての地質試料が厳密に飽和するわけではないことには注意を要する。)とし、0から1の値を持つようにした。現在ではこの定義が広く使われているため、以下ではプライム無しのS比でこの定義のものを表す。することで、S比は、「Mrsの中で逆向き磁場以下のHrcを持つものの割合」、というわかりやすい意味を持つ。注意点として、S比はあくまで磁化の割合であって、体積や重さの割合でないことがある。S比の主要な応用方法は、鉱物種の区別である。Hrcは粒径や形状にも依存するが、鉱物による違いが圧倒的に大きい。典型的には、S-0.3が反強磁性鉱物(赤鉄鉱、針鉄鉱など)でない強磁性鉱物(磁鉄鉱、チタノマグネタイトなど)の磁化の割合として使われる。反強磁性鉱物の残留磁化は強磁性鉱物に比べ一般に小さいため、たとえ体積でかなりの量の赤鉄鉱が入っていても、S-0.3の値はしばしば1に近い値になる。これより小さな逆向き磁場を用いたS比を計算することができるが、その解釈は試料の地質的背景によって慎重に検討されるべきである。