掛けたものにも等しい。この状態方程式は、通常は、気体の構成粒子の存在を前提としている。割ったものとして定義されるからである。SIの定義にこだわらなければ、気体の構成粒子の存在を前提しなくても、純粋に巨視的な物理学の範囲内でこの状態方程式に意味を持たせることができる[7][8]。理想気体のエネルギーの表式にも2ないし3種のバリエーションがある。大きな違いは、気体の熱容量が温度に依存するか否かである。内部エネルギーが体積に依存しないことが示される。内部エネルギーが温度に比例すること、すなわち定積熱容量が温度に依存しないことまでは示されない。理想気体の状態方程式を満足する気体は半理想気体、あるいは半完全気体と呼ばれる[9]。半理想気体のうち、内部エネルギーが温度に比例する気体を狭義の理想気体という。{3}{2}}Nk_{\text{B}}T}で表される。{3}{2}}R}と与えられる。温度にも気体の種類にも依らない定数である。U=cnRT=cNk_{\text{B}}T}で表される。