値を求めようとしたものであったが、じゅうぶんな技術的精度であったにもかかわらず、地球の公転速度vは、ほとんどゼロと観測された。地球が公転していることは、遠い恒星や比較的近くの惑星との位置関係などから求められたはずである。マイケルソン・モーリー実験は、地球の公転運動を知ることが目的だったわけではなく、光とエーテルの関係を調べるために、太陽系と地球の関係が利用されたということである。それでは、光とエーテルの関係はどうなったのか。意外な視点があることを知った。仮に太陽系とともにエーテルの海があって、地球がその中を公転運動で動いているとき、地球の朝においては、エーテルの風(波)は、実験施設の真上から地表に向かって降りてくる。夕方には、実験施設の周囲から集まって来て、真上へと向かって登ってゆく。マイケルソン・モーリー実験は、ちょうど、その、朝と夕方に行われたらしいのである。エーテルの効果を最も受けやすい時間は真夜中ということになる。こんなことに気づいて実験したチームがあっただろうか。このような実験結果から、やがて、運動系kにおいて、光は、この運動系が持っている速度vにかかわらず、一定の速度cで走るということが認められるようになった。運動系kの中で走る光ところが、この現象は、そのまま素直に受け入れられはしなかった。マイケルソン・モーリー実験において地球は運動系であり、観測できる座標系は、この運動系だけであったにもかかわらず、いつしか、この時代の物理学者たちは、自分たちが存在する座標系が定常系であると思い込み、定常系と運動系とで、空間と時間の性質が異なるものと考え、これらの座標系の間での変換公式として、ローレンツ変換を生み出した。このとき、これらの座標系における、座標系全体に作用する速度と、光が組み合わさってモデル化され、それが物理的な現実とみなされた。このようなモデルが正しくないかもしれないということは、これまで一度も考えられなかったらしい。Y軸方向の光マイケルソン・モーリー実験のモデルとして、地球の公転速度の方向は、実験では東西となり、解析モデルではX軸に向けている。Y軸は、現実の実験では南北に対応している。X軸を往復する光と、Y軸を往復する光について、その経路に差が生じ、その時間差が調べられた。実験の結果、その時間差は検出されなかった。Y軸を往復する光についての経路や速度については、これまでにも議論されてきたらしい。アインシュタインをはじめとして多くの物理学者たちは、これまで、図2の定常系(静止系)のモデルに示してあるように、光はH1MYとMYH3の、斜めの経路を光速度cで走るとしている。登司氏は、レーザー光がまっすぐ進む現象を持ち出し、光が斜めの経路をとることについて批判している。これについての説明を考えることにした。図2(右)として、他の座標系に対して速度vをもつ運動系で、光がY軸方向を往復するときの様子を、スクリーンのように見た投影系という空間に、3つの時間に分けてプロットした。ところに光が到達するころには、少しX軸の正の方向にずれてしまう。光が斜めに走ったのではなく、座標系がX軸方向に動くので、斜めに走ったように見えるのである。投影系での光は、Y軸に沿って光速度cで走る。斜めのH1MYとMYH3の経路では、cより大きな速度となる。これは座標系の動きによって、そのように見えてしまうだけであり、仮想空間でのできごとである。Y軸方向の光についての速度に関しては、もうひとつ議論すべき問題がある。アインシュタインは図2の定常系モデルにおいて、光が、斜めのH1MYとMYH3の経路を光速度cで走るとしているが、このとき、Y軸に沿った距離Lの経路について光はcより小さな速度となってしまう。これに対して、運動系では、Y軸に沿って光が進むときの速度はcである。運動系ではcで走っていた光が、定常系ではなぜ遅くなってしまうのか。定常系で斜めに走っていた光を運動系で見れば、経路H1MYを走ることになるから、運動系ではcでよいのだと、反論されるかもしれない。観測事実として、ほんとうにあったのは運動系のほうである。それに対して、このときの定常系はただのモデルにすぎない。観測事実を否定して、モデルのほうを正しいと主張するには、すべてのことを整合的に説明できなければならない。投影系で斜めの経路で光の速度がcを越えて見えることは説明した。定常系でY軸に沿う経路で光の速度がcより遅くなるのは、いったいどのような理由からなのか。X軸方向の光Y軸方向の光については、運動系の速度がX軸に沿っているので、モデル図を描きやすかった。これに対して、X軸方向に往復する光についてのモデル図を、静止している平面に描くのは難しい。そこで、下向きに時間軸をとることにより、X軸を上下に展開することにした。これらのモデル図に使ったx’は定数としてLとしたほうが分かりやすいが、アインシュタインの式との対応のため、x’とした。ここではただの区間長を示す。すべきだが、考え方を説明するには煩雑になるので、省略した。長さX’の区間がある。ある時間t1を考えると、この区間は速度vによって動かされる。この区間の末端からスタートした光は、速度vで動いた区間の先端まで走る。ある時間t2を考えると、この区間は速度vによって動かされる。このとき、光が反射するときの、区間の先端の位置は(K2)のときの位置で、たどりつく末端の位置は(K4)のものである。このように、定常系Kでのモデルにおける時間は、運動系kにおける時間と対応していない。長さX’の区間がある。ある時間t1を考えると、この区間は速度vによって座標ごと動かされる。同じ時間において、この区間x’を光が光速度cで走るが、これも、速度vによって座標ごと動かされる。速度で動いていることになる。(T2)の位置に長さx’の区間がある。ある時間t2を考えると、この区間は速度vによって座標ごと動かされる。(T5)の区間の先端で反射した光は、この時間において、末端に戻ろうと、光速度cで走ろうとするが、座標系全体がvで動いているので、その分押し戻されてしまうことになる。速度で動いていることになる。このとき、(T6)に示したaの区間は(T8)の見かけの光(c-v)が進む距離である。