中身がただの数ではなく、微分記号などを含む「演算子」であることを表わす。等しくなければならない。絶対値は変化しないことが分かる。現実的な系でこの条件が満たされることを後に確認する。しても一般性を失わない。「絶対値が時間に対して変化しない定常解」が得られたことになる。r)は時間に依存しないシュレーディンガー方程式、と呼ばれる。上記の議論をたどれば分かるとおり、これを満たす解以外には「時間に依存しない解」は存在しない。ある関数を別の関数に変換する線型な演算子と見なせる。対して固有値問題を考えることができる。固有値と固有ベクトル(固有関数)を求める方程式になっている。時間に依存しない、定常的な電子の状態はこれら以外に存在しない。系が持つエネルギーを表わすと期待される。いずれかを取るはずである。一致することを示した。シュレーディンガー方程式が正しそうなことが確認されたことになる。)復習の波動関数ですがeの指数部分のカッコを書き忘れていませんでしょうかご指摘ありがとうございます、おっしゃる通りでした。量子力学的な実験結果をまとめて基礎方程式を組み立てる直前までを(前期)量子論と呼び、基礎方程式ができてからの部分を量子力学と呼び分ける。量子力学には基礎方程式を波動方程式の形に書く「波動力学」(シュレーディンガー流)の他に、行列方程式の形で書く「行列力学」(ハイゼンベルグ流)も存在する。後に、線型代数IIで学んだ関数空間の考え方を用いて2つの形式の同値性を理解する。