相当して、それはまあここでも当然成り立っているわけである。実際に値を入れてみると、\varepsilon_1{}^0<\varepsilon_1{}^1<\varepsilon_1{}^2<\varepsilon_2{}^0<\varepsilon_1{}^3<\varepsilon_2{}^1<\dotsとなる。対応する値をプロットした。対するエネルギーの増加が少ないことが分かる。箱型ポテンシャルではポテンシャルが一定であるために角運動量の増加は純粋な運動エネルギーの増加としてしか寄与しない。対するエネルギー増加が小さい原因となっている。等しい準位も大きく異なるエネルギーを持つ(クーロンポテンシャルに対して見られた縮退は解けている)。箱の外のポテンシャルが有限の場合に、箱の外にも波動関数が漏れ出す。線形結合が一般解を与える。これは一次元運動で見た、運動エネルギーが負になり、波数が虚数になる状況に対応する。関係も、原点における境界条件も変らないため、上と同様に球ベッセル関数が箱の中の波動関数を与える。なるのではなく、箱の外の波動関数と滑らかに繋がることが条件となるためエネルギー固有値は変化する(実際には低下する)。箱の外の波動関数は原点における発散があるものでも構わず、すなわち球ノイマン関数の係数はゼロでなくても構わない。どちらも指数関数的に発散してしまう。