負電荷から正電荷へのベクトル。このように正電荷と負電荷が近接する極限は「電気双極子」と呼ばれる。その大きさは距離の二乗に反比例する。内積をとった物となる。座標がそのまま電位となるから、左下のようなグラフになる。右下は電位分布を微分して得られる「電場」。分極した原子(電気双極子)による電位は距離の二乗に反比例する。事実、「非常に小さな棒磁石」は磁気双極子そのものとなる。具体的な形については4章で詳しく見ることになるためここでは割愛する。x)d^3xと書ける。x)の電荷密度が生じたことが分かる。正の沸き出しがあれば、中心部には負電荷が残されるのである。分極に空間的な偏りがある場合大域的な電荷分布を生じることが分かる。真電荷としてカウントされる伝導電子やホールが、原子からイオンを残して自由に動けるようになった電荷であるのに対して、分極電荷を生じる電荷は原子核と電子が強固に結びついている。真電荷の総量と、分極電荷の総量とは独立に保存する。t}であると考えるのが自然である。その方向に電流が流れるという結果が得られたのは自然なことである。この電流は、強固に結びついた原子核と電子とが、その場所を大きく動かずに運ぶ電流であることを理解せよ。i_m=0を満たす電流が流れたとしても、そのような電流は電荷保存則に影響しない。湧き出し、吸い込みのない電流は常にループ状に流れ、電荷分布を変化させないためだ。空間的に移動しない電荷が運ぶ電流である。電荷が局所領域で回転運動(公転=軌道角運動、自転=スピン角運動)することにより生じる。ような電流は微少な磁気双極子を形成する。領域の縁を流れる電流は打ち消されず残る。領域の縁を一周する電流が流れているかのような磁場を発生させる。大局的に大きな磁化電流が流れ、大きな磁場が発生する。x,t)=\rho_e+\rho_dを得る。x,t)\}=\rho_eと変形できる。方程式として次式を得る。方程式と非常に似ているものの、実際には大きく異なる。定義が真空の時とは異なる。定義は真空の時と同じ。完全に独立な物理量で、大きさはもちろん方向も異なる。与えられただけでは変数が多すぎて解を求められない。外場に対して物質の分極や磁化がどのように応答するかに関する物性的な知識が必要である。微弱な電場、磁場の元で次のような簡単な関係が成り立つことが認められる。抜き出すこともしばしば行われる。関係は、物性論から得られる物であり、電磁気学からの帰結ではないことに注意せよ。程度で1より大きな値を取る。一般には外場の周波数や強度にも依存する。物質により1より大きくも、小さくもなる。