物体の様々な色を代表させた、下図のような「色票」という試験色がある。どれくらい色のずれがあるかを数値で表したものである。演色評価数は、基準光で照明したときを100として、ずれが大きくなるほど数値は小さくなります。数値が大きいほど(100に近いほど)対象物を自然な色合いに見えるように照明できるということになる。演色評価数の測定は、物体の様々な色合いを代表させたNo.1~No.15の色票を使って、個々の演色評価数が求められる。これらを、特殊演色評価数Ri(i=1~15)という。いい、通常はこのRaの数値が演色性を代表した値として、製品に記載されている。照明対象物やシーンによって好ましい色に見える場合もある。※JIS(日本工業規格)とは、日本の工業製品に関して、工業標準化法に基づいて定められた日本の国家規格のことをいう。body、あるいは完全放射体)とは、外部から入射する熱放射など(光・電磁波による)を、あらゆる波長に渡って完全に吸収し、また放出できる物体のことである。完全な意味での黒体(完全黒体)は、現実には存在しないといわれているが、ブラックホールなど近似的にそうみなせる物質、物体は存在している。黒体からの熱などの放射を黒体放射という(以前は黒体輻射ともいった)。ある温度の黒体から放射される電磁波のスペクトルは一定である。これをプランク分布という。=σT4、σ:シュテファン=ボルツマン定数)というシュテファン=ボルツマンの法則を得る。大きな空洞を考え、空洞を囲む壁は光を含む一切の電磁波を遮断するものとする。この空洞に、その大きさに対し十分に小さな孔を開ける。孔を開けることによる空洞内部の状態の変化は無視できるものとする。外部からその孔を通して入った電磁波(ある特定の波長のものが光)が、空洞内部で反射するなどして再び出てくることは、孔が十分に小さければ無視することができる。この空洞は、外部から入射する電磁波を(ほぼ)完全に吸収する黒体とみなすことができる。この空洞からの熱などの放射を空洞放射という。理想的な黒体放射を現実にもっとも再現するとされる空洞放射が温度のみに依存する、という法則はグスターブ・キルヒホッフにより1859年に発見された。以来、空洞放射のスペクトルを説明する理論が研究され、最終的に1900年にマックス・プランクによりプランク分布が発見されたことで、その理論が完成された。整数倍に比例しなければならない。後に、プランク定数とよばれ物理学の基本定数となった。設計では、対象の温度範囲が限られていることから、しばしば放射率が周波数に依存しない理想的な物体として灰色体を用いている。小さい定数としたものと等価であり、黒体よりも現実的なモデルを与える。物体が低い温度の場合でも周りからの光を反射してしまうと、それは「物体から光が放射されている」状態と同じことなので、プランクの法則で説明される物体の温度と発光色の関係は崩れてしまう。一般的な物質は高温になったとしても全ての波長の光を出すことはできない。発光色をプリズムなどで分光すると、どこかの振動数に対応する光が欠けていたりする。「全ての光を反射せずに吸収し、かつ、高温では全ての波長の光を欠けること無く出せる」という、理想化した物体ということになる。反射光の分を差し引いてやれば物体の温度と放射の関係はおおよそプランクの法則に従うので、そこそこ実用的な法則であるといえる。電磁誘導とは、磁束が変動する環境下に存在する導体に電位差(電圧)が生じる現象である。このとき発生した電流を誘導電流という。一般にはマイケル・ファラデーによって1831年に誘導現象が発見されたとされるが、先にジョセフ・ヘンリーに発見されている。Zantedeschi)が1829年に行った研究によって既に予想されていたともいわれている。ファラデーは、閉じた経路に発生する起電力が、その経路によって囲われた任意の面を通過する磁束の変化率に比例することを発見した。これは、導体によって囲われた面を通過する磁束が変化した時、すべての閉回路には電流が流れることを意味する。これは、磁束の強さそれ自体が変化した場合であっても、導体が移動した場合であっても適用される。多くの電気機器の動作原理となっている。・電磁誘導における起電力ファラデーの電磁誘導の法則は、次のように示される。回巻かれたコイルが置かれた場合、ファラデーの電磁誘導の法則は、次のようになる。起電力は磁束の方向に向かって左回りに発生するが、物理学の慣習では、いわゆる右ねじ関係が正であるとされるため、(これは物理に限った話ではなく数学でも例えばクロス積などが同様に定められている。左ねじ関係であるファラデーの電磁誘導の式には負号がつく。逆に言えば、慣習に逆らって左ねじ関係を正と定めれば、負号はつかない。よって、ファラデーの電磁誘導の式は起電力の大きさだけでなく、向きも示している。起電力の向きだけ(大きさは含まない)を示した法則として、レンツの法則、つまり、「回路に発生する起電力は、起電力によって回路を流れる電流が起こす磁束が、与えられた磁束変化に逆らうような方向で発生する。二重スリット実験は、量子の波動性と粒子性の問題を典型的に示す実験である。リチャード・P・ファインマンはこれを「量子力学の精髄」と呼んだ。ヤングの実験で使われた光の代わりに一個の電子を使ったものである。この実験は、古典的な思考実験であったが、実際の実験は1961年にテュービンゲン大学のクラウス・イェンソンによって複数の電子を用いて行われたのが最初であり、「1回に1個の電子」を用いる形での実験は1974年になってピエール・ジョルジョ・メルリらによってミラノ大学で行われた。その後、技術の進歩を反映した追試が1989年に外村彰らによって行われた。電子銃から電子を発射して、向こう側の写真乾板(スクリーン)に到達させる。その途中は真空になっている。電子の通り道にあたる位置についたてとなる板を置く。その板には2本のスリット(細長い穴)がある。向こう側のスクリーンに到達する。スクリーンには、電子による感光で濃淡の縞模様が像として描かれる。このような濃淡の縞模様は電子に波動性があることを示す。実際、その縞模様は波の干渉縞の模様と同じである。この実験では、電子を1つずつ発射させても、同じ結果が得られる。その合計に当たるものをスクリーンで見ると、やはり同じような干渉縞が生じている。1999年には、電子や光子のような極微の粒子の替わりに、フラーレンという大きな分子を使って同様の実験を行った場合にも、同様の干渉縞が生じることが確認されている。「二重スリット実験」として知られるこの実験は、下図のように行われる。電子顕微鏡の中の電子源から電子を1個ずつ発射する。発射された電子は「電子線バイプリズム」という装置を通る。この装置は、中央には細い糸状の電極が張ってあり、その両側に2枚の平行な金属板を置いたものである。電極の両側を通過した電子は、検出器で1個1個検出される。驚くことに、電子1個を100%に近い効率で検出する感度を持っている。この実験結果の最も不思議なことは、着弾の確率分布が干渉縞を描いていることである。1個の粒子の着弾は、一般的に思い描かれるような粒子像と完全に一致しているが、多数の粒子が描く模様は「広がった空間の確率分布を支配する何か」(=波と考えられている)の存在を指し示している。粒子と波の二重性について、多数の粒子の振る舞いが波としての性質を形作っているとする説が過去にはあった。この実験は、単一の粒子であっても、「広がった空間の確率分布を支配する何か」の存在を示しており、一般的な直観に反する奇妙な現象である。一般的に思い描かれるような粒子像では粒子は一点に存在するはずであり、「広がった空間の確率分布を支配する何か」と同じとは考えにくいからである。この奇妙な実験結果からは、単一の粒子が「広がった空間の確率分布を支配する何か」の性質を併せ持つという一般的な直観に反する事実を認めるしかない。俄には信じ難いが、これこそが量子の本質的な性質であることは、実験が示している動かし難い真実である。粒子として一方のスリットを通ったとする見方と、波として双方のスリットを通ったとする見方は、1つの現象を違う側面から見ただけと考えれば十分に両立可能であり、どちらが真の姿であるかを論じる意味は全くない。この実験の結果が「電子が1つの粒子として、2本のスリットを同時に通過していること」を示すと主張する者もいるが、両方のスリットを粒子が通過した事実を全く確認しておらず、その見解は証拠不十分といわざるを得ない。事実、パイロット解釈を用いれば、片方のスリットの通過でこの実験結果を説明することが可能である。パイロット解釈は、この実験とは別の理由により下火となった解釈であるが、この実験結果にはパイロット解釈を否定する根拠が含まれていないため、この実験結果を「電子が1つの粒子として、2本のスリットを同時に通過していること」の証拠とすることはできない。電子状態または電子構造とは、物質(原子、分子なども含む)における電子の状態のことである。電子状態間の遷移を電子遷移という。電子の状態を表す形式が様々考えられている。結合の状態(電荷分布と関係)などが挙げられる。これら以外にも電子状態を示す様式は、数多く存在する。「電子状態」と「電子構造」は通常は同義と考えてよいが、場合によってその意味合いが微妙に異なることがある。(電子遷移)-光吸収による遷移(光学遷移)分子が電磁波を吸収すると内部エネルギーが増大する。等しく、次の関係で示される。分子は電磁波を吸収したことによって電子状態に変化が生じる。具体的には電子エネルギー、振動エネルギー、回転エネルギーに変化を起こす。いくつかの振動準位があり、各振動準位にもいくつかの回転準位がある。変化が生じることになる。分子の電子状態が光学遷移を起こすためには以下のような選択律が存在する。選択律に従って起こる遷移は、許容遷移とよばれ、ルールに従っていない遷移は、禁制遷移とよばれている。禁制遷移であっても分子内、分子間の摂動により遷移がおこることがある。より観測がなされてきた。二重結合のπ電子に由来する遷移。アルケンなどで見られ、孤立したC=C結合は190ナノメートル付近に吸収を示すが、共役が伸張すれば、より波長の長い(エネルギーの低い)光でも遷移を起こす。カルボニル基などの孤立電子対に由来する遷移。ケトンなどで見られ、300nm付近に吸収を示す。禁制遷移であるため一般に吸光度は小さい。π*軌道への遷移と同様だが、σ*軌道は一般にエネルギー準位が高いため遷移により高いエネルギーを必要とし、吸収するのは主に紫外光である。C−C結合やC−H結合に見られる。吸収するのは約150nm光である。エーテル、アミン、チオエーテルなどで見られる、孤立電子対のσ*軌道への遷移。190nm程度の光を吸収して遷移を起こす。原子間の電子の移動を伴う遷移。錯体化学で取り扱われる。粒子性とは、粒子の存在を仮定すると説明が容易ないくつもの実験の存在を根拠にしている。コンプトン散乱など、粒子と考えると解釈が容易な実験が多々ある。このことは、ナイーブ*1な意味での粒子の存在を示すわけではない。気がない」などを意味するフランス語形容詞として使われている。