r_2,t));と書ける。波動関数を大文字にしたのは教科書に合わせるためで、表記上の問題しかない。表すことになっている。それぞれ見いだす確率となる。用いて次のように与えられる。r_2);これらが1粒子系で学んだ内容の自然な拡張となっていることを確認せよ。r_n)\rule[-16.5pt]{0pt}{10pt}}_{ポテンシャルエネルギー});これを用いてシュレーディンガー方程式はやはり次の形に書ける。これまで学んだとおり、1粒子のシュレーディンガー方程式でも解析的に閉じた解が得られるのは非常に単純な問題に限られており、そのような例外的な場合に限ってさえ、解を得るには高度な数学を要するのであった。様々な近似を用いて1体の問題に直し、さらに近似を用いて複雑な1体問題を解くことにより、ようやく実験結果と比較できるような理論的予測が得られる。以下に見るように対称性に関する要請も満たすよう、解を構築する必要がある。[#q8a2e6f8]多粒子系の量子力学では%%%シュレーディンガー方程式に加えて%%%、同種の粒子の間に不可弁別性が成り立つことが求められる。見つかる確率と、は常に等しい、というのが同種粒子の不可弁別性である。量子力学では観測するまで粒子の位置は決まっていない。観測した結果、2カ所に電子が見つかったとして、それらのどちらがどちらの電子かを判別する方法はない。したがって、そもそもそれら2つの状態は区別できないものとして扱うべきだ、とするのが不可弁別性であり、これに基づき構築した理論が現実をよく再現する。すべての粒子に「個別の軌道」が存在することをよりどころとする古典論とは大きく異なる考え方であることに注意せよ。この要請はシュレーディンガー方程式とは独立に与えられることにも注意せよ。粒子2の運動量などの物理量は、「観測可能量」とはならない。上向きスピンを持つ粒子の数のように「ある条件を満たす粒子数」など、~「個々の粒子を区別せずに定義できるもの」のみとなる。波動関数の絶対値は変化せず、位相のみが変化することになる。