粒子の位置を変数とする複素関数(波動関数)が満たすシュレーディンガー方程式により記述された。H(\dots));の形をしている。&math(\hbar\omega=\varepsilon);という関係に対応しているのであった。置き換えたものである。して次のように与えられる。事実これが正しい2粒子系のシュレーディンガー方程式である。波動関数を大文字にしたのは教科書に合わせるためで表記上の問題しかない。置き換えたものとなる。r_2|});~である。して次のように与えられる。r_n)\rule[-16.5pt]{0pt}{10pt}}_{ポテンシャルエネルギー});これを用いてシュレーディンガー方程式はやはり次の形に書ける。H\Psi);これまで学んだとおり、1粒子のシュレーディンガー方程式でも解析的に閉じた解が得られるのは非常に単純な問題に限られており、そのような場合であっても解を得るには高度な数学を要する。様々な近似を用いて1体の問題に直し、さらに近似を用いて1体の問題を解くことにより、ようやく実験結果と比較できるような理論的予測が得られる。同種の粒子(たとえば電子)であるとする。それぞれ見いだされる状態と、~~は常に等しい、というのが同種粒子の不可弁別性である。量子力学では観測するまで粒子の位置は決まっていない。観測した結果、2カ所に電子が見つかったとして、それらのどちらがどちらの電子かを判別する方法はない。そもそもそれら2つの状態は区別できない、として構築した理論が現実をよく再現する。r_a,\dots,t)\big|^2\\&\hspace{1.4cm}^\uparrow_j\hspace{1.1cm}^\uparrow_k);すなわち、同種の2つの粒子の位置座標を入れ替えても、波動関数の絶対値は変化せず、その位相のみが変化する。この位相変化の大きさを見積もるのに、多くの教科書では次のような議論が行われる。依存しない定数であるというのはそれほど自明なことではない。