基本編では、一つの試料の特徴を一つの量で表現していた。これにより似通った試料間での変動を単純に表現することができるが、試料が多成分系である限り、「なぜその量が得られるのか」には答えることができない。最初の例は残留磁化着磁曲線である。ここでは特にIRMの着磁曲線を考える。それぞれ保磁力が異なっているため、直流磁場Hを徐々に増やしながら残留磁化を測定していけば、Mrsへ漸近する曲線(IRM着磁曲線)が得られる。IRM着磁曲線、特にその微分は粒子の保磁力分布を反映する。そのため、IRM着磁曲線に対し、ピーク分離のようなことを行えば、起源の異なる磁性鉱物を定量的に分離できる。この方法は特に堆積物中の磁性鉱物の変化と環境変動とを比較する際に威力を発揮している。火成岩に対する適用例は今のところまだあまり無いようである。同様な情報はARMの着磁曲線や、後述するFORC分析でも得ることができる。IRM着磁はこれらの手法に比べ迅速に測定できることが大きな利点である。呼ぶこともある(温度を0Kとして定義することもある)。単磁区粒子の場合はまさに粒子の保磁力ということで良いが、多磁区粒子の場合は実際には磁区状態が遷移することで磁化が変化することもあり、状態・履歴によって変化する可能性があるため微視的保磁力すらも実体のある量とは言い切れない。†IRM着磁曲線の取得はVSMやAGMという装置(後述)で容易に取得できる。上で述べたような解析を行うために、磁場を対数スケールで増加させていき、典型的には最大1T程度まで、100点程度で測定を行う。岩石磁気実験室に広く設置されている装置では、1試料あたりの測定時間は10分程度である。curveとの間の測定上重要な違いとして、IRM着磁曲線では弱磁場(数mT)の情報が重要であることと、通常正の磁場しか印加しないことがある。このため、測定装置の校正(特にゼロ点合わせ)が正確に行われているかどうか、測定前に試料が十分に消磁されているかどうか、の二点に注意を払う必要がある。IRM着磁曲線の解析方法は複数提案されており、ソフトウェアもいくつか公開されている。状況に応じて最適なものを選択するべきである。ここでは二つ紹介する。(1994)は、天然試料の分析と理論的な考察により、単一の起源の粒子集団のIRM着磁曲線は、対数正規分布の累積分布関数で近似できることを示した。これに基づき、IRM着磁曲線の分析は、模式的には図7のように行われる。試料のIRM着磁曲線(図7(a)の黒)を微分する。次に黒線を適当な数の正規分布曲線で近似する。ここでは、数十mTのやや広い保磁力を持つ集団(赤)、同じく数十mTの比較的分散の少ない保磁力を持つ集団(緑)、数百mTの保磁力を持つ集団(青)に分解できることがわかる。unmixingとも呼ばれる。図1IRM着磁曲線の解析例。unmixingと呼ばれる。起源が近いと考えられる試料を複数分析し、その内部変動性を少数の端成分の混合でフィッティングすることで、端成分の形自体がデータだけから導かれる。(2007)は、IRM獲得曲線が理論的には単調増加するべきであることを利用し、unsupervisedな端成分分析法を報告している。この方法は一連の試料群を共通の端成分に分解するため、層序的な変化の解釈が容易であるという利点がある。不連続に変化(逆転)するという特徴を持つ.この場合のFORCsは図9のようになる。+Hsw(図の3)で磁化が不連続に変化し、その微分は発散する。