これらの対応から、次のように記すことができる。なっているようであるから、次のように記すことができる。現代ベクトル記法のρは(直訳すると)自由電荷密度ということになる。eが、これに対しているようだ。正確には−eがρと等しいことになっている。磁気ポテンシャルである。(磁気モーメント)と呼ばれている。これにより、次のように記すことができる。記号を、まったく異なる物理量にあてはめている。記号も、まったく異なる物理量にあてはめている。他にも文字はあっただろうに。これでは、まぎらわしい。(起電力)となっている。よって、次のように記すことができる。現代ベクトル記法のΦは電気ポテンシャル(電位)である。なっているが、記号はΨである。volume)」となっている。いう条件のもとでのことであろう。(A)〜(H)分類の方程式マクスウェルがグループ分けした(A)〜(H)の方程式について、�Aと�@の具体的な表現における比較を行う。記してある文章は、1864年のマクスウェル論文における説明文である。マクスウェルの微分項では導関数のdtが用いられており、現代ベクトル記法では偏導関数の∂tが用いられている。1864年には、まだ、偏微分という区別がなされていなかったようだ。ここのところは、左右で見事に対応している。これが「磁気ポテンシャルの定義」と記されていることには問題がある。これでは、「磁場H」のほうだけが実在する物理量で、「磁気ポテンシャルA」は、そこから形式的に定義されたものということにもなりかねない。わけであるから、ここのところは、ただの定義式として見過ごすことはできない。図1にある、4つのマクスウェル方程式で、これらに対応しそうなものは、次のものである。代入することによって導くことができる。なっていることになる。ここに現れるμは均質等方媒質中での透磁率であろう。図1にある、4つのマクスウェル方程式で、これらに対応しそうなものは、次のものである。これは、うまく対応していない。関係として記述している。ローレンツ力の法則」に記されている数式は次のようなものである。この式でのqは電荷のようだ。均質等方媒質中での透磁率μの値は、光速度cの逆数1/cとなっているらしい。記され、電場Eと区別されている。この数式と見比べれば、次の関係式が得られる。この関係式が記述されているものの、4つのマクスウェル方程式では、完全に無視されている。