$sx_2$[Ω]となるから、その回路は図1(a)のようになります。$I_2$[A]は、次の式で表すことができます。(4)(4)式を変形すると(5)式になります。(5)式(5)に基づく回路は、図1(b)のようになります。誘導電動機の負荷抵抗分と考えられます。この関係を表した回路が図1(c)です。変圧器の負荷抵抗に相当すると考えれば、誘導電動機も変圧器と同様に取り扱うことができます。$I_2$[A]が流れると、$I_2$[A]によって生じる回転磁界が一次側の回転磁界を打ち消すように作用します。${I_1}’$[A]が流れます。${I_1}’$[A]との間には、次の関係がなりたちます。ベクトルの和になります。誘導電動機の1相分の回路は、図2のように表すことができます。′$[W]とすると、次の式がなりたちます。′$[W]は、次の式のようにも表わすことができます。$R$[ΩJの和です。それで、$R$[Ω]を用いて等価回路を図示すると、図2(a)のように表すことができます。図2(a)の二次側の諸量を一次側に換算すると、次のようになります。${V_{12}}’=E_1=αE_2$${I_{12}}’={I_1}’=\displaystyle\frac{I_2}{α}$${Z_{12}}’=\displaystyle\frac{{V_{12}}’}{{I_{12}}’}=\displaystyle\frac{αE_2}{\displaystyle\frac{I_2}{α}}=α^2Z_2$以上のことから、図(a)は図(b)の回路で表すことができます。図3は、図2の励磁回路を電源側に移したものですが、計算誤差は小さく、しかも計算が簡単になるので、ふつうこの簡易等価回路が用いられます。値は、それぞれ1相分の値の3倍になります。図3において、三相誘導電動機の3相分の諸量を求めると、次のようになります。