Weitere Messungen zur Anisotropie der intermolekularen Wechselwirkung durch Streuung von Molekülen in definiertem Quantenzustand
The interaction between diatomic molecules and rare gas atoms can be described by the realistic, though simplified potentialV=ɛ[(rm/r)12(1 +q12P2(cosθ))−2(rm/r)6(1+q6P2(cosθ))]The determination of the parametersɛ, rmandq6has been treated in the two previous parts of this series. The present final paper describes the determination of the anisotropy parameter in the repulsive part of the potential, q12, for the system CsF-He. Whileq6 could be derived using only the dependence of the total scattering cross section on the molecular rotational state, the determination ofq12 requires, in addition, knowledge of the velocity dependence. The comparison of the experimental data for CsF in the rotational states ¦J, M〉=¦1, 1〉 and ¦1, 0〉 with cross sections calculated by means of the “high energy” approximation yields the result:q12=0.9±0.2.The validity of the “high energy” approximation in the velocity range covered by the experiment is discussed.ZusammenfassungAus der Messung der Geschwindigkeitsabhängigkeit des Verhältnisses von totalen Streuquerschnitten in verschiedenen Molekülzuständen wurde durch Vergleich mit gerechneten Querschnittsverhältnissen die Anisotropie im Repulsivteil der Wechselwirkung von CsF mit He bestimmt. Die Berechnung der zustandsabhängigen Querschnitte erfolgte im Rahmen der Hochenergienäherung unter Zugrundelegung eines winkelabhängigen, aus einem Attraktivteil und einem Repulsivteil bestehenden Potentialansatzes. Die Bestimmung der Parameterɛ undrmfür das räumlich gemittelte Potential für die Systeme CsF-He, Ar und des Anisotropieparametersq6 für den Attraktivteil der Wechselwirkung von CsF und TlF mit Edelgasen ist in Teil I und II dieser Arbeit behandelt. Der Anisotropieparameter für den Repulsivteil der Wechselwirkung von CsF mit He istq12=0,9±0,2.