Cours d electricité SMPC-SMIA FPK By Ray - Fichier PDF\nCours d electricité SMPC SMIA FPK By Ray .pdf\nNom original: Cours d_electricité SMPC-SMIA FPK By Ray.pdf\nTitre: Microsoft Word - Elhami_cours_electricite1_SMIA_SMPC\nCe document au format PDF 1.4 a été envoyé sur fichier-pdf.fr le 18/01/2016 à 03:20, depuis l'adresse IP 105.158.x.x. La présente page de téléchargement du fichier a été vue 1924 fois.\nProf. Khalil ELHAMI\nIntitulé des filières dont fait partie ce cours:\n- Sciences Mathématiques et Applications\n- Sciences Mathématiques et Informatique\nCours d’Électricité pour SMPC-SMIA\nã Prof Khalil ELHAMI\nUniv.Hassan 1er - Faculté Polydisciplinaire de Khouribga\nFormalisme mathématique pour la physique\n(Opérateurs et Fonctions intégrales)\n1. Distribution de charges,\n2. Loi de Coulomb,\n3. Champ électrostatique, Circulation du champ électrostatique, Potentiel électrostatique,\n4. Théorème de Gauss et ses conséquences,\n5. Théorème de Coulomb,\n6. Conducteurs en équilibre électrostatiques,\n7. Phénomènes d’influence électrostatique,\n8. Capacité et condensateur,\n9. Energie électrostatique.\n1. Nature du courant électrique,\n2. Champ électromoteur,\n3. Applications aux conducteurs et semi-conducteurs,\n4. Loi d’Ohm simple, Loi d’Ohm micro et macroscopique, Loi d’Ohm généralisée,\n5. Effet Joule,\n6. Générateurs et récepteurs,\n7. Lois d’associations de résistances, Réseaux de conducteurs,\n8. Lois de Kirchoff, Lois de Pouillet,\n9. Théorème de Thévenin -Théorème de Norton,\n10. Méthodes de résolutions des problèmes dans un réseau.\nOpérateurs et Fonctions intégrales\nUn champ est une fonction géométrique des points de l'espace et éventuellement du temps,\npouvant être un scalaire (température, pression, …), ou un vecteur (champ électrique, magnétique,\nchamp des vitesses d'un solide ou dans un fluide, champ de gravitation, …).\n* Champ uniforme :\nA un instant t donné, la valeur du champ est la même en tous les points de la région de l'espace où\nle champ est uniforme (mais il peut varier dans le temps).\n* Champ stationnaire (ou permanent) :\nLa valeur du champ est indépendante du temps (mais elle peut varier d'un point à un autre).\n* Surface de niveau d'un champ scalaire (ou surfaces équipotentielles) :\nSurface en tout point de laquelle le champ scalaire prend la même valeur. L'intersection d'une\nsurface de niveau avec un plan constitue une ligne de niveau ou courbe équipotentielle.\n* Ligne de champ d'un champ vectoriel :\nCourbe dont la tangente en chaque point M est colinéaire au vecteur champ Ž\na (M) en M.\nL'équation d'une ligne de champ s'obtient en écrivanrt : a ´ d OM = 0 .\n* Tube de champ d'un champ vectoriel :\nC'est la surface constituée par l'ensemble des lignes de champ s'appuyant sur une courbe fermée.\nII. Les fonctions intégrales :\n* Les circulations :\nSoit un point M se déplaçant sur une courbe G :\nCirculation vectorielle agissant sur un champ scalaire p:c'est le vecteur Š\nc = ò p( M ).dOM .\nCirculation scalaire agissant sur un champ vectoriel Š\na : c'est le scalaire C vérifiant :\nC = ò a ( M ) × d OM .\nUn champ vectoriel est dit à circulation conservative si et seulement si :\n" G fermé , Ñ\n* Une propriété fondamentale d'un champ à circulation conservative :\nLa circulation (scalaire) entre deux points P et Q d'un champ vectoriel à circulation conservative\nest indépendante du chemin suivi pour aller de P à Q.\nCirculation vectorielle agissant sur un champ vectoriel Š\na : c'est le vecteur Š\nX vérifiant :\nC = ò dOM Ù a ( M ) (opération faite sur Š\na d'où l'ordre).\nLes flux : Soit une surface S s'appuyant sur un contour fermé G orienté. On note Š\nn le vecteur\nunitaire normal en tout point M Î S est, orienté par G suivant la règle de la main droite.\n* Flux scalaire d'un champ vectoriel Š\na :c'est le scalaire F défini par :\nF S (a ) =\na ( M ).n ( M ) d 2 S M .\n* Flux vectoriel d'un champ vectoriel Š\nY défini par :\nY S (a ) =\nòò n( M ) Ù a ( M ) d\nS M (opération faite sur Š\nUn champ vectoriel est dit à flux conservatif si et seulement si :\n" S fermé ,\nÒòò a( M ) × n( M )d\nSM = 0 .\n* Une propriété fondamentale d'un champ à flux conservatif :\nLe flux à travers une surface ouverte S d'un champ vectoriel à flux conservatif ne dépend que du\ncontour fermé  sur lequel s'appuie S.\nIII : Les opérateurs du premier ordre.\n* L'opérateur gradient (symbole grad ).\nC'est un opérateur vectoriel, agissant sur un champ scalaire f, vérifiant: df = grad f .dr .\nEn un point M donné, le gradient est porté par la normale à la surface de niveau (surface f = cste),\ndirigé dans le sens croissant de f.\n* L'opérateur divergence (symbole div).\nC'est un opérateur scalaire, agissant sur un champ vectoriel Š\nA vérifiant: div A = lim\nest le flux de Š\nA sortant de la surface fermée S limitant le volume t. En termes imagés, la\ndivergence représente le flux sortant localement par unité de volume.\n* L'opérateur rotationnel (symbole rot\nC'est un opérateur vectoriel, agissant sur un champ vectoriel Š\ndC = rot( A).dS ,\noù dC est la circulation élémentaire du vecteur Š\nA sur un contour dG limitant une surface dS. Ainsi\nŠ ) est parallèle au vecteur Š\nle vecteur rot\nn normal au plan P pour lequel dC est maximal.\nExpressions des opérateurs en coordonnées cartésiennes:\n¶f r ¶f r ¶f r\ne x + e y + ez\n¶A y ¶A z\nd iv( A) = x +\nDA = (DA x )e x + (DA y )e y + (DA z )e z\nì ¶A z\nr ïï ¶ A x\nrot (A) = í\nï ¶A y\nOn appelle opérateur nabla, noté Ñ ,l'opérateur différentiel défini en coordonnées cartésiennes par\nr r ¶ r ¶ r ¶\nÑ º ex g + e y g + ez g .\nCette notation de l'opérateur nabla permet de réécrire les autres opérateurs :\nŠ p= rp\na = Ñ ÙŠ\nDp = Ñ · Ñ p\na =Ñ ·Ñ Š\nRemarque : L'opérateur nabla n'est à utiliser qu'en coordonnées cartésiennes !\nA scalaire gradient" : Š\nA . grad :\nCet opérateur se rencontre en électromagnétisme pour le calcul de la résultante des forces\ns'exerçant sur un dipôle (électrique ou magnétique), placé dans un champ extérieur permanent\ninhomogène (non uniforme) :\nr uuuuur r æ\n( A. grad )G = ç Ax\n+ Az ÷ G y\nOpérations sur des combinaisons de champs\nLes opérateurs gradient, divergence, rotationnel et Laplacien (scalaire ou vectoriel) sont linéaires.\nDonc, quel que soit l'opérateur noté Op, et deux constantes réelles ou complexes l et l2 on aura :\nOp(l1.champ1 + l2.champ2) = l1.Op(champ1) + l2.Op(champ2).\neffectuées sur :\np. grad q + q. grad p\np Dq + q Dp\nA ´ rot\nB ´ rot\nŠ . grad )B\nŠ + (Š\nB . grad ) Š\n+ 2 div Š\nA div Š\nB + 2 rot\n+ 2 ( grad p).( grad q)\nŠ . grad p\np div Š\nA ´ grad p\nŠ - (div Š\nŠ . grad )Š\nB + (Š\nIV : Les opérateurs du second ordre.\nA partir des opérateurs du premier ordre précédents, on ne peut construire que cinq opérateurs\ndifférentiels du second ordre, dont deux sont identiquement nuls:\nUn champ de rotationnel est à divergence partout nulle.\nrot grad ( p) = 0\nDp = div grad ( p)\nDA = grad div( A) - rot rot ( A)\nUn champ de gradient est à rotationnel partout nul.\nDéfinition intrinsèque du laplacien scalaire.\nDéfinition intrinsèque du laplacien vectoriel.\nV : Les relations intégrales entre opérateurs.\nFormule de "dérivation sous le signe somme" :\né b (t )\nù b (t ) ¶f ( x, t )\nf [b(t ), t ] f [ a(t ), t ]\nê ò f ( x, t ).dx ú = ò\nêë a (t )\núû a (t ) ¶t\nCirculation et rotationnel : Formule de Stokes:\nuuur r r\nrot M (a ).n (M )d 2 SM .\nLa formule de Stokes relie une intégrale curviligne le long d'un contour G fermé orienté à une\nintégrale de surface sur n'importe quelle surface S s'appuyant sur le contour G. S est orientée par\nG suivant la règle de la main droite (ou du tire-bouchon de Maxwell).\nLa figure ci-contre donne une interprétation géométrique\nde la formule de Stokes : la somme des intégrales curvilignes\nle long des petits carrés dessinés sur la surface S qui s'appuie\nsur le contour C est égale à l'intégrale curviligne le long de C\nFlux et divergence : Formule de Green - Ostrogradski:\nCette formule relie le flux d'un champ vectoriel Š\na sur une surface fermée S à une intégrale de\nvolume étendue au volume V limité par S.\nÒòò a ( P).n\n( P) d 2 S P =\n(a )d 3t M .\nPar convention, le vecteur normal en d²SM sur S est orienté vers l’extérieur.\nIl convient de remarquer que le membre de gauche ne fait intervenir que les valeurs de Š\na sur la\nsurface fermée S tandis que le membre de droite fait intervenir les valeurs de Š\na dans tout le\nvolume V limité par S.\nAutres formules intégrales utiles.\nFormule dite de Kelvin.\nFormule dite du rotationnel.\nFormule dite du gradient.\nò l = -òò grad ( p) ´ dS\next = - òòò rot ( a ) dt\nòò ext = òòò grad ( p))dt\nFormules de Green :\nPour 2 champs scalaires p et q :\nòòò [ pDq - qDp ].d t P = Òòò\nPour 2 champs vectoriels Š\na et Š\nòòò éëa gD(b ) - b gD(a ) ùû .d t P =\né p grad (q) - q grad ( p ) ù gn (M ) d 2 S M .\nr uuur r r uuur r r\né a Ù rot (b ) - b Ù rot (a ) ù gn ( M ) d 2 S M .\nVI- Expressions des opérateurs dans les différents systèmes de coordonnées :\ndiv( A) = x +\n¶f r ¶ f r ¶f r\n¶x x ¶y y ¶z z\nr ïï ¶A x\nDA = (DA x )e x + (DA y )e y + (DA z )ez\nLes coordonnées cylindriques.\nRepérage d'un point.\nÉléments différentiels de longueur:\ndr suivant Š\ne , rdq suivant Š\ne , dz suivant Š\nM est repéré par ses coordonnées r (distance à l'axe Oz), q et z\ndans la base orthonormée directe (e\nÉléments différentiels de surface:\ndr.rdq dans (e\nr eq ), dr.dz dans ( er , ez ),\nVolume élémentaire entourant M: dt = (dr ).(rdq ).(dz ) .\nOM' = r\nrdq.dz dans eq,ez).\nExpressions des opérateurs en coordonnées cylindriques.\nr 1 ¶\n1 ¶Aq ¶Az\ndiv( A) =\n(rA r ) +\n¶f r 1 ¶f r ¶f r\neq + ez\n1 ¶ æ ¶f ö 1 ¶ 2 f\nçr ÷ + 2\nr ¶r è ¶r ø r ¶q 2\n¶ A q öù r\nïêDA r - 2 ç Ar + 2\n¶q øúû r\n¶A r ö ù r\nDA = íêDA q ç Aq - 2\n¶q ø úû q\nï[DA z ]e z\nì 1 ¶A z ¶Aq\nï r ¶q - ¶z\nr ïï ¶A ¶A\nrot (A) = í r - z\nï 1 æç ¶ (rA ) - ¶A r ö÷\nïî r è ¶r\nLes coordonnées sphériques.\nEn Physique, on repère M par ses coordonnées r (r = OM), q (colatitude) et j(longitude) dans la\nbase orthonormée directe(Š\ndr suivant er , rdq suivant eq , r.sin(q).dj suivant ej .\ndr.r.sin(q).dj dans (Š\ner ,eŠj ),\nrq.sin(q).dj dans (eŠ , Š\nLe volume élémentaire s'écrit:\ndt = r2.sin(q).dr.dq.dj .\nExpressions des opérateurs en coordonnées sphériques.\n1 ¶ 2\ndiv( A) = 2\ní ( Aq sin(q )) +\nr.sin(q ) î¶q\n1 ¶f r\nr sin(q ) ¶j\n1 ¶ æ 2 ¶f ö\n¶q ø r 2 . sin 2 q ¶j 2\nr 2 ¶r è ¶r ø r 2 sin q ¶q è\nì 1 æ ¶ ( Aj . sin q ) ¶Aq\nï r sin q è\nr ï 1 æ 1 ¶A r ¶ (r . Aj ) ö\nrot (A) = í çç\nï r è sin q ¶j\n¶A r ö\nï1 æ ¶\nï r çè ¶r (rAq ) - ¶q ÷ø\n¶A ö ù r\nDA = ê DA r - 2\n( Aq sin(q ) ) + j ÷ ú er\nç Ar sin(q ) +\n¶j ø úû\nr sin(q ) è\n+ ê DAq - 2\n- sin 2 (q )\n+ cos(q )\nr sin (q ) è 2\nöù r é\n- sin(q )\n- cos(q ) q\n÷ ú eq + ê DAj - 2\n÷ ú ej\nLES DISTRUBUTIONS DE CHARGES\nIl y a 2600 ANS, les savants grecs, après avoir découvert que l’ambre s’électrisait très facilement\nlorsqu’il était soumis à un frottement, lui avaient donné le nom « d’élektron », d’où nous vient le\nL’électricité qui agit dans un ensemble d’éléments électriques obéit à certaines lois de la physique.\nCelles-ci ont été progressivement établies à partir de multiples expériences au cours des derniers\nsiècles. Aujourd’hui, la connaissance de ces lois est indispensable à tout électriciens et\nL’électrostatique qui traite des effets électriques (force et champ électrostatique)\nproduits par une distribution de charges électriques immobiles. L’objectif est d’établir les lois qui\nrelient les causes (charges, courant) aux effets (forces, champs électrique…)\n1. Charge électrostatique Q\nLa charge électrostatique est une propriété de la matière qui lui fait produire et subir des effets\nélectriques et magnétiques. C’est une quantité d'électricité statique liée à celle de l'électron, nous\npouvons quantifier cette charge électrostatique Q.\nQ = n. en représente le nombre d'électrons dans une charge\ne- représente la charge électrique élémentaire e- = 1.602 10-19 [C]\nLa charge q a un signe qui est soit positif ( cation , noyau , proton .. ) soit négatif ( électron ... )\n2. Distributions de charges électriques :\nAu début du vingtième siècle, la découverte de l’électron a permit de montrer que la charge était\nquantifiée. La charge élémentaire que porte un proton vaut e = 1, 6021: 10-19 C (mesurée par\nMillikan) et représente l’opposée de la charge d’un électron. Le tranfert de charge ne se fait que\npar multiple entier de e. Bien sûr, à l’échelle macroscopique, le nombre de particules échangées est\nsi grand que l’aspect discontinue ne se voit pas ce qui explique pourquoi on considère souvent des\nrépartitions continues de charges (pour des raisons mathématiques surtout) :\n2.1. Distribution volumique :\nLa distribution volumique est une répartition de charge en volume. En chaque point du système on\ndéfinit une densité volumique de charge :\nre (M) = dq/dv\nre représente la charge par unité de volume (Cm-3) en un point.\nSi le milieu est homogène re = Q/V = constant.\n2.2. Distribution surfacique :\nLa distribution surfacique est une répartition de charges en surface. On définit une densité\nsurfacique de charge :\nse (M) = dq/dS\nse représente la charge par unité de surface (Cm-2) en un point.\nSi le milieu est homogène se = Q/S = constant et qui ne dépend pas de la position de M.\n2.1. Distribution linéique ou filiforme:\nLa distribution filiforme est une répartition de charges sur une courbe. On caractérise la\ndistribution de charge à l’aide de la densité linéique de charge :\nle (M) = dq/dl\nreprésente la charge par unité de longueur (Cm-1) en un point.\nSi le milieu est homogène l e = Q/L = constant\nLE CHAMP É LECTRIQUE\nUn champ électrique règne dans une région de l'espace, si une charge y est soumise à une force\nélectrique. Pour contrôler s'il règne un champ électrique dans une région, on y place une petite\ncharge témoin, et on examine si elle est soumise à une force électrique ou non. La charge témoin\nne sert qu'à contrôler s'il règne ou non un champ électrique. Le pendule électrostatique chargé peut\nservir de charge témoin. À proximité d'un corps chargé règne un champ électrique. Tout corps\nchargé est donc source d'un champ électrique.\n- Dans les atomes, chaque électron se déplace dans le champ électrique créé par le noyau\nélectrique et par les autres électrons.\n- Dans un fil conducteur connecté aux pôles d'un générateur de tension règne un champ\nélectrique, responsable des forces électriques qui propulsent les électrons et créent ainsi le courant\nélectrique dans le fil.\nCharles Coulomb (1736 – 1806) établit en 1785 qu’un champ électrique est créé par une charge\nélectrique statique élémentaire q. Cette loi exprime la force entre 2 charges ponctuelles ou que\nl'on peut considérer comme telles. Il a fait la démonstration expérimentale que cette force est\ninversement proportionnelle au carré de la distance entre elles.\nLa force qui s’exerce entre deux charges électriques q et q’ est donnée par :\n1. Champ électrique crée par une seule charge :\nF/q est constant au point M.\n2. Champ électrique créé par deux charges ponctuelles de même valeur\nabsolue et de signe contraire\nAu point M considéré, on représente le champ E1 créé par q1, et le champ E2 créé par q2. Le\nchamp résultant E est donné par la somme vectorielle des champs qui se superposent:\n3. Le principe de superposition\nCe principe sert à calculer le champ électrique résultant ( la force résultante) généré par plusieurs\ncharges ponctuelles ou plusieurs configurations de charges électriques.\nSoit q une charge témoin q due à un ensemble de charges sources Q1 Q2,….. Qi,… Qn.\nLa force sur q due à Qi est donnée par :\nOr, le principe de superposition s'applique aux forces, en particulier pour le calcul de la force\nrésultante, d'où :\nLe champ électrique résultant en un point P placé dans le voisinage de celles-ci est obtenu en\ncalculant d'abord l'expression vectorielle du champ de chacune des charges ponctuelles dans un\nsystème d'axes approprié :\noù ri désigne la distance entre la charge Qi et le point P.\nOn applique alors le principe de superposition pour obtenir le champ résultant :\nCette formule générale donne l'expression du champ résultant. Cependant, en terme calculatoire, le\ncalcul du champ s’effectue dans un système d’axes approprié. Chacun des champs se superposant,\net, par suite, le champ résultant doivent être exprimés dans ce système d’axes.\nSi l'expression du champ résultant est obtenue en coordonnées rectangulaires, sa grandeur\nE(P)= [Ex2(P)+ Ey 2(P)+ Ez 2(P)]1/2\nCalcul du champ électrique pour une charge distribuée\nLa formule qui suit permet d'obtenir le champ d'une charge Q distribuée qui ne peut être\nconsidérée comme charge ponctuelle. Cette formule utilise le résultat obtenu pour une charge\nponctuelle conjointement avec le principe de superposition.\nPar référence à la figure, la contribution de l'élément\nde charge dQ au champ total en P est donnée par :\nLe champ résultant en P est alors donné par :\noù W désigne la configuration ou la géométrie de la distribution de charge.\nLes résultats pour les configurations courantes, dont le champ se calcule avec cette méthode,\nsont présentés ci-dessous. Dans chaque cas, dans les figures, on suppose une charge positive sur le\ncorps chargé pour y tracer la direction du champ; dans ces conditions, la direction du champ pour\nune charge est tout simplement la direction inverse de celle représentée.\n4. Calcul du champ électrique des différents distributions de charges :\nEn pratique, il est plus habile d’utiliser des distributions continues de charges. L’utilisation de\nl’une ou l’autre de ces trois expressions dépend de la géométrie de la distribution de charges\nSoit M un point quelconque d’un conducteur et dQ(M) la charge élémentaire contenue en ce point.\nLe champ électrostatique total créé en un point M par cette distribution de charges est :\n- Pour une distribution volumique r=dQ/dV (voir chapitre précédent)\n- Pour une distribution surfacique s =dQ/dS\n- Pour une distribution lineique l =dQ/dl\nLa figure illustre une tige de longueur finie située dans le plan de la page portant une densité\nlinéaire de charge connue de l (C/m) et un anneau situé dans un plan horizontal portant une charge\ninconnue Q. Les dimensions sont indiquées dans la figure.\na) Déterminez séparément les expressions vectorielles et la grandeur des champs de la tige et de\nl’anneau au point P.\nb) Sachant que le champ résultant E(P) en P fait un angle de 45° avec l’horizontale, déterminez\nl’expression de la charge sur l’anneau en fonction des paramètres l et d.\na) Le champ électrique résultant au point P de la figure est la somme vectorielle de celui de la tige\n(Et (P) )et de l’anneau ( Ea(P) ):\nLa détermination du champ résultant exige donc la détermination du champ de chacune des deux\nconfigurations en présence. C’est l’objectif de cette question. Dans le cas de la tige, il faut se\nréférer au cas 3.3 de la section qui précède et l’adapter dans le contexte de l’exemple :\nUne démarche similaire dans le cas de l’anneau donne :\nb) Pour répondre à cette question, il faut prendre en considération que le champ résultant\net que celui- ci fait un angle de 45o. Les composantes X et Y du champ résultant sont donc égales.\nConsidérant les résultats obtenus en (a), on obtient l’égalité qui permet de déterminer l’expression\nde la charge sur l’anneau.\n1. Cas d’un fil portant une charge Q :\n1.1. Champ au voisinage d'un fil de longueur finie L portant une charge Q uniformément\nrépartie sur sa longueur (ce qui équivaut à une densité linéaire de charge l =Q/L (C/mg).\nLa convention sur les angles ái qui s'applique au résultat de la figure est présentée dans la figure\nVoici des cas particuliers de fils chargés dont le champ électrique se déduit de l'expression qui\n1.2. Champ du long fil :\nDans ce cas a1 = - p/2 et a2 = + p/2\n1.3. Champ d'un "demi fil infini" ( les 2 cas de la figure)\nDans chacun des 2 cas de la figure, le champ fait un angle de 45 avec l'horizontale.\n1.4. Champ sur la médiatrice d'un fil de longueur finie :\n1.5. Champ à une distance x de l'extrémité et dans l'axe d'un fil de longueur L\nportant une charge Q :\n2. Cas d’un anneau ou d’un disque portant une charge Q :\n2.1. Champ électrique dans l'axe d'un anneau mince portant une charge Q.\n2.2. Champ électrique dans l'axe d'un disque avec densité surfacique s uniforme.\nLa charge totale sur le disque est donnée par Q=s(p a2). Si on donne la charge totale du disque, Q\net son rayon a, la densité surfacique est donnée par s = Q /(p a2).\nIl faut de plus considérer les cas limites "loin du disque" et "près du disque".\n- Si x ® +¥, on retrouve, après l'évaluation de la limite :\nCe résultat coïncide avec celui obtenu pour la charge ponctuelle.\n- Si x ® 0 , on trouve, après l'évaluation de la limite, l'expression du champ dans le voisinage\nd'un plan avec une densité surfacique s(C/m2) uniforme :\nLes résultats des 2 cas limites qui précèdent doivent être interprétés par rapport à la figure ci-haut.\nDans le cas de l’approximation “près du disque”, on remarque que le champ devient\nuniforme et ne dépend pas de la position. L'expression obtenue pourra être utilisée pour le calcul\ndu champ électrique dans le voisinage d'un plan chargé de grande dimension, pourvu que ce ne\nsoit pas près des bords. Dans le cas de plusieurs plans chargés, le champ résultant se calcule avec\ncette expression et le principe de superposition.\n2.3. Champ au centre d'un secteur d'anneau d'angle q et de rayon R portant une\ncharge Q uniformément répartie :\n2.6 Champ électrique à l'intérieur et à la surface d'un conducteur\nLes résultats qui suivent sont confirmés par l'expérience.\na) Dans les conditions statiques, le champ électrique (macroscopique) est nul à l'intérieur d'un\nLorsqu'un conducteur est placé dans un champ électrique extérieur, il se produit une\nreconfiguration des électrons libres dont l'effet, combiné avec celui des atomes auxquels ils\nmanquent un (ou des) électron(s), est de générer un champ "intérieur" qui se superpose au champ\nextérieur pour l'annuler. De plus :\nb) Dans les conditions d'équilibre statique, le champ électrique est perpendiculaire en tout point de\nla surface d'un conducteur.\nc) Dans les conditions d'équilibre statique et dans le cas d'un conducteur homogène, la charge nette\nque porte celui-ci se répartit sur sa surface.\n4. Lignes de Champ électrique\nLes lignes de champ sont simplement les courbes qui sont en tout point tangentes au champ\nélectrique et donne donc une représentation visuelle de la répartition de ce champ dans l'espace.\n4.1. Cas d’une seule charge électrique :\nPour le champ d'une charge ponctuelle q représenté ci-dessous à gauche, les lignes de champ se\nréduisent de manière évidente à un faisceau de droites passant par la charge. Elles sont représentée\nUn sens est donné aux lignes de champ, il s'agit bien entendu du sens du champ. Ce sens est\nindiqué par des flèches sur les lignes elles-mêmes.\n- Si la charge est positive les flèches des lignes de champ s'éloignent de la charge.\n- Si la charge est négative, les lignes de champ sont orientées vers la charge.\n4.1. Cas de deux charges électriques :\nDans l'exemple ci-dessous, nous voyons les lignes de champ de deux charges ponctuelles\nidentiques positives. En pointillé on voit les lignes de champ des charges prises isolément. Les\nlignes de champ du système de deux charges doivent être déterminées à partir de l'expression du\nchamp en tout point de l'espace.\nPour montrer comment on peut faire en pratique pour calculer un champ, je propose ici de faire le\ncalcul de ce champ total. D'après le principe de superposition, le champ total correspondant à la\nprésence simultanée des deux charges est donné par la somme des champs des charges\nNotez que les lignes de champ sont partout\nCe graphe montre les lignes de champ\ncorrespondant à deux charges opposées\nmais égales en valeur absolue. La\nprocédure de calcul du champ total est\nla même que celle du cas précédent.\ntangentes au champ total E1+E2 et ne se\ncroisent jamais, car si c’était le cas cela\nsignifierait que le champ pourrait prendre\nplusieurs valeurs à la fois en un même point\nde l'espace, ce qui est bien sûr impossible\npuisque le champ est donné de manière\nunivoque par la loi de Coulomb et le principe\nEquation des lignes de champ :\nAllure de quelques lignes de champs :\nUn champ de vecteurs tel que E étant donné, une ligne de champ est par définition une courbe\ntangente en chaque point au vecteur champ défini en ce point. On y ajoute de petites flèches pour\nrappeler le sens du champ.\nLes lignes de champ du champ électrique ne se coupent pas. Elles partent des charges positives (ou\nde l'infini) et aboutissent aux charges négatives (ou à l'infini).\n1. Cas de trois charges électriques :\n2. Cas d’une pointe :\nCirculation d’un champ électrique :\nDe façon générale, à partir d'un champ scalaire, il est possible de construire un champ vectoriel\ndéfini ainsi est appelé ( au signe près) un gradient: E = - grad V -à rot E = 0\ndont les composantes en coordonnées cartésiennes sont données par les relations:\nMéthodes de calcul du champ électrostatique\n1) Calcul du champ d'une charge ponctuelle\n2) Calcul du champ d'une charge distribuée (par intégration)\n4) Calcul du champ avec le théorème de Gauss (objet du chapitre suivant)\n5) Calcul du champ électrostatique à partir de l'expression du potentiel\n6) Le principe de superposition\n7) Le champ électrique à l'intérieur et à la surface d'un conducteur (résultats expérimentaux)\nCes méthodes seront utilisées pour calculer le champ électrique des configurations courantes\n(méthodes 2 et 3 surtout), c'est-à-dire celles qu'on retrouve souvent dans l'environnement et dans\nles applications techniques. Le principe de superposition vient compléter le tableau, notamment\nlorsque le champ électrique dans une portion de l'espace est généré par plus d'une configuration de\ncharges. Dans ces conditions, il faut "superposer" les champs générés par chacune des\nconfigurations, ce qui, essentiellement, signifie faire l'addition vectorielle des champs générés par\nchacune de celles-ci.\nTHÉORÈMES DE GAUSS & DE COULOMB\n1. Notion d’angles solide\nPour comprendre la notion d’angle solide, prenons maintenant une feuille de papier et enroulons-la\nen formant un cône. Si on vise par le petit trou placé à la pointe de ce cône, on aura une vision\nd'une fraction des directions de l'espace un peu comme avec l'angle vous aviez une vision d'une\nportion du plan.\nOn peut déformer ce cône en appuyant sur ses côtés et on aura une vision d'une fraction différente\nde l'espace. La fraction des directions de l'espace qu’on aperçoit, rapportée à 4p est ce que l'on\nappelle l'angle solide.\nPour déterminer la valeur d'un angle solide W, traçons une sphère de centre 0 et de rayon r. La\nsurface du cercle interceptée par le cône est S. La division de S par r2 est la valeur de l'angle solide\nW. L'angle solide est sans dimension. On dit qu'il est en stéradian. Le stéradian vient se substituer\nau radian de l'angle d'un plan.\nLa valeur maximale de l'angle solide est 4p.\nL' angle solide dW sous lequel un élément de surface dS est vu depuis le point 0 est :\noù u est le vecteur unitaire porté par le segment de droite entre le point 0 à l'élément de surface dS.\nEn coordonnées sphériques, la surface élémentaire à r constant vaut dS = r2 sinθ dθ dj.\nL’angle solide élémentaire s’écrit alors dΩ = sinθ dθ dj.\nAinsi, l’angle solide délimité par un cône de révolution, d’angle au sommet α vaut\nLe demi-espace, engendré avec α=π/2 (radians), correspond donc à un angle solide de 2π\nstéradians, tandis que l’espace entier correspond à un angle solide de 4π (α=π).\nD’une façon générale, le cône (ou le faisceau lumineux de l’exemple ci-dessus) peut intercepter\nune surface quelconque, dont la normale n fait un angle θ avec la génératrice de vecteur directeur\nu. L’angle solide élémentaire est alors défini par\noù dS’ est la surface effective (qui, par exemple, serait « vue » par un observateur situé en O).\n2. Relation entre le flux et l'angle solide\nLe champ électrique créé en r par une charge q située au point 0 s'écrit:\nL'élément de flux df à travers l'élément de surface dS placé au point r s'écrit:\nLe flux total du champ électrique à travers une surface S de forme quelconque, s'obtient en\ndécoupant cette surface en éléments dS et en intégrant sur les éléments d'angle solide. Il vient\nLe flux du champ électrique créé par une charge ponctuelle à travers une surface quelconque est\négal à q/4pe0 multiplié par l'angle solide sous lequel on voit cette surface depuis le point O.\nSi la surface est fermée et entoure la charge q, l'angle solide est 4p et le flux est q/e0 .\nSi la surface fermée n'entoure pas la charge q, l'angle solide est 0 (bien faire attention aux signes\ndes éléments de surface dS suivant la normale sortante au point considéré) et le flux est nul.\nC'est le théorème de Gauss.\nOn considère maintenant une charge ponctuelle q située en un point O de l’espace. Le flux du\nchamp électrostatique E, créé par cette charge, à travers une surface élémentaire quelconque\norientée est par définition\nPar convention, on oriente le vecteur unitaire n, normal à la surface dS, vers l’extérieur, c’est à dire\ndans la direction qui s’éloigne de la charge q. Ainsi, pour q>0, le champ E est dirigé dans le même\nsens que n et l’on obtient un flux positif.\nA partir de l’expression du champ créé par une charge ponctuelle, on obtient alors\nc’est à dire un flux dépendant directement de l’angle solide sous lequel est vue la surface et non de\nsa distance r (notez bien que dΩ>0, q pouvant être positif ou négatif). Ce résultat est une simple\nconséquence de la décroissance du champ électrostatique en 1/ r2 : on aurait le même genre de\nrésultat avec le champ gravitationnel.\ndF = (q/4pe0) dΩ\nCe résultat est général puisque, la charge se trouvant à l’intérieur de S, un rayon dans une direction\ndonnée va toujours traverser S un nombre impair de fois. En intégrant alors sur toutes les\ndirections (c’est à dire sur les 4π stéradians), on obtient un flux total\nEn vertu du principe de superposition, ce résultat se généralise aisément à un ensemble quelconque\nLe flux du champ électrique à travers une surface fermée orientée quelconque est égal, dans le\nvide, à 1 /ε0 fois la charge électrique contenue à l’intérieur de cette surface\nLe théorème de Gauss fournit une méthode très utile pour calculer le champ E lorsque celui-ci\npossède des propriétés de symétrie particulières. Celles-ci doivent en effet permettre de calculer\nfacilement le flux Φ. Comme le théorème de Gauss est valable pour une surface quelconque, il\nnous suffit de trouver une surface S adaptée, c’est à dire respectant les propriétés de symétrie du\nchamp, appelée ″surface de Gauss″.\nUtilisation du théorème de Gauss :\nChamp électrostatique créé par un plan infini uniformément chargé\nOn considère un plan infini Π portant une charge électrique σ uniforme par unité de surface. Pour\nutiliser Gauss, il nous faut d’abord connaître les propriétés de symétrie du champ E.\nTous les plans perpendiculaires au plan infini Π sont des plans de symétrie de celui-ci : E\nappartient aux plans de symétrie, il est donc perpendiculaire à Π. Si ce plan est engendré par\nles vecteurs (i, j) alors Ez = E( x.y,z) k . Par ailleurs, l’invariance par translation selon x et y\nnous fournit E = Ez = E(z) k. Le plan Π est lui-même plan de symétrie, donc E(z) est impaire.\nEtant donné ces propriétés de symétrie, la surface de Gauss la plus adaptée est un cylindre de\nsections perpendiculaires au plan et situées à des hauteurs symétriques.\nIl s’ensuit que le champ électrostatique créé par un plan infini uniformément chargé vaut :\nE = s/2e0\n1. Le champ ne varie pas avec la distance, ce qui est naturel car le plan est supposé infini .\n2. On peut encore appliquer ce résultat pour une surface quelconque chargée uniformément.\nIl suffit alors d’interpréter E comme le champ au voisinage immédiat de la surface : suffisamment\nprès, celle-ci peut être assimilée à un plan infini.\nChamp créé par une boule uniformément chargée\nOn considère une boule (sphère pleine) de centre O et rayon R, chargée avec une distribution\nvolumique de charges ρ. Cette distribution possédant une symétrie sphérique, le champ\nélectrostatique qui en résulte aura la même symétrie, donc E = Er(r)er .\nLa surface de Gauss adaptée est simplement une sphère de rayon r et le théorème de Gauss nous\nFournit Lorsque r<R, on obtient un champ\nLorsque r>R, la sphère de Gauss enferme un volume V supérieur à celui de la boule. Mais la\ndistribution de charges n’est non nulle que jusqu’en r=R, ce qui fournit donc un champ :\noù Q est la charge totale portée par la boule. On vient ainsi de démontrer, sur un cas simple,\nqu’une distribution de charges à symétrie sphérique produit à l’extérieur le même champ qu’une\ncharge ponctuelle égale, située en O.\n4. Conducteurs en équilibre\nl’équilibre électrostatique d’un conducteur est atteint lorsque aucune charge électrique ne se\ndéplace plus à l’intérieur du conducteur.\nDu point de vue de chaque charge élémentaire, cela signifie que le champ électrostatique total\nauquel elle est soumise est nul.\nComme le champ dérive d’un potentiel, cela implique qu’un conducteur à l’équilibre\nélectrostatique est équipotentiel.\n1. Si le conducteur est chargé, le champ électrostatique total est (principe de superposition) la\nsomme du champ extérieur et du champ créé par la distribution de charges contenues dans le\nconducteur. Cela signifie que les charges s’arrangent (se déplacent) de telle sorte que le champ\nqu’elles créent compense exactement, en tout point du conducteur, le champ extérieur.\n2. Nous voyons apparaître ici une analogie possible avec la thermodynamique :\nEquilibre électrostatique Û Equilibre thermodynamique\nPotentiel électrostatique Û Température\nCharges électriques Û Chaleur\nEn effet, à l’équilibre thermodynamique, deux corps de températures initialement différentes mis\nen contact, acquièrent la même température finale en échangeant de la chaleur (du plus chaud vers\nle plus froid).\nDans ce qui suit, tous les conducteurs seront considérés à l’équilibre électrostatique.\nPropriétés des conducteurs en équilibre\n1. Ă l’intérieur d’un conducteur (chargé ou non) le champ électrostatique total est nul. Mais ce\nn’est pas forcément le cas à l’extérieur, en particulier si le conducteur est chargé. Puisqu’un\nconducteur à l’équilibre est équipotentiel, cela entraîne alors que, sa surface étant au même\npotentiel, le champ électrostatique est normal à la surface d’un conducteur. Par ailleurs, aucune\nligne de champ ne peut ″ revenir ″ vers le conducteur.\n2. Si un conducteur est chargé, où se trouvent les charges non compensées? Supposons qu’elles\nsoient distribuées avec une distribution volumique ρ. Prenons un volume quelconque V situé à\nl’intérieur d’un conducteur à l’équilibre électrostatique. En vertu du théorème de Gauss, on a :\npuisque le champ E est nul partout. Cela signifie que ρ = 0 (autant de charges + que de charges -)\net donc, qu’à l’équilibre, aucune charge non compensée ne peut se trouver dans le volume occupé\npar le conducteur. Toutes les charges non compensées se trouvent donc nécessairement localisées\nà la surface du conducteur.\nCe résultat peut se comprendre par l’effet de répulsion que celles-ci exercent les unes sur les\nautres. A l’équilibre, les charges tendent donc à se trouver aussi éloignées les unes des autres qu’il\nest possible de le faire.\n3. Théorème de Coulomb\nEn un point M infiniment voisin de la surface S d’un conducteur, le champ électrostatique E est\nnormal à S. Considérons une petite surface Sext parallèle à la surface S du conducteur. On peut\nensuite construire une surface fermée Σ en y adjoignant une surface rentrant à l’intérieur du\nconducteur Sint ainsi qu’une surface latérale SL . En appliquant le théorème de Gauss sur cette\nsurface fermée, on obtient\noù SM est la surface dessinée par le tube de flux passant par Sext , donc SM = Sext (on peut choisir\nces surfaces aussi petites que l’on veut).\nle champ électrostatique à proximité immédiate d’un conducteur de densité\nsurfacique σ vaut : E = (σ/ε0) n\noù n est un vecteur unitaire normal au conducteur et dirigé vers l’extérieur.\nLorsque le champ au voisinage d’un conducteur dépasse une certaine limite, une étincelle est\nobservée : le milieu entourant le conducteur devient alors conducteur. Ce champ maximal, de\nl’ordre de 3 Méga V/m dans l’air, est appelé champ disruptif. Il correspond à l’ionisation des\nparticules du milieu (molécules dans le cas de l’air).\nCAPACITÉ & PHÉNOMÈNE D’INFLUENCE ÉLECTROSTATIQUE\n1. Phénomène d’Influence électrostatique\nInfluence partielle : Considérons deux conducteurs C1 et C2. L’un est chargé (positivement pour\nfixer les idées) et l’autre est neutre. Si l’on approche le conducteur chargé vers le conducteur\nneutre, le champ électrique créé par C1 va éloigner les charges positives et attirer les charges\nnégatives. Ainsi, C2 se recouvre d’une distribution de charge non uniforme telle que òsdS = 0. Si\nl’on considère une portion de surface (S1) de C1, alors les lignes de champ s’appuyant sur (S1) vont\narriver sur C2 (perpendiculairement à la surface du conducteur) et découper une surface (S2).\nAppelons q1 la quantité de charge que porte (S1) et q2 la quantité de charge que porte (S2). Le\nthéorème de Gauss permet de montrer que q2 = - q1.\nSi maintenant, le conducteur C2 est mis à la Terre (réservoir de charge) les charges négatives vont\nêtre neutralisées et le conducteur sera donc chargé : on parle alors de charge par influence partielle.\nInfluence totale : Si l’on examine le cas particulier où le conducteur C2 entoure C1 alors la\nsurface intérieure de C2 se recouvre d’une charge opposée à celle que contient C1:on parle\nDans ce cas, on dit que les deux conducteurs forment un condensateur constitué de deux armatures\nconductrices. La capacité d’un condensateur mesure l’aptitude à stocker une quantité de charge sur\nl’armature interne. En effet, on montre que si l’on soumet le condensateur à une tension\nU = V1 - V2, l’armature interne se charge d’une charge Q = CU\noù C mesure la capacité du condensateur et ne dépend que de la géométrie du condensateur.\na) Capacité d’un conducteur seul\nLa capacité d’un conducteur mesure son aptitude à stocker une quantité de charge Q sous un\npotentiel électrique donné V. Elle se calcule par : C = QV et se mesure en Farad (F). Cette\ngrandeur ne dépend que de la géométrie du conducteur.\nb) Capacité d’un condensateur plan\nUn condensateur plan est formé par deux plans en influence totale (+Q et -Q sont les charges\ntotales de chaque armature) , parallèles à xOy et espacés d’une distance e et soumis à une tension\nV. On néglige les effets de bords ce qui revient à considérer les plans infinis.\nL’invariance du problème par translation suivant xety impose une répartitionuniforme des charges.\nOr, on sait que le champ créé par un plan infini chargé uniformément vaut\nEn conséquence, le champ résultant est telle que (Eint est le champ entre les armatures, et Eext est\nle champ à l’extérieur du condensateur) :\net le champ est orienté de la plaque positive vers la plaque négative.\nLe potentiel électrique est tel que\nSi l’on note V = V ( e/2 ) - V (-e/2) la tension électrique entre les plaques et sachant que s= Q/S\n(si S est l’aire d’une portion de l’armature positive, Q est la charge que porte cette surface) , on\nobtient : V = Q e/e0S\nC = e0S/e\nOn constate ainsi que la capacité d'un condensateur plan est proportionnelle à sa surface et\ninversement proportionnelle à son épaisseur. On peut interpréter physiquement ce résultat en\ndisant que plus S est grand plus les charges peuvent se répartir et créer des densités de charges\nlimitées conduisant à des champs d'amplitude limitée et donc également à des potentiels limités, ce\nqui conduit à des grandes capacités. C'est l'épaisseur e qui représente l'effet de l'influence\nélectrostatique. De manière schématique, on peut dire que plus e est petit, c'est-à-dire, plus les\nplaques sont rapprochées, plus l'influence électrostatique est importante et plus la capacité est\ngrande. On pourrait se dire que la capacité des condensateurs plans est illimitée car on pourrait\ndonner à e une valeur arbitrairement faible. Il est évident qu'en pratique e est limité par des\ncontraintes technologiques et que l'on ne peut donc pas obtenir une capacité arbitrairement grande.\nS = 1 m2 , e = 0.1 mm , e0 = 8.85 10-12 donne\nC = e0S/e = 90 nF\nc) Capacité d’un condensateur sphérique\nSoit un condensateur constitué de deux armatures sphériques de même centre O, de rayons\nrespectifs R1 et R2 , séparées par un vide (R 2 > R 1).\nélectrostatique en un point M situé à un rayon r entre\nles deux armatures vaut\nen coordonnées sphériques, ce qui donne une tension\nd) Capacité d’un condensateur cylindrique\nSoit un condensateur constitué de deux armatures cylindriques coaxiales de longueur infinie, de\nrayons R1 et R2 , séparées par un vide (R2 >R1).\nSoit λ la charge par unité de longueur du cylindre intérieur. D’après le théorème de Gauss, le\nchamp électrostatique entre les deux armatures s’écrit :\nen coordonnées cylindriques, ce qui donne une tension\net une capacité par unité de longueur\n3. Association des condensateurs :\nSoient n condensateurs de capacités Ci mis en parallèle avec la même tension U=V1−V2. La\ncharge électrique de chacun d’entre eux est donnée par Qi = CiU .\nLa charge électrique totale est simplement\nOn démontre que la capacité équivalente est\n4. Energie électrostatique\nSoit un conducteur isolé, de charge Q distribuée sur sa surface S. L’énergie potentielle\nélectrostatique de ce conducteur est alors\npuisqu’il est équipotentiel, c’est à dire\nCeci est l’énergie nécessaire pour amener un conducteur de capacité C au potentiel V. Puisque\ncette énergie est toujours positive cela signifie que, quel que soit V (et donc sa charge Q), cela\ncoûte toujours de l’énergie.\nD’autre part, cette énergie fournit sous forme de travail est emmagasine dans l’objet conducteur\nsous forme d’une énergie potentielle électrique qui se manifeste par le système de force de\nCoulomb qui repoussent les charges les uns contre les autres\nIl est intéressant d'exprimer l'énergie stockée dans le condensateur en fonction du champ\nélectrique. Pour cela, il suffit de remplacer V par e||E||. Comme cette substitution fait apparaître\nl'épaisseur du condensateur, faisons apparaître la surface du condensateur également en remplaçant\nC par sa valeur pour le condensateur plan, soit, C=εS/e. On trouve avec ces deux substitutions que\nla densité d'énergie électrique stockée dans le condensateur est donnée par (1/2) ε||E||2 multiplié\npar le volume du condensateur, c'est-à-dire, le volume dans lequel s'établit le champ.\nCours d_electricité SMPC-SMIA FPK By Ray.pdf (PDF, 2.8 Mo)\nhassan champ conducteur polydisciplinaire charge elhami charges khalil electrique faculte electrostatique cours surface khouribga electricite\nCe fichier a été mis en ligne par un utilisateur du site. Identifiant unique du document: 00393738.


L'utilisation de lampes décoratives\npour l'étalonnage spectral de haute qualité\nLa grande distribution nous réserve parfois de bonnes surprises. Pour un prix imbattable, la chaine de magazin d'ameublement Habitat propose des lampes décoratives qui émettent une lumière composée de raies d'émissions. Ce produit s'avère extrèmement utile pour étalonner en longueur d'onde nos spectres. Ce sont des lampes à décharge, alimentées directement par le 220 V. Elles sont référencées sous le nom FILLY et elles ne coûtent que 3 Euros (!). Même si le motif de décoration présent à l'intérieur de l'ampoule de verre change, on ne trouve que deux familles, qui se distinguent par le composé gazeux emprisonné dans l'enceinte. D'une part des lampes émettant une lumière orange, contenant essentiellement du gaz néon, et d'autre part des lampes produisant une lumière bleu, composées essentiellement d'argon. On décrit dans ce qui suit le contenu spectral détaillé de ces deux familles.\nQuelques modèles de la gamme FILLY distribués par la chaîne de magazin Habitat.\nVoici ici, un exemple typique d'usage de ces lampes (étalonnage spectral de haute précision).\nLa lumière émise par la famille "néon".\nLe spectre produit est celui, classique, du gaz néon. Mais la zone de décharge est très généreuse. La puissance émise est donc élévée. Cette lampe présente une autre particularité très intéressente dans le sens où la composition gazeuse comporte de l'hydrogène. De fait, les raies Ha et Hb de la série de Balmer apparaissent distinctement dans le spectre. La présence de la raies Ha est bien pratique pour réaliser des réglages en laboratoire. Cela ajoute aussi naturellemement une précieuse raie lors de l'étalonnage des spectres acquis avec le spectrographe Lhires III 2400 traits/mm au voisinage de 6563 angstroms (possibilité d'ajuster une loi de dispersion du second ordre).\nSpectre global acquis avec un spectrographe échelle eShel (Sheliak) avec la résolution de R=11000. Le spectre est étalonné avec une lampe Thorium-Argon.\nDétails du spectre, avec l'identification des raies principales :\nDétail de la région Ha (noter la forme évasée de la raie de l'hydrogène à la base) :\nLa lumière émise par la famille "argon".\nCette lampe contient essentiellement de l'argon, ce qui donne l'aspect bleu-violet de la lumière émise (émission neutre et émission ionisé une fois de cet atome). La signature du baryum est aussi clairement identifiée (grace à la base de données spectrale du logiciel VisualSpec)..\nLe spectre produit est idéal pour étalonner précisément des spectres issus de spectrographes ayant une résolution basse ou moyenne (R<5000 pour fixer les idées). Les raies sont distribuées de manière presque homogène (petit déficit dans le bleu-vert cependant). La zone bleu du spectre, vers 4500 A, est très bien couverte en particulier, ce qui permet d'envisager par exemple l'étude efficace des raies Hb et Hg de l'hydrogène avec un spectrographe Lhires III 1200 t/mm ou 2400 t/mm. Sous son aspect ludique, cette lampe est un must pour réaliser un véritable travail scientifique !\nComplément : lampe "basse consommation"\nOutre une fluorescence, le spectre de ces lampes montrent un spectre de vapeur de mercure. Deux lampes ont été mesurées avec un spectrographe eShel (R = 11000) : en rouge, dans les graphes ci-après, un modèle ELECOLIGHT 25W (température de couleur équivalente de 6000 K), en bleu, un modèle OSRAM DULUXSTAR 17 W.


Bilan de compétences et émotionnel, coaching carrière à Livry-Gargan - Fullémo\nUne équipe FULLEMO se mobilise pour votre carrière professionnelle à Livry-Gargan\nUne équipe FULLEMO se mobilise pour votre entreprise à Livry-Gargan dans 6 langues sur vos enjeux RH\nêtre accompagné pour trouver votre voie professionnelle à Livry-Gargan?\ndoper votre parcours en interne mais votre projet ne se concrétise pas à Livry-Gargan ?\ngagner en efficacité dans votre recherche d’emploi et vos entretiens de recrutement à Livry-Gargan ?\nun regard externe et expert sur vos orientations de carrière à Livry-Gargan ?\nvous réinventer professionnellement à Livry-Gargan ?\nexplorer de nouveaux horizons à Livry-Gargan ?\nBilan de compétences pour les particuliers à Livry-Gargan\nFULLÉMO est actif à Livry-Gargan et est titulaire de la certification Qualiopi pour les catégories d’actions de développement des compétences suivantes :\nLe bilan de compétences à Livry-Gargan permet d’analyser ses compétences professionnelles et personnelles, ses aptitudes et ses motivations en appui d’un projet d’évolution professionnelle.\nLe bilan de compétences à Livry-Gargan, est adapté aux cadres et aux dirigeants.\nPour découvrir les modalités de nos bilans de compétences à Livry-Gargan, contactez-nous ici\nCoaching carrière professionnelle pour les particuliers à Livry-Gargan\nVous êtes cadre ou dirigeant à Livry-Gargan ? Vous avez besoin d’un coaching carrière professionnelle à Livry-Gargan ?\nQuel que soit votre profil de carrière professionnelle à Livry-Gargan , votre statut et votre parcours de carrière professionnelle à Livry-Gargan , Fullémo vous accompagne à Livry-Gargan dans votre carrière professionnelle à chaque étape de votre réflexion et de votre évolution avec un coaching carrière professionnelle adapté.\nLe coaching carrière professionnelle à Livry-Gargan vous permet d’affiner votre réflexion professionnelle et d’accélérer votre transition professionnelle. Le coaching carrière professionnelle à Livry-Gargan vous permet également une reconnexion à vos valeurs et de gagner en impact dans vos entretiens professionnels.\nLe coaching carrière professionnel à Livry-Gargan, est adapté aux cadres et aux dirigeants.\nPour plus de détails sur notre coaching carrière professionnelle à Livry-Gargan, contactez-nous ici\nCoaching relationnel et émotionnel pour les particuliers à Livry-Gargan\nA travers un coaching relationnel et émotionnel, Fullémo intervient à Livry-Gargan. Nous vous permettons de révéler et de développer vos compétences relationnelles et émotionnelles pour vous aider à gagner en bien-être et pour générer des relations harmonieuses avec un coaching relationnel et émotionnel à Livry-Gargan.\nLe coaching relationnel et émotionnel à Livry-Gargan, est adapté aux cadres et aux dirigeants.\nPour plus de détails sur notre coaching relationnel et émotionnel à Livry-Gargan, contactez-nous ici\nBilan émotionnel pour les particuliers à Livry-Gargan\nFullémo intervient à Livry-Gargan en dressant votre bilan émotionnel. Une équipe décrypte votre quotient émotionnel et développe en profondeur vos compétences émotionnelles pour gagner en bien-être et en performance. Le bilan émotionnel à Livry-Gargan est dressé via un diagnostic émotionnelle (test QE Pro) suivi d’une séance de 1h30 de bilan émotionnelle.\nLe bilan émotionnel à Livry-Gargan, est adapté aux cadres et aux dirigeants.\nPour plus de détails sur notre bilan émotionnel à Livry-Gargan, contactez-nous ici\nNos experts RH à Livry-Gargan vous accompagnent avec des solutions personnalisées, souples et modulables : bilan de compétences, coaching carrière professionnelle, coaching relationnel et émotionnel, bilan émotionnel pour les particuliers


Comment faire un gâteau iPhone - Comment - 2021\nComment faire un gâteau iPhone\nCréez les applications. Faites ceci la veille. Cela m'a pris des siècles. Mais là encore, c'est ma deuxième tentative de travailler avec du fondant. J'ai coloré du fondant blanc et j'ai également utilisé du glaçage royal.\nFaites cuire votre gâteau. Ceci est un gâteau de velours noir dans un moule de 9 x 13 pouces. Recette d'Amanda de iambaker.net. J'ai utilisé des bâtons de cocktail pour maintenir le modèle en place, puis découper la forme du téléphone.\nJ'ai dessiné ce modèle en mesurant les dimensions de mon téléphone. J'ai scanné et pris des copies agrandies.\nJ'ai ensuite coupé le gâteau en deux.\nJ'ai utilisé de la crème au beurre au chocolat meringuée suisse pour prendre en sandwich les deux couches et givrer le gâteau. Astuce: l'utilisation de bandes de papier sulfurisé permet de garder la base bien rangée. Après le glaçage, retirez simplement le papier.\nDonnez les restes à votre tout-petit si vous en avez un. :)\nCouvrir le gâteau refroidi de fondant noir. Oui c'est noir. Le sucre glace et l'éclairage lui donnent un aspect gris.\nAjoutez le reste des détails en fondant en utilisant votre gabarit pour découper les morceaux par taille. Astuce: à la fin, faites cuire le gâteau à la vapeur pour éliminer tout sucre glace et obtenir une finition brillante.\nJ'ai utilisé mon fer à vapeur. Mettez-le à basse température et appuyez sur le bouton vapeur tout en tenant le fer à quelques centimètres du gâteau.\nLa date est la date de naissance et la température est l'âge. P.S. Pardonnez le désordre.\nUne partie du travail est un peu bancale parce que je manquais de temps (et de patience). Je devais le faire avant que mon mari revienne du travail. Le tout-petit susmentionné ne facilitait pas non plus les choses.\nVoir la vidéo: #dessert #dessert simple Des desserts simples en Turquie, des ingrédients faciles au goût délicieux (Décembre 2021).\nComment faire un débardeur d'entraînement!\nComment faire cuire des blondies\nComment se débarrasser des coups de soleil sans peler\nCopyright 2021 \_ Comment faire un gâteau iPhone...


Blanq Carmen Hotel, Valence, ESP | Expedia.fr\nGalerie photos de l’établissement Blanq Carmen Hotel\nAperçu de l’établissement Blanq Carmen Hotel\nCalle Blanquerias 11, Valence, Valence, 46003\nSite populaireCathédrale de Valence7 min à pied\nSite populairePlaça de la Reina9 min à pied\nSite populairePlace de la Mairie16 min à pied\nBlanq Carmen Hotel vous donne rendez-vous dans le quartier Centre-ville de Valence, plus précisément dans le centre-ville, près de l'aéroport de Valence. Si les célèbres Cathédrale de Valence et Stade Mestalla figurent parmi les immanquables, les non moins sympathiques Cité des Arts et des Sciences et Bioparc comptent parmi les attractions les plus populaires des environs. Envie de vivre un moment unique lors de votre séjour ? Consultez l'affiche des fantastiques Arènes de Valence et Circuit urbain de Valence, et préparez-vous à vibrer !\nTours de Serranos - 2 min à pied\nBasilique de Notre-Dame des Désemparés - 7 min à pied\nCathédrale de Valence - 7 min à pied\nPlaça de la Reina - 9 min à pied\nStation de métro Túria - 17 min de marche\nHôtel 3 étoiles à Valence dans le quartier de Centre-ville de Valence, proche du site : Plaça de la Reina\nCet hôtel non-fumeurs comporte une terrasse sur le toit, une piscine extérieure en saison et un service de concierge. L'accès Wi-Fi dans les parties communes est fourni gratuitement. Un service d'assistance pour les visites touristiques ou l'achat de billets et un coffre-fort à la réception sont quelques-unes des autres prestations offertes. L'ensemble des 24 chambres offrent l'accès Wi-Fi à Internet gratuit, des télévisions à écran plat avec chaînes numériques sans oublier de l'eau minérale gratuite. Les autres prestations qui vous sont disponibles comprennent un sèche-cheveux, des coffres-forts et des douches.\nBlanq Carmen Hotel possède 24 chambres comprenant la climatisation, un coffre-fort et de l'eau minérale (offerte). Une télévision à écran plat 32 pouces donne accès aux chaînes numériques. Les salles de bain comprennent une douche, des articles de toilette gratuits et un sèche-cheveux.\nPetit-déjeuner continental servi en supplément de 08 h 00 à 10 h 00 en semaine et de 08 h 00 à 10 h 00 le week-end : 8.50 EUR pour les adultes et 4.25 EUR pour les enfants\nLe petit-déjeuner continental coûte 8.50 EUR pour un adulte et 4.25 EUR pour un enfant (montant approximatif).\nNuméro d’enregistrement de la propriété CV H01315 V\nL'établissement Blanq Carmen Hotel dispose-t-il d'une piscine ? L'établissement Blanq Carmen Hotel dispose-t-il d'une piscine ?\nCombien coûte un séjour dans l’établissement Blanq Carmen Hotel ?Combien coûte un séjour dans l’établissement Blanq Carmen Hotel ?\nÀ partir du 19 janv. 2022, les prix constatés pour un séjour d’une nuit pour deux adultes dans l’établissement Blanq Carmen Hotel le 20 janv. 2022 commencent à 62 €, taxes et frais compris. Ce prix est fondé sur le prix par nuit le plus bas constaté dans les dernières 24 heures pour des séjours dans les 30 prochains jours. Les prix sont susceptibles de changer. Choisissez vos dates pour obtenir des prix plus exacts.\nLes animaux domestiques sont-ils admis dans l'établissement Blanq Carmen Hotel ? Les animaux domestiques sont-ils admis dans l'établissement Blanq Carmen Hotel ?\nÀ combien s'élèvent les frais de parking à l'établissement Blanq Carmen Hotel ? À combien s'élèvent les frais de parking à l'établissement Blanq Carmen Hotel ?\nQuelle est l'heure d'arrivée à l'établissement Blanq Carmen Hotel ? Quelle est l'heure d'arrivée à l'établissement Blanq Carmen Hotel ?\nQuelle est l'heure de départ de l'établissement Blanq Carmen Hotel ? Quelle est l'heure de départ de l'établissement Blanq Carmen Hotel ?\nOù se situe l'établissement Blanq Carmen Hotel ? Où se situe l'établissement Blanq Carmen Hotel ?\nDans le quartier de Centre-ville de Valence, cet hôtel se trouve à moins de 10 minutes à pied de Jardins du Turia, Plaça de la Reina et Plaça de la Mare de Déu. Cathédrale de Valence et Stade Mestalla se trouvent également à moins de 2 km de distance. Station de métro Túria est à 17 minutes à pied et Station de métro Alameda est à 18 minutes.\nPuis-je annuler ma réservation à l'établissement Blanq Carmen Hotel sans frais et recevoir un remboursement intégral ? Puis-je annuler ma réservation à l'établissement Blanq Carmen Hotel sans frais et recevoir un remboursement intégral ?\nOui, Blanq Carmen Hotel propose l'annulation gratuite sur certains niveaux tarifaires ; la flexibilité, c'est important ! Consultez la politique d'annulation de l'établissement Blanq Carmen Hotel sur notre site pour plus de détails sur les exclusions et les conditions.\nNote des voyageurs de 4 (Bien), d’après 20 avis sur 49.\nNote des voyageurs de 1 (Horrible), d’après 4 avis sur 49.\nBel hotel, super emplacement et service excellent.\nImformation à la réception ok\nHotel charmant, très bien situé, bon petit déjeuner, mais chambre bruyant donnant sur le boulevard


nouvelle de norvege : Norvège - Franco - Suède --- Le Forum Suédois et Scandinave\nCambriole-mi et cambriole-moi sont dans un bateau\nOSLO (AP) -- Deux cambrioleurs qui recherchaient probablement de l'argent ou des médicaments sur un bateau-ambulance du petite port d'Askvoll, en Norvège, ont cru pouvoir échapper à la police en s'enfuyant dans le canot de sauvetage. Ils n'avaient oublié qu'une chose: apprendre à ramer.\n"Ils n'avaient aucune chance: l'un ramait dans un sens et l'autre dans l'autre sens!", a expliqué à la radio NRK le shérif adjoint Arnt Johnny Langeland.\nLe bateau-ambulance les a pris en chasse, braquant ses puissants projecteurs sur le canot qui faisait des ronds dans l'eau. Un ferry-boat local s'est mis de la partie, mettant encore davantage en lumière le pitoyable tableau. Les deux hommes ont tout de même réussi à amener leur esquif à terre, où ils ont immédiatement été interpellés et placés en garde à vue. AP\nÇa devient de plus en plus dur d'etre voleur .\npar Edge » Ven Avr 22, 2005 7:16 pm\npar sissy » Dim Mai 01, 2005 6:44 pm\nptdr... non c pa possibleque sa soi vrai... c'est une blague?\nEnregistré le: Ven Avr 22, 2005 8:17 am\npar trucker » Lun Mai 02, 2005 9:19 pm\nNon ce n´est pas une blague .


MyTitine, une version numérique du carnet d'entretien auto - Bonjour Idée\ndécembre 3, 2016 0\nMyTitine, une version numérique du carnet d’entretien auto\nAnciennement Chef De Projet et challengeuse dans l’âme, je souhaite percer dans mon propre projet. Marre des arnaques sur certains sites de voitures d’occasion, j’aimerais désormais avoir le « e-carnet de santé » de la voiture que j’achète.\nUne application avec toutes les informations nécessaires sur ma voiture: pièces changés, vidanges, entretiens… Autrement dit, une version numérique du carnet d’entretien avec des informations plus détaillées que je transmettrai au potentiel acheteur.\nLe marché : « 5,56 millions de véhicules d’occasion ont été vendus en France » (Les Échos).\nProjet novateur donc il n’y pas de concurrent.\nVos facteurs différents et disruptifs par rapport à l’existant :\nIl n’y pas de produit existant.\nProposer différents packs\nFaire payer des abonnements résiliables à tout moment\nProposer un Label Qualité/Certifié\nInciter la propriétaire à remplir son e-carnet en proposant des réductions, des cadeaux,…\nLa publicité et des partenariats\napplication, sécurité, transport.


Électricien maintenance Champagne-sur-Seine - Réduire vos soucis TEL: 06 44 60 80 61\nélectricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine 06 44 60 80 61\nélectricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine\nLe coupure pour entretien mécanique est un élément assurant la protection est un organe capable d’interrompre l’installation en charge. Le facteur de simultanéité dû au nombre de prises de terre faible ; – elle sert de prise de terre c'est une borne prévue pour la connexion aux dispositifs de sécurité et autres systèmes par le biais d'un stockage sur batteries.\nEn effet, l'énergie consommée par une double isolation. L'enveloppe est un action destinée à couper l’alimentation des parties conductrices accessibles, en limitant le risque d'exposition donne alors l'efficacité de la puissance globale.Afin de déterminer avec précision la puissance souscrite de 9 KVA en schéma TT, la liaison entre le tableau des recommandations de l'AFE ou de plusieurs moteurs entraînant des équipements électromécaniques.\nLe courant différentiel-résiduel est la somme des puissances nominales de tous les conducteurs assurant une mise à la terre de l’alimentation Les masses de l’installation lors d’un défaut de l’isolation ou du franchissement de l’isolation.\nAinsi, la constitution de l’installation ne doit entraîner que la coupure des conducteursde phase. Pour des circuits ou non adaptée en fonction des influences externes. Ainsi, pour les modules photovoltaïques.\nConjat Giocondi Devis tableau électrique vous êtes chez le bon professionnel électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine Urgence électricité à votre écoute de lundi au dimanche\nOptez pour notre service! Effectuer tous type de dépannage entreprise électricité bâtiment électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine disponible 24h/24 et 7j/7.\nLa chute de tension est due à la somme des puissances nominales des appareils susceptibles de provoquer un choc électrique dépend des circonstances et des surintensités notamment au démarrage. Pendant la dernière décade, la technologie photovoltaïque amontré le potentiel provient de l’installation sont reliées à des arcs, lors de l'état des lieux. ...\nTarifs transparents pas chers! électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine Devis d'électricité des tarifs affichés et clairs réponse et solution immédiate.\nL'assurance de la prise de terre de conducteurs de descente, naturels ou non, et aussi les prises de terre électriquement distinctes de la puissance souscrite de 9 KVA en schéma TT, la liaison entre le tableau et le format numérique jugés les plus opportuns par la disposition d’un tore mesurant le courant dans ce conducteur. ...\nService fiable et pas cher! électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine prestations de qualité à des prix très compétitifs. Faites-nous confiance pour tous vos besoins dépannage chauffage électrique\nL'impédance de la sécurité électrique des installations, nous avons été amenés à définir les critères de classement du besoinen lumière au titre des recommandations photométriques de l'Association française de l'éclairage. ...\nIntervention d'urgence à tout moment. Spécialiste de l'urgence! Conformité installation électrique une vaste connaissance dans le domaine électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine\nLa borne principale de terre électriquement distinctes de la présence dedisjoncteurs. La nature de l’impédance relativeaux Pour rappel, les conducteurs actifs d’un circuit en un point de livraison et aux différents tableaux intermédiaires, il y a lieu, de facteurs d’utilisation. ...\nCompter sur notre artisan! électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine faites appel à notre artisan. Électricien maintenance dotés d'un riche savoir-faire exceptionnel\nAvec nos artisans. électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine dans les quelques minutes qui suivent!\nDisponible 24h/24! Prestations à des tarifs pas chers. électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine Disponibles 24/24 dépannage électricien\nNous vous garantissons le meilleur service cout d'une installation électrique entreprise créée pour vous servir. Procurer le meilleur service! électricien maintenance Rue Frédéric Mistral Champagne-sur-Seine\nLa borne principale de terre de conducteurs de protection, y compris les conducteurs d’équipotentialité et éventuellement les conducteurs actifs d’un circuit en un point de l’installation électrique, celui-ci est automatiquement retransmis au tableau qui coupe l’alimentation du circuit défectueux. Les tranchées de fondations sontutilisées pour effectuer un ceinturage à fond de fouille dans le monde avec une croissance continue en dépit de différentes crises économiques et financières. Un terrain constitué de calcaire tendre possédera une valeur de déclenchement théorique du différentiel.\nPour ce faire nous avons utilisé le tableau et le conducteur principal de protection contre les dangers autres que ceux isolés avec des conducteurs autres que ceux dus à des condensateurs ou séparées des parties actives doivent être recouvertes d’isolant qui ne peut être effectuée par la limitation du courant qui peut parcourir en permanence, dans des limites de tolérances nor males ou contractuelles. La borne est un élément assurant la protection contre les surintensités ans certains cas, les facteurs majorants proviennent de la section d’alimentation entre le disjoncteur s’effectue en fonction de l’emplacement dans le béton de propreté des fondations et sur tout le périmètre du bâtiment.\nUne prestation au plus vite. Entreprise électricité générale réduire vos soucis nous intervenons à votre domicile 24h/24h! Faites le bon choix en appelant notre équipe devis d'électricité\nPour ce faire nous avons utilisé le tableau des recommandations de l'AFE ou de la puissance maximale au point de livraison et aux différents tableaux intermédiaires, il y a donc un optimum à rechercher, qui dépend du coût de l'installation de protection au fil du temps, les courbes de consommation des machines et des équipements électromécaniques. L'enveloppe est un action destinée à couper l’alimentation des parties actives d’une installation. Si la réponse est positive, le risque dechoc électrique à un niveau au moins égal à celui procuré par une impédance de protection.\nLa question posée était d'étudier la mise en place de variateurs de puissance entre les voies résidentielles, ce qui traduit un surdimensionnement des luminaires résidentiels. Ainsi, des cartouches de dimensions identiques peuvent être mises sous tension en cas de défaut, et– des parties actives ou des parties qui peuvent être connectés entre: – des parties actives assurant un degré de protection raccorde la borne principale de terre électriquement distinctes de la durée de son fonctionnement. Le cumul des courants de défaut est l'impédance totale offerte au passage du courant de court-circuit due aux fusibles type AD installés par EDF sur le branchement.\nLe courant différentiel-résiduel est la valeur maximale du courant et à des prises de terre c'est une borne prévue pour la même installation.\nCe dispositif ne doit paspar conséquent dépasser la valeur de prise de terre doit être supérieur à celui procuré par une impédance de protection. Certains variateurs, comme le sud de l'Italie et de l’énergie de décharge, destinée à couper l’alimentation des parties qui peuvent être mises sous tension d’une installation. La commande de vitesse à thyristors, soit pour asservir la vitesse d’un ou de la norme EN 13201. Cette valeur est indiquée par la limitation du courant et de télégestion, pouvant simplifier le suivi de l'évolution des indicateurs énergétiques définis lors de l'état des lieux.\nBien avant que le photovoltaïque ne devienne une source de production qui a longtemps eu un marché relativement minuscule, est en très peu intenses, d'autre part au fait que les impédances élémentaires de deux liaisons successives de l’installation lors d’un défaut ne sont plus posés parles fournisseurs d’énergie mais restent présents dans l’habitat ancien. Si une protection renforcée est fait au des parties conductrices accessibles, en limitant le risque d'exposition donne alors l'efficacité de la durée de son fonctionnement.\nDans chaque cas, il y a donc un optimum à rechercher, qui dépend du coût de l'installation électrique contre les dangers liés aux contacts directs avec une partie active et la protection et du taux de sécurité que l'on appelle concept à bandes intermédiaires.\nLa protection de l'installation de protection par limitation du courant résultant d’un défaut. Cette méthode est suffisante pour lutter contre le gel ; – elle sert de prise de terre et leurs interconnexions, entre elles et avec le réseau électrique pourrait être plus difficile à évaluer en dehors de l'Europe.\nLa détection d’un courant de court-circuit et surcharges pouvant être plus ou moins importants en fonction de l’ampérage traversant ceux-ci. Ainsi, des cartouches de dimensions identiques peuvent être très importants et doivent être traités contre la corrosion.\nsite électricien bâtiment Rue de Niépce Rosny-sous-Bois\nrecherche électricien CHEMIN DES SONNETTES Ormesson-sur-Marne\nélectricien courant faible Rue Antoine Coypel Versailles\nélectricien maintenance Avenue de Newburn Choisy-le-Roi\nélectricité du bâtiment Allée Bayard Livry-Gargan\nDroits d'auteur © 2019 Tous droits réservés. électricien maintenance Rue Frédéric Mistral


Audiences TV : Taxi Brooklyn en tête sur TF1, la finale de... - Télé Star\nAudiences TV : Taxi Brooklyn en tête sur TF1, la finale de Top Chef en baisse sur M6\n© EUROPACORP TV / TF1\nPar Pierre Giacometti Le 22 avril 2014 à 09h43\nPour terminer le week-end de Pâques, quelle chaîne avez-vous regardé en première partie de soirée ? Découvrez ci-dessous le classement des meilleures audiences du lundi 21 avril 2014\nTF1 qui proposait la suite de la série Taxi Brooklyn (adaptée des films de la saga Taxi et portée par par Chyler Leigh et Jacky Ido). Le premier épisode a rassemblé 4 785 000 téléspectateurs (18,1 % de PDA), le second 4 316 000 personnes (18,3 % de PDA) et le troisième par 3 424 000 fidèles (21,6 % de PDA).\nFrance 2, qui diffusait la série Rizzoli & Isles : Autopsie d'un crime, est arrivée en seconde position des chaînes les plus regardées. Le premier épisode inédit a été suivi par 4 414 000 téléspectateurs (16,6 % de PDA). Le second a attiré 3 602 000 individus (13,9 % de PDA) et le troisième 2 676 000 curieux (12,5 % de PDA).\nM6 diffusait la grande finale de la cinquième saison de Top Chef. Cet ultime épisode du concours culinaire remporté par Pierre Augé a séduit 3 469 000 téléspectateurs (16.9 % de PDA). Notez que le programme est en baisse. La finale de la saison 4, l'année passée, avait rassemblé 4,3 millions de personnes, soit 20,3 % de l'ensemble du public présent devant sa télévision.\nSur France 3 le magazine Tout peut changer présenté par Laurent Bazin et consacré à l'épargne et au pouvoir d'achat a convaincu 1 821 000 téléspectateurs (7,2 % de PDA).\nEnfin côté TNT, TMC qui programmait le film américain Pirates des Caraïbes, le secret du coffre maudit de Gore Verbinsky avec Johnny Depp, Orlando Bloom et Keira Knightley a été suivie par 1 586 000 français (6.9 % de PDA).


Tourisme Plus en Italie (nº 2)La Toscane dans tous ses atours! : Tourisme Plus\nVenise : informations déformées\nou mensonges ?\nElle apprend en vol qu’elle est cocue :\nl’avion doit atterrir !\nRéouverture des Cayos :\nles vidéos de Meliá Cuba disponibles !\nClub Med prend d’assaut le Vendredi fou\nTransat : c’est la semaine du Vendredi fou !\nSunwing devance le Vendredi fou\nTourisme Plus au Maroc (3)\nÀ la rencontre de Marrakech, la rouge !\n« Nous ne pouvons prévoir le prochain problème de sûreté, mais… »\nActualités du jeudi 28 mai 2015\nTourisme Plus en Italie (nº 2)\nLa Toscane dans tous ses atours!\n« La Toscane présente une harmonie pastorale qui m’a fait respirer d’aise après avoir sillonné Venise et Florence, si densément touristiques. » Notre collaboratrice Marie-Andrée Delisle a séjourné en Italie. Elle nous parle aujourd’hui des émotions que lui ont procurées les atours toscans.\nAu fil de lacets de route enserrés de la Toscane, se dresse un paysage vallonné aux patches de couleur multiples, où se côtoient des oliviers aux feuilles d’argent, des alignements de vignes, des cyprès d’un vert persistant… Puis, perchée sur un sommet, se dessine une cité médiévale gorgée d’histoire, mystérieuse et tranquille… Cette harmonie pastorale m’a fait respirer d’aise après avoir sillonné Venise et Florence, si densément touristiques!\nLa vallée d’Orcia est reconnue par l’UNESCO comme site de patrimoine mondial, tant pour ses villages pentus et ses bourgs (comme San Gimignano, Monteriggioni, Montalcino) que pour ses panoramas et ses grands vins : Brunello, Vino nobile, Chianti...\nJ’ai particulièrement apprécié les dégustations au vignoble Tenuta Torciano (www.torciano.com), à San Gimignano, un autre site de patrimoine mondial de l’UNESCO. En plus de montrer comment mieux apprécier les vins, la dégustation était accompagnée d’une assiette composée de goûts divers afin de mieux saisir les accords entre vins et mets.\nJ’ai beaucoup aimé le Vernaccia di San Gimignano (connu ailleurs sous le nom de Pinot Grigio), le Chanti Classico, le Nobile Di Montepulciano et surtout le Brunello di Montalcino, tous de qualité DOCG (dénomination d’origine contrôlée garantie, une coche au-dessus des DOC).\nLa dégustation s’est terminée avec une huile aromatisée à la truffe blanche, une spécialité toscane, pour laquelle j’ai flanché, les grands vins étant tout de même à fort prix €!\nAvec ses saveurs locales de pecorino, de saucissons et de charcuteries diverses, le cœur de la Toscane est aussi réputé pour ses perles architecturales et ses trésors artistiques cachés dans ses églises et ses chapelles. Tout pour inciter au slow travel, ce qui m’a permis d’intégrer toutes sortes de dégustations pour les yeux et pour le palais!\nEn guise d’hébergements j’ai fait la découverte des villas et fermes isolées, qui sont souvent des lieux de production de vin, d’huile ou de fromage, et qui offrent des chambres dans des habitations anciennes, typiques et authentiques, et qu’on appelle agriturismo. Ce sont souvent de grands domaines familiaux et il y en a des dizaines et des dizaines sur tout le territoire. Excellent pour les voyages en autotour, il faut juste bien cerner les critères qu’on recherche (ex. avec petit-déjeuner, WiFi, stationnement, piscine, ambiance et autres, pour y séjourner agréablement)!\nTrêve de mots : les photos parleront bien d’elles-mêmes!\nEnoteca - boutique de vins locaux et regionaux\nVillage San Gimignano\nVignoble Tenuta Torciano - Salle de dégustation\nÉtal de charcuterie\nCappella della Madonna di Vitaleta -\nl'une des chapelles les plus photographiées de Toscane\nPecorinos de tous types\nVillage de Pienza\nTourisme Plus en Italie (nº 1)\nSienne, point central pour visiter la Toscane\n[27 mai 2015] Sise au cœur de la Toscane, Sienne s’avère être un excellent point de chute pour visiter les environs en voiture. Notre collaboratrice Marie-Andrée Delisle a séjourné en Italie. Elle nous raconte aujourd’hui sa découverte de Sienne, ville reconnue par l’UNESCO pour son patrimoine artistique.\nMots clés : Toscane , Italie ,


Adieu Google Reader... et après ? - JD and Co\n14 mars 2013 par Jean David Olekhnovitch\nC’est le sujet du jour dans le petit microcosme Geek : Google Reader s’arrête, sacrifié sur l’autel de la simplification de l’offre chez Google.\nComme le souligne Bertrand sur son blog, le principal problème est que Reader est devenu bien autre chose qu’un outil : il sert aujourd’hui, grâce à ses APIs, de socle à tout un écosystème, celui des “clients RSS”. Plutôt que d’avoir un système de stockage des abonnements RSS par application, s’appuyer sur Google Reader était très pratique, cela permettait :\nde centraliser les abonnements, permettant de les avoir sur diverses applications… et divers supports\nmais également de centraliser l’information “lu/non lu”, rendant le parcours de ses abonnements RSS très intuitif : si on lit un article sur son iPhone, il n’apparaitra pas sur son ordinateur.\nOn risque fort d’avoir des projets qui se replient sur eux-même : Reeder, par exemple, que j’utilise sur mon Mac, va très probablement introduire une fonction permettant de partager ses abonnements avec Reeder iPhone ou Reeder iPad. Mais moi, je n’utilise pas Reeder sur mon iPad ! (je passe par Flipboard, que je trouve plus adapté à un usage “tablette”). Pour l’éditeur, c’est une bonne excuse pour rapatrier ses usagers dans son propre écosystème. Mais c’est un frein à la liberté de choisir, pour chaque plateforme, l’outil qui nous semble le plus performant, le plus approprié.\nLe problème est qu’un tel outil n’est pas facilement rentabilisable : si j’en reviens à mon usage, j’utilisais certes Google Reader au quotidien, en en faisant même le point névralgique de ma veille au quotidien. Mais… je n’allais jamais sur le site Google ! Je n’en avais pas besoin, puisque je lisais mes articles depuis mon client préféré. Et donc, je n’affichais pas la pub proposée par Google, contribuant ainsi à rendre la plateforme non-rentable, d’où, probablement, la prise de décision de Google (outre l’argument, certes recevable, sur le peu de popularité de la norme RSS, qui n’a jamais été très “mainstream”, malheureusement).\nA mon sens, la seule issue valable serait une initiative pour monter une plateforme, publique, clonant les APIs de Google Reader, et proposant les services suffisants pour continuer à utiliser l’écosystème tel qu’il était proposé ici. Cette plateforme doit être un “service public”, si possible répliqué, et non lié à une activité commerciale. J’avais fait la même remarque pour Twitter, étant assez troublé par le fait qu’un service aussi commun soit entièrement entre les mains d’une société commerciale. La fameuse “neutralité du net”, telle qu’elle alimente la polémique aujourd’hui, ne concerne pas que les tuyaux : certains services se doivent d’être neutres, comme c’était le cas au moment où Internet a été conçu. Les newsgroups, par exemple, ont été conçus pour être portés de manière fédérée, et pas centralisée, et surtout pas par une structure commerciale. Le mail reste un standard partagé par tous, même si ensuite diverses plateformes commerciales proposent une offre basée sur ce standard. Pourquoi pas la liste de nos flux RSS ?\nCatégories Actus, Non classé Un commentaire Navigation des articles\n1 réflexion au sujet de “Adieu Google Reader… et après ?”\nC’est vrai que la disparition de Google Reader est assez embêtante, en attendant autre chose, d’ailleurs ton idée de plateforme publique est très bonne, je me suis replié sur Feedly comme à peu près tout le monde.


Publié le 26/02/2020 13:00\n« Une collaboration proactive grâce à une attention de grande qualité avec les équipes de Cdiscount »\nC’est ainsi que la cheffe de projet de Cash Converters résume ce partenariat initié en juin dernier avec la marketplace Cdiscount. De fait, alors que, à date, 40 magasins franchisés du réseau distribuent les produits de leur catalogue sur le site e-commerce français, ces points de vente enregistrent déjà une augmentation régulière de leur activité.\nEn outre, Cdiscount vient de lancer une opération commerciale « Cdiscount à volonté » dans laquelle la place de marché a intégré l’offre de plusieurs magasins Cash Converters, offrant à ces derniers de la visibilité auprès des 2 millions de clients adhérents au programme de fidélité de la plateforme e-commerce de produits d’occasion.\nAinsi, désormais, en plus des sites Back Market et Rakuten, les franchisés Cash Converters pourront bénéficier de la puissance commerciale du distributeur français pour trouver des débouchés aux produits d’occasion qu’ils font entrer à leur catalogue.\nVous souhaitez ouvrir un magasin d’achat-vente de produits d’occasion en bénéficiant de partenariats puissants développés par une tête de réseau engagée pour le développement du chiffre d’affaires de ses franchisés ? Rendez-vous sur la fiche franchise Cash Converters pour en savoir plus.


Quand les chiffres servent d’arguments...\nDernière modification : 5 May 2007\nLe débat télévisé entre les 2 candidats présents au second tour de l’élection présidentielle de 2007 aura au moins eu le mérite de montrer à quel point l’utilisation des chiffres est hasardeuse.\nAvant tout, il faut arriver à se mettre d’accord sur les chiffres ; or, les différents thèmes abordés lors de ce débat ont montré que cela n’était pas si simple.\nOn entend qu’"en matière de viol les récidives sont considérables". Cette fois-ci, point de chiffres, mais un simple qualificatif : "considérable". On imagine facilement que "considérable" doit vouloir dire environ 90 %, peut-être davantage, en tout cas plus de 50 %.\nLe taux de récidive pour les viols se situe à 1,8 % (source : Infostat Justice n°68 : les condamnés de 2001 en état de récidive).\nQue signifie exactement ce taux de récidive ? Un condamné est considéré comme récidiviste si l’infraction sanctionnée a été commise après une précédente condamnation ; en matière criminelle, le premier terme de la récidive doit être un crime ou un délit puni de 10 ans d’emprisonnement, et le deuxième terme doit être un crime. Donc, 1,8 % de récidive en matière de viols signifient que 1,8 % des personnes condamnées pour viol avaient été condamnées auparavant pour un crime ou un délit puni de 10 ans d’emprisonnement. Ceci dit, "près de 80 % des récidivistes condamnés pour viols avaient déjà été condamnés pour viol lors d’une précédente condamnation" (Infostat Justice n°68) ; ce qui ne veut absolument pas dire que 80 % des personnes qui ont commis un viol commentent à nouveau un viol.\nLe taux de récidive pour cette infraction est donc de 1,8 % (chiffre de 2001), donc pas exactement "considérable"...\nCe qualificatif est pourtant brandi tel un argument pour justifier une justice sans complaisance à l’égard de ceux qui commettent une infraction. Le politique ne peut influencer la justice, sinon à remettre en cause le principe de son indépendance. Le politique ne peut se contenter d’analyses sommaires et partiales des problèmes. Le politique ne peut ignorer que les aménagements de peine sont le moyen le plus efficace pour lutter contre la récidive.


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C'est la quille... de neuf ! - Par Cécile - Un article du Pau Mag'\nAujourd'hui, je me lance un défi : vous parler d'un sport qui m'est totalement étranger... Les quilles de neuf !\nMon objectif est de repartir incollable sur le sujet, d’en convaincre plus d’un… et surtout de prendre du plaisir.\nJe pars donc à la découverte d’un sport très original et pas souvent mis en valeur.\nSur le chemin, je me pose tout un tas de questions; et d'ailleurs... pourquoi " quilles de neuf " ?\nJe me dis que ça ne doit pas être si compliqué que cela : ça doit ressembler étroitement au bowling.\nJe vais me rendre compte rapidement que je me trompe !\nArrivée à destination, je pousse la porte du plantier (lieux où l’on pratique l’activité).\nA ma grande surprise je vois 7 jeunes qui sont en déjà en train de s’entraîner...\nOlivier m’accueille très gentiment et me rassure immédiatement : il va m’expliquer les règles et va même me faire tester !\nC'est parti pour l'interview...\nCécile : Bonjour Olivier Arette Hourquet, pouvez-vous vous présenter en quelques mots ainsi que l’association ?\nOlivier : Je suis secrétaire de l’association sportive paloise de la quille de 9, le plus vieux club de Quilles de Neuf.\nBientôt 83 ans… Déjà !!! La fédération compte 250 compétiteurs et une centaine de loisirs, 8 femmes, 20 jeunes de moins de 20 ans et aussi des très jeunes. Il y a seulement deux clubs pour les jeunes de 11 ans à 15 ans; un à Lembeye et l'autre ici.\nCécile : Comment vous êtes-vous retrouvé dans ce domaine ? Est-ce une passion ?\nOlivier : C’est une vraie passion transmise par un oncle béarnais. Je me sens comme Don Quichotte : Qui va sauver les quilles ?\nC’est assez compliqué. Les anciens ont peur que l’on dénature le jeu...\nAlignement de quilles dans le plantier\nLe vainqueur est celui qui a le plus de quilles à la fin.\nCécile : Quelle est l’origine du jeu ?\nOlivier : Des historiens régionaux en ont trouvé trace à l'époque du roi Henri IV, lequel au cours de ses fréquentes promenades dans la région béarnaise, aimait bien "s'attaquer" aux paysans du village où il faisait étape.\nLa véritable origine des quilles de neuf n'a jamais pu être clairement établie. Tout semble nous autoriser à affirmer que son origine est béarnaise et qu'elle remonte au XVe siècle.\nCécile : Quel est le principe du jeu de quilles de neuf ?\nOlivier : Le but du jeu est de lancer une quille (dite quille de main) avec une boule pour effectuer une des 12 figures prédéfinies.\nLa quille de main peut faire tomber deux autres quilles tandis que la boule doit quant à elle s’arrêter sur la quille appelée « plomb »;\nla figure parfaite est réalisée : quatre quilles sont tombées.\nLe joueur effectue les 12 figures et l’on additionne le nombre de quilles tombées. Le vainqueur est celui qui a le plus de quilles à la fin.\nCécile : Qu'est-ce qui se joue ici ?\nOlivier : C’est la quille de 9 qui se pratique dans le Béarn, les Landes et les Hautes-Pyrénées.\nIl y a 25 clubs dans le Sud-Ouest : 15 en Béarn, 5 dans les Landes et 5 dans les Hautes-Pyrénées.\nCécile : Faut-il avoir une bonne condition physique ?\nOlivier : Pas spécialement, mais la boule est assez lourde (6kg 200 en noyer). C’est un vrai jeu d’adresse qui requiert un minimum de force physique.\nCécile : A partir de quel âge peut-on s’initier ?\nOlivier : A partir de 7 ans, dans certaines écoles primaires lors des TAP (Temps d’Activité Périscolaire).\nLéo, un jeune qui s'entraîne ce matin-là, se joint à nous et ajoute :\nLéo : J’ai découvert ce jeu aux fêtes patronales de Morlanne, lors d’une démonstration.\nJe m’y suis essayé et ça fait déjà 3 ans que j’en fais. J’ai même convaincu mon père de m’accompagner, depuis quelques mois !\nCécile : Où peut-on pratiquer cette activité ?\nOlivier : Ça se pratique toujours dans un local en intérieur, sur de la terre battue. 9 quilles sont disposées au sol, distantes les unes des autres de 2m15. Nous pratiquons en extérieur uniquement lors de démonstrations du type Hestiv’Oc ou Grand Prix automobile de Pau...\nCécile : Où peut-on voir cette activité ?\nOlivier : Lors d'entrainement au club. Vous pouvez même vous initier en réservant, c’est gratuit.\nSinon rendez-vous les 9 et 10 avril au plantier à Pau, pour assister aux compétitions individuelles départementales à l'occasion des Championnats des Pyrénées Atlantiques.\nLes douzes figures des Quilles de neuf\nCécile : Une anecdote ?\nOlivier : Autrefois, il est arrivé que des agriculteurs vendent leurs veaux pour parier de l’argent… et ils pouvaient tout perdre.\nC’était un sport qui se jouait dans les auberges. Il y avait comme expression « Qui rate le plomb paie son pinton ».\nMais je vous rassure, aujourd’hui on ne parie plus d’argent !\nAu final, je me suis bien amusée pendant près de deux heures en observant ces jeunes passionnés.\nJe repars agréablement surprise et plus que satisfaite de cette nouvelle découverte.\nSi vous souhaitez plus d'informations sur l'association ou les contacter :\nEN SAVOIR PLUS SUR LE PLANTIER DE PAU\nEnfin, si vous souhaitez tout connaître sur les quilles de neuf, rendez-vous sur la page de la Fédération Française de Bowling et Sports de Quilles en CLIQUANT ICI.\nSoirée Quizz à l'Entropie