Étude du drainage inversé par électro-osmose dans un film de savon - PDF\nÉtude du drainage inversé par électro-osmose dans un film de savon\nDownload "Étude du drainage inversé par électro-osmose dans un film de savon"\n1 Master Sciences de la Matière Stage Avril-Juillet 01 École Normale Supérieure de Lyon Université Claude Bernard Lyon I M Physique Étude du drainage inversé par électro-osmose dans un film de savon Résumé : Étudier les écoulements nano-fluidiques dans les films de savon est relativement simple à mettre en œuvre. Nous avons voulu ici mettre en évidence un phénomène nano-fluidique couplant différence de potentiel et débit de fluide : l électro-osmose. Un film coincé entre deux électrodes horizontales est soumis à une différence de potentiel, qui est à l origine d un mouvement de liquide, les parois du film étant chargées. Un montage optique et un autre électrique nous permettent de remonter aux caractéristiques géométriques du film,à la quantité de liquide qui le traverse et surtout à son épaisseur. Nous observons en effet un gonflement des films sous l effet de l électro-osmose. La variation d épaisseur avec le champ est ensuite mise en regard avec la théorie de Landau- Levich-Derjaguin relative à l arrachage d une plaque d un bain. Le débit de liquide à travers le film est également scruté tout comme une caractéristique de la surface du film : le potentiel zéta. Mots-clés : Nano-fluidique, films de savon, théorie de Landau-Levich-Derjaguin, conductivité ionique, électro-osmose, bord de Plateau, potentiel zéta. Stage encadré par : Anne-Laure Biance / Tél. : (+33) Oriane Bonhomme / Tél. : (+33) Laboratoire de Physique de la Matières Condensée et Nanostructures Domaine Scientifique de la Doua, Bâtiment Léon Brillouin 43 Boulevard du 11 Novembre 1918 F 696 Villeurbanne, France\n2 Remerciements Avant toute chose, je tiens à remercier chaleureusement Anne-Laure et Oriane. Anne-Laure pour m avoir proposé ce stage captivant et m avoir fait découvrir l aspect expérimental de la nanofluidique. Je la remercie également pour sa disponibilité, son écoute et sa bonne humeur inaltérable. Ce fut un plaisir de travailler chaque jour aux côtés d Oriane, tant sur les manips que durant les analyses et la réflexion.je la remercie d avoir toujours été là pour m aider, me guider, pour dégoter du matériel. Je salue également sa jovialité et son entrain pour la discipline qu elle m a si bien transmis. Je tiens par ailleurs à remercier Alfonso San Miguel de m avoir accueilli dans son laboratoire, et Lydéric Bocquet de m avoir accueilli au sein de son équipe. Je remercie également les services administratifs et informatiques pour leur aide. Un grand merci à toute l équipe Interfaces pour leur accueil et leur bonne humeur; et en particulier Alessandro pour l organisation des séminaires, Rémy pour la fabrication des plaques, Baudouin pour l organisation des foot ainsi que toutes les personnes qui travaillent sur le MEB pour avoir amené encore plus de vie au sous-sol. Plus généralement, merci à tout le personnel du LPMCN pour son accueil chaleureux. Enfin, je remercie ceux avec qui j ai partagé tous mes repas : Loulou, Alex, JD, Daniel, Barbeuk et les petits L3 (Graoult, Jacky, Sylvain, Justin, Antoine, Quentin). Un grand merci également à Lucie pour son soutien et pour s être levée tous les matins avec moi bien qu en vacances!\n3 Table des matières Introduction 1 1 Contexte physique : nano-fluidique et films de savon 1.1 Nano-fluidique et électro-cinétique Nano-échelles : la double couche de Debye Électrocinétique : conductivité ionique et électro-osmose Les films de savon : des nano-canaux très pratiques Structure d un film Épaisseur d un film de savon Condition hydrodynamique à la paroi d un film de savon Problématique et objectifs Procédé expérimental ou comment observer et mesurer l électro-osmose dans une bulle. 6.1 Description du montage Configuration géométrique du film de savon Le montage électrique Composition et formation des films de savon Méthodes de mesure Mesure du champ électrique Mesure de l épaisseur du film Mesures du débit et de la vitesse électro-osmotique Résultats et discussions Étude de l épaisseur des films de savon Visualisation du signal électrique Étude de l épaisseur en fonction de R c et mesure de K surf Étude de l épaisseur du film en fonction du champ appliqué Analyse et discussion Mesure des débits Influence de l ajout de dodécanol Une conductivité de surface qui dép du champ Un gonflement moins important Débits, vitesse électro-osmotique et potentiel zéta Analyse et discussion Conclusion 18 Annexes A Modèle de Landau-Levich-Darjeguin adapté à notre problème B Codes Matlab utilisés pour l analyse i i iv\n4 Introduction Depuis plusieurs années, la micro-fluidique puis la nano-fluidique sont au cœur de nombreuses recherches fondamentales . Il s agit de l étude d écoulements à des échelles du nanomètre à la centaine de nanomètres. La problématique principale liée à ce domaine réside dans le ratio surface/volume qui est très important et qui mène à des phénomènes qui n existent pas aux échelles macroscopiques. Pour autant, les problèmes de nano-fluidique recouvrent un large spectre allant de la biologie (écoulements à travers les membranes cellulaires) au bâtiment (assèchement de sols argileux par électro-osmose). Le transport à ces échelles se décline de différentes sortes : déplacement de particules chargées (transport ionique), déplacement de fluide (transport massique), déplacement de chaleur (transport thermique) etc... Nous considérons ici les phénomènes électrocinétiques. Il peut alors exister des couplages entre ces phénomènes tels que le courant d écoulement, l électro-osmose,... Nous avons choisi ici d étudier l électro-osmose, c est-à-dire le déplacement de fluide provoqué par un déplacement de charges soumises à un champ électrique. Bien que la nano-fluidique peut être étudiée sur des systèmes naturels tels que ceux évoqués plus haut, le transport à travers des nano-canaux artificiels est privilégié afin d en contrôler les paramètres(rapport d aspect, matière,...). Or il est très difficile de fabriquer ces nano-canaux. Aussi, un outil simple à mettre en œuvre permet l étude de certains aspects du transport nano-fluidique à moindre coût : les films de savon. Ces derniers présentent de multiples avantages : ils sont assez simples à fabriquer, ils ont une taille macroscopique donc sont faciles à manipuler et à observer et il est aisé de modifier leurs propriétés physico-chimiques. Les films de savon et les bulles qui en découlent sont la base des mousses omniprésentes dans la nature (écume dans un torrent) comme dans l industrie (bière). Leur étude revêt donc un caractère tant fondamental qu appliqué [8, 7]. Et c est en particulier la façon dont elles vivent (mûrissement et drainage) et donc leur stabilité qui est scrutée . Le drainage d une mousse correspond à l écoulement du liquide qu elle contient sous l effet de la gravité et de la succion capillaire. Très étudiée et documentée [8, 9], cette problématique se tourne maintenant sur les différents moyens de stabiliser une mousse et donc d aller à l encontre du drainage. De nombreuses méthodes agissant sur la composition de la mousse sont utilisées dans ce but. Mais très peu d études ont été menées pour stabiliser une mousse de façon extrinsèque. Seules deux études vont dans ce sens : Darbello et Galembeck  ont réussi en 1985 à influer sur le drainage d une mousse en y appliquant un champ électrique tandis que plus récemment, en 010, Moulton et Pelesko  sont parvenus à inverser le drainage dans un film de savon en y ajoutant des particules ferro-magnétiques et en appliquant un champ magnétique. Ce peu d articles présents dans la littérature nous a amenés à nous intéresser au drainage inversé par électroosmose dans une bulle simple, élément de base d une mousse. Nous utilisons deux électrodes horizontales afin d y piéger une bulle et de lui imposer une différence de potentiel. En choisissant correctement le sens de ce champ et les surfactants (chargés) qui confèrent sa stabilité au film, nous avons montré qu il est en effet possible de faire remonter le liquide contre la gravité. Seulement cet effet électro-osmotique n est pas sans influence sur les caractéristiques du film. En effet nous avons pu observer que le mouvement du liquide s accompagne d un gonflement du film de savon. Nous avons donc mesuré par conductance leur épaisseur. Nous avons également voulu regarder l efficacité de ce drainage en mesurant le débit de liquide qui traverse les films. Nous avons ensuite comparé les résultats à la théorie de Landau-Levich-Derjaguin sur le tirage d une plaque d un bain. Le compte-ru de ce travail se décompose en trois parties. La première revient sur les concepts indispensables à la compréhension du problème, qui marie la physico-chimie dans un film de savon et la physique à l échelle du nanomètre. La deuxième partie décrit le montage expérimental et les méthodes utilisées pour la mesure des différentes grandeurs intéressantes. La dernière partie expose les résultats et amène une discussion. École Normale Supérieure de Lyon 1 sur 18\n5 + + Étude du drainage inversé par électro-osmose dans un film de savon 1 Contexte physique : nano-fluidique et films de savon Le transport nano-fluidique fait appel à un certain nombre de notions qu il est utile de rappeler, en particulier la distribution des ions au sein d un nano-canal aux parois chargées. Il convient également de présenter précisément la particularité des films de savon. Nous présenterons aussi comment le type de tensioactif utilisé peut modifier les propriétés de surface du film, notamment la charge et la condition hydrodynamique à l interface liquide/gaz. 1.1 Nano-fluidique et électro-cinétique Le comportement d un fluide confiné entre deux surfaces chargées est particulier et a fait l objet d une approche théorique très importante , ainsi que de nombreuses études expérimentales . Nous allons ici faire un bref résumé des phénomènes pertinents pour notre étude. Les échelles auxquelles nous nous situons, au delà de permettre un couplage entre différence de potentiel et débit de liquide (l électro-osmose), ont un important effet sur un autre phénomène bien connu : la conductivité ionique Nano-échelles : la double couche de Debye Les échelles nanométriques, correspondant à des longueurs caractéristiques de 1 à 1000 nm, se caractérisent par un ratio surface/volume très important par rapport aux échelles macroscopiques. Cela pousse à regarder précisément ce qu il se passe aux interfaces, les phénomènes s y déroulant ayant une importance cruciale sur l ensemble du système. Avant de s intéresser à l électro-osmose, il convient de rappeler le comportement d un fluide contenant un électrolyte et confiné entre deux surfaces de charge surfacique σ et distantes de d. L électro-neutralité du système impose la présence de contre-ions dans le fluide. Par ailleurs, on ajoute un électrolyte à la solution. Les interactions électrostatiques entre les contre-ions et la surface sont à l origine d une accumulation de charges au voisinage de la surface. Il se forme alors une couche de contre-ions adsorbés à la surface (couche de Stern) et un nuage diffus au voisinage de cette surface (couche de Gouy-Chapman). La figure 1 illustre ceci V _ v eo V + Couche de Debye V Figure 1: Schématisation de la vitesse électro-osmotique et des couches de Debye. En noir sont représentés les charges de surfaces et les contre-ions et en rouge l électrolyte. Ce nuage a un effet d écrantage sur la charge portée par les surfaces et est appelé double-couche de Debye. La distribution de ces ions est décrite par la théorie de Poisson-Boltzmann qui fait apparaitre une longueur caractéristique pour cette double-couche, appelée longueur de Debye : κ 1 = ε0ε rk BT i q i c0 i (1) où ε 0 ε r est le produit de la permittivité électrique du vide par la permittivité diélectrique du solvant (pour l eau à 5 C, ε r 80); q i est la charge de l électrolyte i et c 0 i est sa concentration (en ions par m3 ) loin des surfaces. École Normale Supérieure de Lyon sur 18\n6 L ordre de grandeur de cette longueur de Debye varie donc avec la concentration en électrolyte dans la solution. Pour une solution de sel monovalent de 1 M, on aura κ 1 0,3 nm et pour une concentration de 10 4 M, on aura κ 1 30 nm Électrocinétique : conductivité ionique et électro-osmose L électrocinétique relie les phénomènes électrostatiques aux phénomènes d écoulement. Pour un système nano-fluidique, l écriture de la matrice d Onsager permet de résumer les couplages entre ces phénomènes. En notant Q le débit de fluide, I le courant électrique, P la pression et V le potentiel électrostatique, on a : ( Q I ) = ( K M M S ) = ( P V ) () Nous ne discutons ici que des phénomènes dûs à l application d une différence de potentiel. Conductivité ionique aux nano-échelles La conductivité ionique dans un film nanoscopique, et donc dans un film de savon, est un phénomène à part entière qui diffère fortement de la conductivité en volume d une solutionionique.eneffet, deuxcomposantesexistentpourcette conductivité:une conductivitéde volume(k vol, mesurable avecun conductimètrestandard) et une conductivité de surface(k sat ) qui provient de l accumulation de charges près des surfaces [1, 10]. La conductivité en volume dép de la mobilité des ions contenus dans la solution µ ± et de leur concentration c 0 tandis que celle de surface dép de la charge de surface σ et de l épaisseur du film d. On peut écrire alors (en considérant la charge de surface positive) : K = K vol +K sat = e(µ +µ + )c 0 +eµ + σ d (3) où e est la charge élémentaire. En supposant µ + µ, on construit le rapport suivant : K vol K sat d l Du avec l Du = σ c 0 (4) où l Du est la longueur de Dukhin. Si l épaisseur du film est plus grande ou plus petite que cette longueur, on peut distinguer le régime de volume et celui de surface. Selon l épaisseur du canal (en l occurrence du film de savon) et la concentration de l électrolyte, la contribution de ces deux termes sera plus ou moins importante. La figure ci-contre montre plusieurs mesures réalisées sur des nano-canaux artificiels de tailles différentes. Elle met en évidence les deux régimes. On voit qu en deçà d une certaine concentration en sel, un palier commun indépant de la taille du film est atteint. Cet effet de saturation aura un rôle crucial dans nos mesures par conductance de l épaisseur des films de savon. Conductance (S) nm 590 nm 380 nm 180 nm 70 nm Concentration de KCl (M) Figure : Mesures de conductance en fonction de la concentration en sel pour des nano-canaux de différentes épaisseurs. Graphique adapté de . Électro-osmose L électro-osmose est un effet de couplage entre un champ électrique appliqué à un fluide contenant un électrolyte confiné entre deux parois chargées et un transport massique de fluide. L application de ce champ met en mouvement les ions dans les doubles couches de Debye qui se déplacent vers les potentiels opposés à leur charge et qui, par friction visqueuse, entrainent le fluide. Ce phénomène est bien connu en micro et nano-fluidique [, 17]. La nouveauté de ce travail réside dans le choix du système : un film de savon. École Normale Supérieure de Lyon 3 sur 18\n7 La vitesse électro-osmotique est reliée de façon simple au champ électrique appliqué . Elle s obtient par l équation de Smoluchowsky si l on s intéresse au mouvement du fluide qui se fait à vitesse constante et uniforme à l extérieur des doubles couches : v eo = εζ η E (5) où ε = ε 0 ε r est la constante diélectrique du milieu, η sa viscosité et ζ le potentiel zéta. Ce dernier est proche du potentiel électrique à la surface mais peut varier suivant les conditions de glissement hydrodynamique à cette même surface . Nous y revirons dans la partie 1..3 page 5 et discuterons de ce potentiel d après les résultats expérimentaux. 1. Les films de savon : des nano-canaux très pratiques Le choix des films de savon en tant que nano-canaux n est pas anodin. Leur manipulation est facile, leur coût modéré et leur fabrication simple. Un inconvénient cepant : leur durée de vie assez aléatoire. Les films de savon possèdent une structure bien particulière qui assure leur stabilité. Nous verrons laquelle ainsi que les effets physiques qui fixent leur épaisseur. Enfin, nous nous pencherons sur les conditions hydrodynamiques à la surface du film Structure d un film Les films de savon sont constitués d eau et de molécules tensioactives : les surfactants. Ces derniers, solubles dans le liquide, s adsorbent à l interface liquide/gaz pour modifier ses propriétés. Son énergie est alors diminuée, mais elle résiste aussi mieux à des déformations (rupture) et la stabilité du film est accrue. Les surfactants peuvent être de quatre sortes : anioniques, cationiques, zwitterioniques (possédant deux charges opposées) et neutres. Ces molécules ont la particularité de posséder une partie hydrophobe et une autre hydrophile. Cette aptitude t à les placer à l interface liquide/gaz. Quand ces surfactants, solubles, sont ajoutés à la solution, il se créé un équilibre entre leur concentration en surface (Γ) et celle en volume (c). Cepant, en augmentant c et quand toute la surface est recouverte, les surfactants en volume tent à s agréger en micelles. La concentration à laquelle ce phénomène se produit s appelle la concentration micellaire critique (CMC). Pour les surfactants que nous avons utilisé, les CMC sont de 7-10 mm pour le dodécylsulfate de sodium (SDS) et de 4-5 mm pour le tetradecyltrimethylammonium bromide (TTAB) 1. La structure macroscopique de ces films est elle séparée en deux parties. Le film lui-même dont l épaisseur est de l ordre de 10 nm à 1 µm. Le ménisque qui relie le film à un support ou à une autre bulle est appelé bord de Plateau. Ils ont une taille allant de 10 µm à 1 mm. Dans la suite nous utilisons des surfactants ioniques pour créer un nano-canal aux parois chargées ce qui nous permettra de mettre en place l électro-osmose. 1.. Épaisseur d un film de savon L épaisseur d un film de savon non soumis à un champ électrique est fixée par l équilibre entre deux pressions. D une part la pression de disjonction (Π d ) (qui résulte d un équilibre entre les forces de Van der Waals et la répulsion électrostatique) qui t à repousser les interfaces et d autre part la pression capillaire (P c ) qui est due à la courbure dans les bords de Plateau via la loi de Laplace (voir figure 4). Les calculs de pression de disjonction ont été effectués dans  et . Ils sont obtenus en particulier grâce à la détermination du potentiel dans le film par la théorie de Poisson-Boltzmann dans l approximation des faibles potentiels et d épaisseurs grandes devant la longueur de Debye. La pression capillaire est quant à elle obtenue par une analyse géométrique et la loi de Laplace. On peut alors écrire : ( ) ev0 Π d = P c 64k B Tc 0 tanh exp κd = γ (6) 4k B T R c 1. CMC extraites de Wikipedia. Le SDS est anionique tandis que le TTAB et cationique. École Normale Supérieure de Lyon 4 sur 18\n8 avec e la charge élémentaire, V 0 le potentiel électrique de surface, γ la tension superficielle du fluide et R c le rayon de courbure du bord de Plateau; l épaisseur du film étant toujours d. En connaissant les propriétés de surface du film et sa structure, on peut obtenir l épaisseur du film de savon en fonction de R c et de la concentration en sel. Pour les solution de TTAB utilisées dont la concentration (1 à 100 mm) est supérieure à la CMC, l ordre de grandeur de cette épaisseur est quelques dizaines de nanomètres Condition hydrodynamique à la paroi d un film de savon La couche de surfactants à la surface du film de savon peut être considérée comme la paroi d un nano-canal. Un liquide s écoulant le long de cette surface va voir son profil de vitesse modifié par cette paroi. Lorsqu il s agit d un solide, la condition hydrodynamique est donnée par la relation de Navier : b z v surface = v slip (7) où v slip est la vitesse de glissement à la paroi, z v surface est la dérivée de la vitesse du fluide suivant la composante perpiculaire à la paroi calculée au niveau de la paroi et b la longueur de Navier qui représente la distance à la paroi à laquelle la vitesse s annulerait en prolongeant par une droite le profil de vitesse (voir figure 3). Revenons maintenant au potentiel zéta introduit à la partie 1.1. page 4. L influence du glissement sur la vitesse électro-osmotique se trouve dans l expression de ce potentiel. Il est égal au potentiel de surface dans le cas d une absence de glissement aux parois. Dans le cas contraire, on a la relation suivante  : ζ = V 0 (1+bκ eff ) (8) où κ eff est un paramètred écrantagedéfinipar κ eff = V (0)/V 0. Physiquement,ce potentiel zétaest analogue à la longueur de Navier : c est le potentiel qu aurait la surface là où la vitesse du fluide s annule en prolongeant linéairement le profil de vitesse à la paroi (voir figure 3). L ordre de grandeur pour un film de savon contenant 3 g/l de TTAB est la centaine de mv . z Vitesse V(z) Liquide V 0 v slip ζ b Surface Figure 3: Représentation de la longueur de glissement et du potentiel ζ. L avantage que représentent les films de savon réside également dans la facilité qu il y a à changer les conditions hydrodynamiques à la paroi. Par exemple, l ajout de dodécanol permet de rigidifier les surfaces et d annuler le glissement à la paroi en se substituant à des molécules de surfactant. Ces effets seront étudiés à la fin de ce travail. 1.3 Problématique et objectifs Les films de savon constituent donc des nano-canaux modèles facilement mis en œuvre. Cepant, contrairement aux canaux solides, ils sont déformables, les surfactants ancrés aux parois sont mobiles le long des interfaces liquide/gaz et ils sont malgré tout fragiles. On peut alors se demander quelles sont les conséquences de l application d un champ électrique en leur sein. Vont-ils casser? Observera-t-on un mouvement de liquide École Normale Supérieure de Lyon 5 sur 18\n9 d origine électrostatique? Quelles conséquences aura-t-il sur la forme du film de savon? Le mouvement est-il différent quand on modifie la rigidité de l interface? Pour répondre à ces questions, nous décrivons d abord le montage expérimental mis en œuvre pour observer l électro-osmose dans les films. Nous verrons que ce mouvement de liquide est, de façon surprenante, accompagnée d un gonflement des films. Nous montrerons alors comment mesurer l épaisseur de ces films. Nous discuterons ensuite les résultats obtenus par un modèle simple avant de montrer l effet des conditions hydrodynamiques à la paroi sur ce phénomène. Enfin, nous mesurerons les débits de liquide à travers les films. Procédé expérimental ou comment observer et mesurer l électroosmose dans une bulle. Bien que la manipulation d un film de savon soit plus aisée qu un nano-canal artificiel, l étude de phénomènes nanoscopiques demande de nombreuses techniques afin de caractériser au mieux les phénomènes qui s y déroulent..1 Description du montage.1.1 Configuration géométrique du film de savon Afin de mettre en place l électro-osmosedans un film de savon,nousavonspiégéune bulle entre deux plaques de verre recouvertes de platine jouant le rôle d électrodes (voir figure 4). Elle pr alors la forme d une colonne verticale et c est dans le film entre les deux bords de Plateau que se déroule l électro-osmose. V Bords de Plateau d Plaques en verre recouvertes de platine Film R L 1 mm (b) P c Π d R d R c Air (a) (c) Figure 4: (a) Schéma, (b) photo en coupe verticale et (c) schéma vu de dessus du film confiné entre les deux électrodes. Le rayon de la bulle est noté R, sa hauteur (entre les deux bords de Plateau) L, le rayon des bords de Plateau R c et l épaisseur du film d. Des fils sont soudés sur les électrodes afin de pouvoir appliquer une différence de potentiel entre les plaques et donc un champ électrique dans le film. L ensemble est confiné dans une boite la plus hermétique possible afin de saturer l atmosphère et d éviter toute évaporation qui réduit le temps de vie des bulles. Par ailleurs, pour que les bulles restent immobiles, l électrode du haut est légèrement convexe afin de forcer la bulle à se positionner au sommet de cette dernière. Une caméra CCD est placée face à la boite afin de filmer l évolution de la bulle au cours du temps. L acquisition (figure 4 (b)) est faite grâce à Labview et un éclairage diffus en transmission permet d optimiser le contraste. École Normale Supérieure de Lyon 6 sur 18\n10 .1. Le montage électrique Le montage électrique a deux buts : créer un champ dans le film et mesurer l intensité électrique qui le traverse. Un générateur de tension continue ou un GBF sont utilisés pour fixer une différence de potentiel. Un convertisseur courant/tension en série permet de connaitre l intensité. Le tout est relié à un boitier d acquisition numérique piloté par Labview. Convertisseur courant-tension Bulle Boitier d acquisition PC Générateur de tension continue Figure 5: Schéma du montage électrique. Ce montage permet de déterminer, via la connaissance de l intensité, la conductance du film qui, nous allons le voir, est reliée à ses paramètres géométriques. La conductance de la bulle s écrit G = I/ V = G 0 U/ V où I représente l intensité traversant la bulle, V la tension imposée au film, U la tension délivrée par le convertisseur et G 0 son gain. Typiquement, on utilise des gains de 10 5 et 10 6 A.V 1. Cela permet de mesurer des courants de quelques µa à quelques dizaines de µa avec une résolution de l ordre de quelques dizaines de na. Le bruit dû tant au montage permettant de piéger la bulle qu au cablage électrique est de deux sortes : un offset qui peut facilement être soustrait et une composante aléatoire qui est à l origine d une partie de l incertitude des mesures..1.3 Composition et formation des films de savon Les solutions utilisées pour ces expériences sont faites à partir d un mélange de TTAB et de KCl dans de l eau. La concentration en TTAB était fixée à 3 g L 1. La concentration en KCl était elle de 10 3 M. Nous avons aussi étudié des bulles faites à partir d une solution identique à laquelle nous avons ajouté du dodécanol à 0,3 g L 1. Cet alcool a pour propriété de rigidifier les interfaces du film, d abaisser la tension de surface et donc de stabiliser les bulles. La reproductibilité des mesures est un point délicat à maitriser. En effet la quantité de liquide, la taille des bords de Plateau, la pureté de la solution (la solution vieillissant, il faut en changer régulièrement) sont autant de paramètres difficilement reproductibles d une expérience à l autre. Pour réduire cela nous avons utilisé un pousse-seringue qui injecte un volume d air à vitesse constante à travers un film liquide afin de créer des films ayant des caractéristiques similaires. Ces différents paramètres jouent sur la stabilité et donc la durée de vie des films. Cette dernière doit être assez longue pour que le phénomène d électro-osmose se mette en place. Il est relativement difficile d obtenir une bulle assez stable et il est donc assez long d obtenir une bonne statistique de résultats. Pour les solutions utilisées, nous avons mesuré une tension de surface de 36 mn m 1 sans dodécanol et 4 mn m 1 avec. La conductivité en volume étant quant à elle de 0,058 S m 1 sans dodécanolet 0,050 S m 1 avec. Par ailleurs, nous avons vérifié que la tension de surface ne dép pas du champ à l aide de la méthode de Wilhelmy.. Méthodes de mesure Deux types de mesures, optiques et électriques, ont été utilisées pour obtenir un maximum d informations sur la dynamique de la bulle et sur le transport électro-osmotique. Le but était d étudier d une part les variations d épaisseur du film de savon mais aussi les débits et vitesses électro-osmotiques.. Méthode consistant à tirer d un bain un plaque et à mesurer la différence de force s appliquant sur la plaque entre le moment juste avant sa sortie et lorsqu elle est entièrement sortie. École Normale Supérieure de Lyon 7 sur 18\n11 ..1 Mesure du champ électrique Le champ électrique se calcule grâce à la formule E = gradv soit pour un film plat et homogène, E = V/L. Une analyse est menée avec Matlab pour déterminer précisément L sur les images enregistrées grâce à des méthodes de seuillage et de détection des transitions bords de Plateau-film (voir le code Matlab annexe B page iv). La mesure du champ électrique est primordiale pour caractériser l électro-osmose. Qui plus est, en raison du déplacement de liquide d un bord de Plateau à l autre, des variations sur la hauteur du film vont engrer une variation du champ... Mesure de l épaisseur du film La mesure de l épaisseur du film vient directement de celle de la conductance via les mesures électriques. On peut en effet négliger la résistance dans les bords de Plateau du fait de leur épaisseur par rapport au film 3. La conductance de la bulle est alors reliée à sa géométrie et aux conductivités de volume K vol et de surface K surf 4 par : d = L πrk vol G K surf K vol (9) Le rayon de la bulle, constant au cours du temps, est mesuré via Matlab grâce à une procédure similaire à celle utilisée pour la mesure de L...3 Mesures du débit et de la vitesse électro-osmotique Si la mesure de l épaisseur nécessite une connaissance de l intensité traversant la bulle, la mesure du débit de fluide à travers le film dû à l électro-osmose se fait optiquement. Il suffit pour cela de connaitre la variations de volume 5 du bord de Plateau du haut (si le mouvement de liquide est de bas en haut). La mesure du rayon de courbure du bord de Plateau R bp est faite, également via Matlab, en connaissant la position de la plaque et la transition bord de Plateau-film. Cela suppose que l on peut confondre la hauteur et le rayon de courbure de ce dernier (voir figure 6). Ceci est valable si le bord de Plateau est assez petit. En effet, sa taille limite correspond à la longueur capillaire multipliée par ce qui dans notre cas fait environ mm. Nous avons donc considéré ici que l on pouvait faire cette approximation vue la taille de nos bords de Plateau. h R bp R bp Figure 6: Schéma d un bord de Plateau. Néanmoins cette technique n est pas parfaite et engre de l incertitude. En effet la détection des plaques ne se fait pas au pixel mais à environ plus ou moins 5 pixels ce qui amène une incertitude de quelques % sur la mesure de R bp. Il faut ajouter à cela le seuillage qui ne détermine pas parfaitement la transition bord de Plateau-film. On peut alors estimer l incertitude sur les mesures des caractéristiques géométriques à environ 5 à 10 %, l incertitude étant plus grande pour une bulle sèche (R bp petit). Enfin, la vitesse électro-osmotique v eo se déduit directement du débit Q grâce à l expression suivante : Q = πrdv eo (10) Ces méthodes de mesures vont nous permettre de caractériser les écoulements électro-osmotiques dans les films de savon. 3. La résistance est donnée par : r = ρl/s avec ρ la résistivité et S la section du film 4. K surf = d K sat 5. Le volume est déterminé par la formule V BP = 4πR(1 π/4)r bp où R bp est le rayon de courbure du bord de Plateau du haut. 6. La longueur capillaire compare effets gravitaires et effets capillaires : κ 1 = γ ρg. École Normale Supérieure de Lyon 8 sur 18\n12 3 Résultats et discussions Cette partie regroupe l ensemble des résultats obtenus, tant qualitatifs que quantitatifs. Nous les discutons au fur et à mesure de leur présentation. D un point de vue qualitatif nous avons mis en évidence le transport de liquide à travers le film de savon. La figure 7 montre des images prises à intervalles réguliers d une même bulle soumise à un champ électrique orienté de telle façon que le liquide s écoule vers le haut (sens inverse de la gravité). 1 mm (a) (b) (c) (d) (e) (f) Figure 7: Séquence d images d une bulle soumise à une différence de potentiel de 5 V. Les images sont séparées de 13 secondes. Sur cette séquence d images, on se r bien compte du mouvement macroscopique effectif de liquide du bas vers le haut, avec un remplissage du bord de Plateau du haut. Ce mouvement est suffisamment rapide pour être observé en quelques minutes. Par ailleurs, des expériences qualitatives menées avec une solution contenant du SDS, surfactant anionique, ont montré qu il fallait bien inverser la polarisation des électrodes pour faire remonter le liquide, ce qui confirme le fait que les effets sont dus à de l électro-osmose. De plus, nous avons pu observer que les couleurs du film sont modifiées lors de l électro-osmose, signe d un gonflement du film accompagnant le déplacement du liquide. 3.1 Étude de l épaisseur des films de savon La première étude menée consiste à étudier les variations d épaisseur du film de savon en fonction de deux paramètres principaux : le champ électrique appliqué et le rayon du bord de Plateau dit réservoir, c est à dire le ménisque d où part le liquide. Dans un premier temps, une solution composée uniquement de surfactants et de sel a été utilisée (voir la partie.1.3 page 7) Visualisation du signal électrique La figure 8 représente les allures typiques de l intensité traversant les films au cours du temps pour deux configurations différentes. Les figures 8 (a) et (c) se découpent en trois parties : la partie ➀ correspond à la mise en équilibre du film (drainage), la partie ➁ correspond à l équilibre de la bulle tandis que la partie ➂ où U 0 correspond à la partie où la bulle a éclaté. La partie ➀ possède la forme classique du drainage d un film sans champ électrique. De plus elle est similaire à toutes les bulles quel que soit le champ appliqué. On remarque dans la partie ➁ de la figure 8 (a) que la tension mesurée croit au cours du temps. Cela est dû au fait que la hauteur du bord de Plateau du haut augmente sans que celle du bas ne diminue car la bulle est humide et que ce dernier constitue un réservoir de liquide suffisamment grand (voir figure 8 (b)). La conséquence est une diminution de la hauteur du film et donc une augmentation du champ appliqué entrainant une augmentation du courant au travers du film. Au contraire, sur la figure 8 (b), le signal décroit légèrement. Cela est dû au fait que le bord de Plateau du École Normale Supérieure de Lyon 9 sur 18\n13 6 7 6 ➀ ➁ ➂ 5 I/G0 (V) 4 Vm es Temps (s) t (a) (b) I/G0 (V) Vm es ➀ ➁ ➂ Temps (s) t (c) 1 mm (d) Figure 8: (a,c) Visualisations de deux types de signaux électriques accompagnées (b,d) des images du type de bulles correspondantes. bas est sec (voir figure 8 (d)) et donc qu il se vide progressivement ce qui a pour effet de diminuer l épaisseur tout en gardant un champ à peu près constant Étude de l épaisseur en fonction de R c et mesure de K surf Nous avons dans un premier temps voulu regarder la conductance du film en fonction du rayon de courbure du bord de Plateau réservoir, c est à dire celui d où part le liquide. Les écoulements se faisant dans le sens contraire à la gravité, c est donc le bord de Plateau du bas qui a été observé. Pour cela, nous avons étudié des bulles à champ constant, en adaptant la différence de potentiel à la hauteur du film. La figure 9 montre les résultats pour deux champs différents. Il y a une relation linéaire entre le rayon de courbure et la conductivité. L ordonnée à l origine de ces courbes est indépante du champ électrique et similaire aux mesures de K surf K vol obtenues à champ nul 6. C est finalement un moyen efficace de mesurer cette conductivité de saturation (voir équation 9). Nous obtenons ici K surf K vol = 85nm. Cette valeur nous permettra de déterminer les épaisseurs des films de savon à partir de la conductance Étude de l épaisseur du film en fonction du champ appliqué Dans un second temps, nous avons voulu observer l effet du champ appliqué à la bulle sur son épaisseur. Ayant une alimentation continue montant à 30 V, nous avons pu balayer une gamme de champ allant jusqu à plus de 0000 V m 1. De nombreuses expériences ont été nécessaires afin de pouvoir sélectionner des signaux propres et donc des épaisseurs fiables. Par ailleurs, au vu de la forte dispersion des résultats, nous avons moyenné les points afin de 6. Les mesures à champ nul sont difficiles en raison de l absence de stabilisation du film par le champ électrique. École Normale Supérieure de Lyon 10 sur 18\n14 x 10 7 E = 40±40V/m E = 710 ±90V/m 4.5 L G (nm) πrk vol x 10 0,5 1 1,5 R c (mm) Figure 9: Évolution de la conductivité en fonction de Rc pour deux champs différents. réduire l erreur. La figure 10 regroupe ces résultats en y incluant une courbe de tance en E /3. L épaisseur est donnée par la formule 9, K surf K vol étant évaluée plus haut. On renormalise ensuite par le rayon de courbure car nous l avons vu, il existe une relation linéaire entre d et R c. Les points sont issus de la moyenne de points situés dans des zones réduites de champ et d épaisseur. Les barres d erreur sont mesurées en prenant l écart-type du sous-échantillon ainsi créé divisé par la racine du nombre de points dans ce dernier. On observe un gonflement des films avec le champ. Au lieu de films de quelques dizaines de nanomètres, on observe des épaisseurs de plusieurs centaines de nanomètres. Ce gonflement est également visible sur les images vidéos grâce la coloration du film due aux interférences en lumière blanche qui s y produisent. 660 x x d/rc 3 d/rc dd E (V/m) x ,4 04 0,8 1, 1, E ee (V/m) x10 4 Figure 10: Épaisseur normalisée par Rc en fonction du champ électrique appliqué. Une courbe de tance en E/3 est tracée. Une courbe de tance est alors présentée avec une dépance en αe /3 qui épouse assez bien la réalité. Le coefficient α ainsi calculé vaut (6,8±0,8) 10 7 (Vm 1 ) /3. L incertitude est liée à la forte dispersion des points et correspond à un intervalle de confiance de 95% avec une méthode automatique de fit des moindres carrés. École Normale Supérieure de Lyon 11 sur 18\n15 3.1.4 Analyse et discussion Le gonflement du film est un résultat original. En effet, l électro-osmose se déroulant parallèlement aux parois, il n y a pas de force qui s applique sur ces dernières. Cet écoulement ne peut donc pas expliquer ce gonflement. C est donc un autre mécanisme qui est en jeu. La loi en deux tiers avec laquelle est approchée la courbe précédente n a pas été choisie au hasard. Une explication à ce phénomène de gonflement s appuie sur le problème bien connu de Landau-Levich-Derjaguin (LLD). En effet, dans l électro-osmose, les couches de Debye sont entrainées par le champ électrique et entrainent par frottement visqueux le liquide contenu dans le film. Ces couches de Debye peuvent alors s apparenter à deux plaques verticales tirant le film. Lorsqu on tire une plaque verticale d un bain à une vitesse constante, un film de liquide se dépose sur cette plaque [15, 16] (voir figure en annexe A page iii), dont l épaisseur est donnée ( par d = 0.643R ηv c γ superficielle. ) /3, v étant la vitesse de la plaque, η la viscosité dynamique du fluide et γ sa tension Le phénomène d électro-osmose dans un film de savon est proche de ce mécanisme de LLD. La configuration de notre film étant légèrement différente de celle initialement proposée par LLD, nous avons refait le calcul, proposé en annexe. On obtient une loi très proche de celle de LLD dont seul le préfacteur varie (voir l annexe A page iii et l équation 5) : d = 0,409R c ( ηveo γ ) /3 ( ) /3 = εζe 0,409Rc γ (11) La dépance en R c E /3 étant robuste, il faut vérifier les ordres de grandeur. D après la formule 1, le ) /3. coefficient α s écrit α = 0,409 Toutes choses connues par ailleurs, on arrive à un potentiel zéta égal ( εζ γ à 110±0 mv. Cela est en accord avec de précédentes mesures de potentiel de surface dans la littérature. Bergeron  mesurait pour des films de savon contenant du TTAB à 3 g/l et sans sel un potentiel de surface de 130 mv. Enfin, on se r compte que ce modèle permet de prévoir l ordre de grandeur des gonflements. En effet, on peut calculer pour un champ de 10000V/m, un rayon de courbure R c égal à 1 mm et les valeurs des paramètres pris dans la littérature une épaisseur de 300 nm ce qui correspond bien aux épaisseurs observées. Cela renforce la validité du modèle. On a donc une explication pertinente du gonflement des films. Nous avons également caractérisé un mécanisme de LLD lié à l électro-osmose dans un film de savon. On peut alors se demander si les propriétés physico-chimiques (tension de surface, glissement aux parois) vont modifier l écoulement et donc l épaisseur des films Mesure des débits Nous avons ensuite mesuré les débits de liquide traversant le film. Les résultats sont présentés figure 11. L insertion de la figure 11 montre l évolution du volume du bord de Plateau en fonction du temps; une courbe de tance est également tracée. Le débit mesuré vaut 1, m 3 s 1 ce qui donne, d après la formule 10, une vitesse électro-osmotique de l ordre 3 mm s 1 pour un champ électrique de 13300V/m. Nous pouvons constater que le débit est constant. Nous verrons qu a priori cela n est pas évident. Suite à la modélisation faite à l aide du mécanisme de LLD et avec l expression du débit (équation 10), nous avons voulu faire passer une loi en E 5/3 mais cela ne s est pas avéré concluant pour des raisons que nous ignorons. Nous discuterons plus tard le fait que le débit soit constant. 3. Influence de l ajout de dodécanol Afin de faire varier les propriétés physico-chimiques et en particulier les propriétés de surface du film, nous y avons ajouté du dodécanol à 0,3 g L 1. Ce co-surfactant est connu pour rigidifier les interfaces et modifier les conditions hydrodynamiques ce qui a par exemple comme conséquence de ralentir le drainage gravitaire. École Normale Supérieure de Lyon 1 sur 18\n16 x x x VolBP Volume (mm 3 ) v4/rc Temps (s) t 4 x 10 Q RcR ,4 0,8 E (V/m) 1, 1,6 x 10 4 E (V/m) x Figure 11: Débit de liquide à travers le film en fonction du champ électrique appliqué. L insertion représente l évolution temporelle du volume dans le bord de Plateau du haut Une conductivité de surface qui dép du champ Nous avons effectué les mêmes mesures pour la solution avec dodécanol, à savoir une étude de la conductance à champ constant en faisant varier la taille du bord de Plateau du bas. Le résultat est assez surprenant car l ordonnéeàl origineestdépanteduchamp(voirfigure1).eneffet, bienquelalinéaritéenr c estconservée, la valeur de l ordonnée à l origine dép du champ électrique. L G (nm) πrk vol d(m) E = 8.5 x ±10V/m K surf/k vol x E (V/m) E = 3980 ±50V/m E (V/m) K surf (nm) K vol E = 6560±15V/m E = 1300 ±5V/m , Rc(m) x 10 1,5 3 R c (mm) Figure 1: Évolution de la conductivité en fonction de Rc pour quatre champs différents. Insertion : évolution du rapport K surf K vol en fonction du champ électrique. La valeur de cette ordonnée à l origine dép linéairement du champ comme le montre l insertion de la École Normale Supérieure de Lyon 13 sur 18\n17 figure 1. On peut alors écrire K surf K vol = 1, E nm. Sans explication convaincante pour comprre cette dépance, nous avons décidé de prre en compte cette loi pour mesurer les épaisseurs des films. 3.. Un gonflement moins important Dans un second temps, nous avons voulu observer l effet du champ appliqué à la bulle pour le comparer avec les bulles sans dodécanol, toujours dans la même gamme de champ. Les points ont été moyennés de la même manière que pour l étude sans dodécanol; les barres d erreur également. La figure 13 regroupe ces résultats, les carrés bleus représentant la solution sans dodécanol pour rappel et les cercles rouges celle en contenant. L épaisseur est déduite de la conductance en prenant en compte la loi linéaire trouvée plus haut puis renormalisée par le rayon de courbure. 6 x x d/rc 3 d/rc E (V/m) x ,4 0,8 1, 1,6 E (V/m) x10 4 Figure 13: Épaisseur normalisée R c en fonction du champ électrique appliqué pour une solution contenant du dodécanol (en rouge). La courbe obtenue sans dodécanol est rappelée en bleu. Une courbe de tance en E /3 est tracée. Une courbe de tance est alorsprésentéeavec une dépance en E /3 qui épouse encore une fois la réalité defaçonacceptable.lecoefficientainsicalculévaut(4,0±0,4) 10 7 (Vm 1 ) /3 contre(6,8±0,8) 10 7 (Vm 1 ) /3 pour la solution sans dodécanol. De la même façon que dans le cas sans dodécanol, on calcule un potentiel zéta de 33±5 mv. On reste dans des ordres de grandeurs similaires à ce qui a été trouvé pour la solution sans dodécanol Débits, vitesse électro-osmotique et potentiel zéta Dans un second temps, nous nous sommes intéressés au débit de liquide qui passe par électro-osmose au travers du film liquide. Cela nous a permis de nous intéresser à la vitesse électro-osmotique, ainsi qu au potentiel zéta que nous comparerons avec la valeur déduite des mesures d épaisseur effectuées précédemment. Mesures de débit Les débits mesurés l ont été sur des bulles qui ont tenu assez longtemps pour avoir une mesure propre du volume du bord de Plateau du haut. Les résultats collectés ont permis de tracer le figure 14 qui représente le débit renormalisé par le produit RRc en fonction du champ électrique appliqué. Les carrés bleus représentent la solution sans dodécanol, les cercles rouges celle avec. Nousavonsdenouveautracésurlafigure14unecourbedetanceenE 5/3 quiévaluecettefoisassezbienla dépancedu débit en fonction du champ. Le coefficient de ce fit vaut (4,8±0, ) m s 1 (V m 1 ) 5/3. École Normale Supérieure de Lyon 14 sur 18\n18 8 x x v4/rc 4 Q RcR E (V/m) x ,4 0,8 1, 1,6 E (V/m) x10 4 Figure 14: Débit de liquide à travers le film en fonction du champ électrique appliqué pour une solution avec dodécanol (cercles rouges). La courbe sans dodécanol est rappelée (carrés bleu). Une courbe de tance en E 5/3 est tracée. Grâce à cette mesure de débits, on remonte facilement au potentiel zéta. En effet, grâce aux expressions du débit (équation 10), de la vitesse électro-osmotique(équation 5) et au modèle de LLD (équation 1) le coefficient du fit en βe 5/3 vaut β = 0.818π η (εζ) 5/3 γ /3. On arrive à un potentiel zéta de 117±8 mv. La valeur est assez différente de celle trouvée avec la première méthode. Nous évoquerons des pistes d explication plus tard. Mesure des vitesses électro-osmotiques A partir de ces mesures de débit, on peut remonter à une information intéressante : la vitesse électro-osmotique. On a vu plus haut (équation 5) qu elle est proportionnelle au champ. Si l on trace la vitesse électro-osmotique, calculée à partir du débit, en fonction du champ appliqué, on retrouve cette dépance (figure 15). x x veo (m/s) veo(m/s) ,4 0,8 E (V/m) 1, 1,6 x 10 4 E (V/m) x10 4 Figure 15: Vitesses électro-osmotiques calculées à partir des débits et des épaisseurs mesurés. Une courbe de tance linéaire est tracée en lui imposant de passer par l origine. École Normale Supérieure de Lyon 15 sur 18\n19 Lacourbede tancelinéairetracéesurlafigure15donneun coefficient de(,0±0,) 10 7 m s 1 V 1, ce qui nous permet de mesurer le potentiel zéta d une autre façon. D après la formule 5, on calcule un potentiel zéta de 84±5 mv ce qui la encore différent des valeurs calculées précédemment Analyse et discussion Les différents résultats tant sur les tances que les potentiels zéta amènent un certain nombre de discussions. Bien que la dépance de l épaisseur en champ électrique soit identique avec et sans dodécanol, il reste à expliquer la différence de gonflement des films. Cela est probablement dû aux propriétés physico-chimiques des films. La baisse de la tension de surface due à l ajout de dodécanol, toutes choses égales par ailleurs, devrait au contraire d après l équation 1 augmenter le coefficient du fit. On arrive à un coefficient qui passerait de (6,8±0,8) 10 7 (Vm 1 ) /3 à 8, (Vm 1 ) /3. Or c est le contraire qui se produit. Or nous avons calculé le potentiel zéta et on remarque que celui-ci est environ trois fois plus faible avec que sans dodécanol. Cela peut être attribué au fait que le glissement est plus faible à la paroi du film de savon. La figure 16 montre la configuration près de la paroi. La double couche de Debye est entraînée dans un sens et met en place un profil de vitesse dans le liquide. Ce dernier est modifié suivant le glissement à la paroi et la vitesse des surfactants qui se déplacent en sens inverse. Ce changement de condition hydrodynamique pourrait être dû à l effet du dodécanol qui t à rigidifier les parois en s insérant dans la couche de surfactant à la place de molécules de TTAB, si l on se réfère aux travaux de Poskanzer et Goodrich . De plus cela est en accord avec les travaux de Audry et al.  et Bouzigues et al.  sur l augmentation de vitesses électro-osmotiques par glissement aux parois. Néanmoins, une aussi grande baisse de ζ est surprenante et difficilement explicable. De plus, d autres paramètres peuvent entrer en jeu comme le mouvement des surfactants sous l effet du champ électrique pour expliquer un gonflement moins important. Néanmoins, notre compréhension des phénomènes n est pas encore assez avancée pour mener une discussion complète à ce propos. Nous avons regardé l évolution du volume du bord de Plateau du haut. Celle-ci est linéaire avec le temps. Cela n est pas évident car un certain nombre de paramètres entrent en jeu, à savoir la variation du champ au cours de l expérience et celle du rayon de courbure du bord de Plateau du bas qui ont tout deux un effet sur l épaisseur et la vitesse et donc sur le débit. Des mécanismes qui nous échappent sélectionnent donc le débit de fluide. De plus, si l on s intéresse maintenant aux débits, la tance en E 5/3 pour la solution avec dodécanol s explique facilement par l expression du débit et le modèle de LLD sur l épaisseur. On obtient en effet : Q = πrdv eo = 0.818πRcR ηγ /3 (εζe) 5/3 (1) Néanmoins, cette tance, nous l avons vu, ne s applique pas à la solution sans dodécanol. Une piste possible pourrait être un effet de la gravité qui provoquerait un débit de haut en bas. Les vrais débits électro-osmotiques seraient alors sous-estimés et pourraient être relevés. L absence de ce problème avec le dodécanol pourrait être dû à un drainage par gravité bien plus lent (à l origine de la stabilisation des films par le dodécanol) et donc moins perceptible. Enfin, nous avons vu une grande dispersion de la mesure du potentiel zéta selon la méthode employée. La première ne requiert que l épaisseur. La seconde, via les débits, fait intervenir la loi d échelle de l épaisseur et l expression de la vitesse électro-osmotique tandis que la dernière concerne uniquement les vitesses électroosmotiques. Il est donc cohérent que la seconde méthode donne une valeur entre les deux autres. Nous n avons pas d explication tranchée à ces problèmes de mesures du potentiel zéta. Plusieurs pistes sont envisagées, comme par exemple un effet de la viscosité de surface ou du mouvement des surfactants. De plus, la dépance de K surf avec le champ électrique peut nous amener à réfléchir sur la pertinence de nos mesures d épaisseurs par conductance. D autres travaux sont nécessaires pour mieux comprre les différents phénomènes en jeu. École Normale Supérieure de Lyon 16 sur 18\n20 g v eo veo v eo v su v su v su ➀ ➁ ➂ Figure 16: Différentes situations des profils de vitesse dans le film en fonction du glissement au paroi. ➀ : pas de glissement; ➁ : glissement modéré; ➂ : glissement fort. École Normale Supérieure de Lyon 17 sur 18


Basket du Bassin Marennes-Bourcefranc - Le Club - Histoire du club\nDepuis 1971 la passion du basket !\n1971 - 1999 : En sommeil jusqu’en 1971, le basket-ball prend son essor avec l’arrivée de Monsieur Roland GARRAUD, bénévole, qui crée l'association ASLM (Association Sportive et de loisirs de Marennes) composée uniquement de la section basket marennaise qui s’attache avec patience et talent à la formation des jeunes. Elu président, Roland GARRAUD a occupé ce poste jusqu'en 1998.\nLe 19 mai 2000 : après un vote unanime du bureau, cette section basket de l'ASLM est dissoute afin d'intégrer le club de "Bourcefranc Basket club". En effet suite à la tempête, les dirigeants de ces deux entités eurent alors la bonne idée de fusionner afin de mettre en commun leurs effectifs et leurs organisations. C'est ainsi qu'est née, en juin 2000, l'association BBMB (Basket du Bassin de Marennes-Bourcefranc). Elle compte à l'époque 50 licenciés répartis dans 5 équipes.\n2001 à nos jours : après sa première année de fusion, la saison est positive. La présidence est alors confiée à Florence HADET. En 2003, le club embauche son premier Educateur Sportif (Anaïs GETREAU). En 2012 le club créer sa section handi basket après plusieurs années de travail afin de réussir à convaincre des partenaires pour l'achat de 10 fauteuils handi basket neufs.\nLes présidents successifs du club\n- Florence HADET\n- Vincent CHAUVIN\n- Bernard JUGIEAU\n- Marie Claire PINASSEAU\n- Mariane LUQUE\nSeniors F. champion départemental 2000\nMinimes F. champion départemental 2003\nMinimes F. champion départemental 2004\ncadettes champion départemental 2007\nSeniors F. champion départemental 2009\nSeniors M. champion départemental 2010\nBenjamins M. champion départemental 2011\nBenjamins M. champion départemental 2014\nSeniors F. champion départemental 2014\nMinimes M. champion départemental 2015\naujourd'hui encore le club ne cesse d'évoluer afin d'offrir à nos licenciés et à nos partenaires un outil de travail de plus en plus élaboré.


Une assurance chômage plus juste...\n... pour les demandeurs d'emploi et les intermittents en particulier\nCollectif "La retraite, une affaire de jeunes"\nVoir la carte de France des manifestations du mardi 15 octobre\nAdresse aux Député-es\nNous, organisations syndicales, politiques et associatives de jeunesse, souhaitons attirer votre attention sur le projet de loi relatif à l’avenir et la justice du système de retraite qui est présenté ce Lundi 7 Octobre à l’Assemblée Nationale.\nEn effet, notre collectif s’était réuni dès le mois de Mai dernier afin que la parole des jeunes puisse être entendue dans le débat. Pourtant, si le projet de loi est présenté comme étant fait pour les jeunes, force est de constater qu’il a été élaboré sans les jeunes. Aucune des propositions qui figurent dans le texte n’émane des revendications portées largement par les organisations de jeunesse.\nRetraites - manifestations le 15 octobre\nLe gouvernement Ayrault tente de faire croire que sa réforme du régime des retraites est une réforme « juste » et équilibrée.\nIl s’agit pourtant bien d’aggraver une nouvelle fois les conditions de départ en retraite, sans toucher officiellement à l’âge de départ de 62 ans.\nDans les faits, beaucoup de salariés de nos métiers vont difficilement atteindre avant 67 ans les 44 annuités nécessaires à une retraite à taux plein :\ncelles et ceux qui auront commencé après plusieurs années d’études ;\nles salariés intermittents notamment qui auront connu des périodes de chômage non indemnisées ;\nles femmes qui auront dû interrompre leur carrière pour raison de maternité …


Sénégal: L'interdiction de vente du livre de Marcel Mendy sur le procès Habré levée - allAfrica.com\nDakar — La Cour d'appel de Dakar a ordonné mercredi la levée de l'interdiction frappant la vente et la distribution du dernier livre du journaliste sénégalais Marcel Mendy consacré au procès Hissein Habré, a appris l'APS.\nL'ancien président tchadien avait saisi la justice pour faire interdire la vente et la distribution de cet ouvrage intitulé "Affaire Habré, entre ombres, silences et non-dits". Marcel Mendy avait fait appel de ce jugement.\n"C'est une décision qui me paraissait injuste à tout point de vue", a déclaré l'auteur sur les ondes de la Radio futurs médias (RFM, privée), interrogé sur la décision de la Cour d'appel de Dakar de lever l'interdiction frappant son ouvrage.\nIl dit se réjouir d'autant plus de la décision qui lui est favorable qu'elle rétablit à ses yeux "deux droits fondamentaux", la liberté d'expression et le droit du public à l'information.\nLa publication de M. Mendy se veut un "livre-vérité sur une histoire triste parce que douloureuse, complexe parce que mêlant politique, justice et géostratégie".\n"Témoin et acteur", Marcel Mendy dit apporter dans son livre "sa modeste contribution à la connaissance de ce dossier en partant de son vécu empirique depuis son implication dans le processus".\nM. Mendy, d'abord conseiller technique chargé de la Communication du ministère de la Justice en juillet 2005, a ensuite occupé les fonctions de coordonnateur de la cellule de communication auprès des Chambres africaines extraordinaires (CAR), de 2013 à 2017.\nCe tribunal spécial, basé à Dakar et créé en vertu d'un accord entre l'Union africaine (UA) et le Sénégal, où Hissein Habré s'était exilé après sa chute du pouvoir fin 1990, avait condamné à vie l'ancien président tchadien le 30 mai 2016, pour crimes contre l'humanité.\nLa Chambre d'appel du même tribunal avait confirmé ce verdict en avril 2017, avant de fixer à 82 milliards 290 millions F CFA, le montant global des dommages que Habré doit payer à ses victimes, soit 20 millions de francs CFA par personne.\n"Pour mieux situer les mensurations de l'affaire Habré, Marcel Mendy nous replonge dans les contextes historiques et les enjeux géostratégiques qui ont présidé à sa genèse : la lutte contre le Terrorisme international incarné alors par le Guide libyen, Mohamar Kadhafi, sous la houlette de l'Américain Ronald Reagan, président des États-Unis d'Amérique", souligne un communiqué portant sur la publication de ce livre.\nIl cite aussi "les guerres fratricides opposant différentes factions politiques au Tchad, pour le contrôle du pouvoir, avec ses multiples rebondissements", M. Mendy passant également en revue "les moments forts qui ont rythmé la procédure de mise en place des Chambres africaines extraordinaires au sein des juridictions sénégalaises jusqu'à l'arrestation de Hissein HABRE, point de départ d'une longue phase d'instruction riche en bouleversements".\n"C'est de tout cela que traite Marcel Mendy dans ce livre" publié par les Mamelles d'Afrique, maison d'édition créée depuis 2016 à Dakar et dont c'est "le produit inaugural", signale le communiqué.


photographie – Steampunk Crafts\nLa photographie post mortem\nLa photographie post-mortem ou photographie funéraire se développe dans la seconde moitié du XIX° siècle assez rapidement après l’invention de la photographie en 1839. Jusqu’alors, le seul moyen de garder l’image d’une personne décédée était de commander une peinture. C’était long et réservé, donc réservé à une élite de laLire la suite\nLa première photographie de l’histoire a été prix en 1826 par le français Nicephore Niépce. Elle représente une aile de sa propriété, dans le village de Saint-Loup-de-Varennes (Saône-et-Loire) où l’inventeur réalisait ses expériences. Elle aurait besoin de 8h de pose! Elle est le fruit d’un long travail débuté en 1816Lire la suite


Blog de belai - Page 6 - naruto-sasuke.skyblog.com - Skyrock.com\nhistoire des uchiwa\nune histoire que jai trouver sur un forum je sai pa si sé vrai mais sa m'en a l'air.\ndite moi se que vous en penser?\nLe clan des Hyuuga est l´un des plus anciens clan de konoha.\nIls étaient la bien avant l´établissement du village caché de konoha.\nIl y a longtemps il y avait une fille appartenant au clan hyuuga qui tomba amoureuse d'un inconnu n´appartenant ni au clan ni au village.\nElle décida de se marier avec le jeune homme en dépit des fortes protestations des membres de son clan.\nMais ce jeune homme n´était pas un humain ordinaire.\nEn fait, ce jeune homme n´étais tout simplement pas humain.\nSon nom était Sojobo. Il était le roi des Tengu.\nIl y avait deux types de Tengu, les Karasu Tengu, une créature ressemblant a un corbeau avec un bec et des ailes (que l´on peut voir dans le chapitre 314 : c´est la statue située a droite à l´entrée du temple), et les konoha Tengu, qui eux avait un long nez, des cheveux blancs et une paire d´ailes noires dans leur dos.\nEtant le roi des Tengu, Sojobo possédait des pouvoirs mystiques.\nIl transportait un éventail fait avec des feuilles de Fatsia qui pouvait crée une tempête (les gens appelèrent parfois, par la suite, ces feuilles comme "Tengu no uchiwa" ou l´éventail du Tengu).\nIl pouvait se téléporter lui-même et n´importe quelle autre chose d´un endroit a un autre.\nIl pouvait également communiquer avec les autres par télépathie ou même envahir leurs esprits et les conduire à la folie.\nDe plus, Sojobo était égalament connu pour son abilité à la transformation.\nIl se transformait parfois en humain pour intéragir avec les gens.\nLe konoha tengu :\nEn tout cas, cette fille appartenant au clan des hyuuga était amoureuse de Sojobo sous sa forme humaine, sans connaitre sa véritable identité. Elle se marria avec lui peu de temps après qu´ils se soient rencontrés. Une année ou deux plus tard, elle tomba enceinte puis donna naissance à leur premier fils. Sojobo nomma ce fils Uchiwa, Madara Uchiwa, car uchiwa signifait éventail.\nEt bien sur, comme nous le savons, l´éventail devint plus tard le symbole de ce nouveau clan.\nTout allait bien,Uchiwa Madara grandit bientot pour devenir un shinobi vraiment puissant.\nIl n´hérita pas seulement des pouvoirs de sa mère (poing souple,taijutsu), mais avec le sang des tengu en lui le byakugan évolua en une forme encore plus terrible Le Sharingan !\nCe nouveau pouvoir avait deux niveaux : le sharingan normal et le mangekyu sharingan.\nComme son père, Madara possédait des pouvoirs extraordinaires. Il était capable d´utiliser la télépathie pour envahir l´esprit des gens, et même de se téléporter sur une courte distance.\nQuand il eut le mangekyu sharingan (Il avait le sharingan normal 24h/24 et 7j/7 comme ses parents, les hyugaa, avait toujours leurs byakugan), ses yeux accroissa alors ses pouvoirs, les intensifia, et le ramena a une forme proche du Tengu.\nIl développa 3 jutsus sous cette forme, nommées Tsukiyomi (pour controler l´esprit de gens et les rendre fous), Amaterasu (pour téléporter des objets dans d´autres dimensions)* et Susanoo (qui consistait a créer une tempête comme celle crée avec l´eventail du Tengu).\n1) Tsukiyomi - Dieu de la lune\nLa pleine lune est souvent reconnue pour rendre fou dans les légendes urbaines. (Itachi utilisa Tsukiyomi sur Sasuke une nuit de pleine lune). Coincidence ?\nOu était-ce planifié par kishi ?\nMS Tsukiyomi : Conduire les gens à la démance\n2) Amaterasu - déesse du soleil\nLe soleil est une étoile chaude brulante rouge-orangée.\nSon centre (de gravité) produit une immense gravité.\nLes déformations d´espace-temps peuvent être causées par de fort champs gravitationnels. (Bien sur notre soleil n´a pas assez de gravité pour déformer l´espace-temps et créer des trous noirs mais d´autres étoiles le peuvent, après leurs morts).\nMS Amaterasu : téléporter des choses dans une autre dimension en déformant l´espace-temps, laissant un feu noir qui brule pendant 7 jours et 7 nuits pour détruire l´environnement.\n3) Susanoo - dieu de la tempête\nMS Susanoo : créer une tempête ?\nSasuke envahit l´esprit de naruto\nA cause de sa bravoure et de ses pouvoirs sans précédents, Madara devint bientot un héros au yeux des gens en dépit du fait qu´il n´était qu´un adolescent à ce moment la.\nIl devint un ami très proche de Shodaime et ensemble ils prirent la responsabilité de protéger le village.\nMadara fonda les premières forces de police de konoha et jura de protéger le village au péril de sa vie.\nMais les bonnes choses ont une fin.\nComme Madara était sur le point d´arriver à son age adulte,\nSojobo commença à révéler ses vraies intentions.\nSojobo ne se marria pas avec la fille du clan hyuuga par amour.\nIl recherchait juste un corps parfait, un réceptacle (probablement pour acquérir de meilleurs pouvoirs), et il jugea que le meilleur était de créer un réceptacle avec son propre sang.\nIl avait établi un plan comme quoi il prendrait le corps de Madara une fois qu´il aurait atteint l´âge adulte.\nCa ne prit pas trop de temps a Madara de découvrir l´horrible vérité. Il ressenti un mélange de choc et de colère.\nIl se sentit utilisé mais il n´allait pas donné son corps si facilement, du moins pas sans un combat.\nMais Madara ne savait que trop bien que malgré la puissance qu´il avait, il n´avait pas la moindre chance contre le roi des Tengu.\nDésespéré, il rechercha alors le légendaire bijuu - kyuubi, le dieu du feu.\nKyuubi fut vraiment impressionné par les aptitudes de Madara.\nUn pacte secret fut conclu et kyuubi fut d´accord pour prêter ses pouvoirs et son chakra à Uchiwa Madara.\nBientot Madara maitrisa les jutsus katon et il pouvait désormais lancé un feu noir qui brule pendant 7 jours et 7 nuits apres avoir executé Amaterasu.\nMais malgré ces nouveaux pouvoirs et sa réserve illimitée de chakra, Uchiwa Madara battit à peine seulement son père démon.\nIl ne pouvait cependant pas le tuer une fois pour toute mais il prit la decision de le sceller. Néanmoins, le sceau qu´il utilisa était un sceau vraiment spécial.\nPour briser ce sceau il fallait le chakra de kyuubi et aussi non pas un mais trois membres des uchiwa pouvant manier le mangekyu sharingan. C´était une condition difficilement réalisable à faire et Madara pensa que cela devrait suffire pour sceller le démon pour l´éternité. Mais Madara n´envisagea pas que ce sceau serait à l´origine d´un massacre sanglant dans le clan uchiwa des décennies plus tard...\nIci je vais déborder un peu pour parler de l´amitié qui unissait Madara a Shodaime.\nQuand shodaime découvra le pacte secret entre Madara et kyuubi il fut vraiment en colère. Il pensa que c´était la soif de pouvoir qui mena son meilleur ami a kyuubi.\nMadara n´expliqua rien a ce dernier parce qu´il ne voulait pas que l´on sache qu´il était mi homme/mi-démon.\nDes conflits commencèrent à apparaitre entre les deux qui étaient si proches.\nL´hostilité intense entre eux deux mena a un gigantesque combat à la vallée de la fin.\nVous doutez peut être que shodaime soit capable de rivaliser avec le Ms et le chakra de kyuubi au même moment, mais vous ne devez pas oublié que shodaime avait la capacité de refouler le chakra de kyuubi.\nCeci est hors sujet je vais continuer l´histoire mais pas avant d´avoir posté deux images qui montrent l´ingiénosité de kishimoto-sensei.\nSasuke se tient sur la statue de Madara pendant que Naruto est sur celle de Shodaime :\nSasuke tombe sur l'oeil de Madara :\nTres bien. Retournons maintenant à l´histoire. Plusieurs années ont passées depuis que Sojobo fut scellé. Le sang du Tengu dans le clan uchiwa n´était plus aussi pur qu´il le fut au commencement. Il fut constamment "dilué" par les nombreux mariages avec les non-uchiwa au fil des générations. Si bien que maintenant le sharingan normal n´est possédé que par l´élite et encore moins possèdent le mangekyu sharingan. Mais la sombre histoire de ce clan, bien qu´elle soit connue par quelques membres, fut oubliée. Un temple Tengu fut battit sous le temple Nakano par quelques anciens du clan uchiwa afin de garder tout les secrets du clan à l´intérieur (inclut le fait de tuer l´être le plus proche afin d´obtenir le MS qui fut découvert par quelques anciens). Une fois un membre des uchiwa fut considéré comme assez fiable pour lui raconter a propos du lieu secret de rencontre et il fut contraint durant toute sa vie de garder les secrets des étrangers. Les anciens uchiwas considéraient cette sombre histoire comme une immense disgrace et jurèrent de protéger la gloire et la dignité du clan avec leurs vies et aucun problème n´eu lieu.\n20 ans avant le présent, un nouveau membres vint au monde dans le clan uchiwa.\nIl prouva bientot qu´il était vraiment spécial, en comparé des uchiwa standards.\nIl fut diplomé de l´académie en étant le premier de sa classe à l´age de 7 ans, maitrisa le sharingan a 8 ans, devint chuunin à 10 ans et finalement leader d´une troupe d´anbu à l´age de 13 ans.\nSon nom était Uchiwa Itachi.\nComme Itachi fut sélectionner pour devenir un anbu son père jugea qu´il était temps de lui dire la vérité.\nItachi appris alors l´existence du MS et l´origine de son clan de la bouche de son père.\nAu plus profond de son esprit, un esprit malsain commença a prendre forme.\nUne nuit, alors que tous les membres du clan uchiwa étaient supposés se rassembler au lieu de rencontre secret,deux d´entre eux étaient absents. Itachi attira son meilleur ami Shisui à la rivière de Nakano et commença a éxecuter son terrible plan.\nIl tua Shisui cette nuit là et obtena le plus puissant pouvoir maudit : le mangekyu sharingan.\nLe jour suivant lorsque le corps de Shisui fut découvert il fut aussi trouvé un mot d´adieu.\nMais bien sur il n´était pas écrit par Shisui.\nItachi changea son style d´écriture avec le sharingan pour faire ressembler ce meurtre a un suicide, ce qui signifie que ce qui est marqué actuellement sur ce papier sont les sentiments d´Itachi.\nVivant toujours avec la peur, la peur que quelqu´un puisse découvrir les secrets de leur clan, la peur que l´on sache que les uchiwas sont les descendants d´un démon, ils jurèrent tous d´emporter les secrets dans la tombe.\nC´était la misérable vie de chacun des uchiwa.\nItachi en avait marre de tout ça.\nIl ne voyait pas de futur pour son clan.\nIl ne comprenait pas pourquoi les uchiwa étaient si honteux de leur passé.\nIl ne comprenait pas pourquoi son clan ne voyait pas leur supériorité par rapport aux autres humains.\nIl ne comprenait pas pourquoi son clan décida de sceler un si grand pouvoir sans l´utiliser.\nItachi perdit tout espoir pour le clan uchiwa a cause de la pathéthique voie qu´ils ont choisi.\nDepuis le moment ou Itachi appris les origines de son clan il avait un étrange complexe de supériorité.\nIl pensait qu´il était quelqu´un de plus special que n´importe qui.\nEnsuite son esprit torturé alla plus loin.\nIl voulait que le démon soit relaché.\nIl était prêt à sacrifier son corps en échange, probablement, du plus grand pouvoir que le monde ait jamais vu.\nIl était prêt à offrir son corps au roi des Tengu.\nBientot Itachi mis ses pensées à execution.\nQuand il apprit à propos que le but de l'Akatsuki etais de capturer les bijuu, il décida de les rejoindre.\nIl avait besoin de leur aide pour obtenir le chakra de kyuubi.\nMais ce n´est pas tout.\nItachi avait toujours besoin de trouver deux utilisateurs de MS.\nD´une manière ou d´une autre il arriva à trouver un autre utilisateur du MS qui était d´accord avec lui dans sa quête.\nTout ce dont il avait besoin maintenant était le troisième utilisateur du MS.\nItachi savait que les membres de son clan ne turait jamais la personne qu´ils aiment le plus pour obtenir le MS.\nC´était une bande de laches, inutiles .... attendez, Itachi eu soudainement une idée - il pouvait toujours les utiliser pour atteindre son but.\nIl pouvait les utiliser afin que son petit frère devienne le troisième utilisateur du MS ....\nUne nuit de pleine lune, l´ancien sang que possédait Itachi se reveilla finalement et il perdit complètement l´esprit.\nIl tua entièrement son clan entièrement excepté ses parents.\nIl attendait que son Sasuke rentre à la maison.\nIl voulait qu´il soit témoin de la façon dont ses parents avaient été torturés et tués.\nIl utilisa Tsukiyomi sur son petit frère pour être sur qu´une image traumatisante restera à jamais gravée dans son esprit.\nIl voulait que sasuke le déteste. Il voulait que sasuke tue son ami le plus proche afin d´activer le MS.\nIl lui raconta alors a propos du lieu de rencontre secret ou sasuke pourrait tout découvrir. Il voulait que sasuke prennent la voie qu´il voulait - la voie de la vengeance.\nItachi explique a sasuke pourquoi il le laisse en vie, parce qu´il peut être potentiellement être le troisième utilisateurs du MS :\nUn aperçu du temple Tengu,notez les 2 peinture de Tengu :\nSasuke dit à naruto qu´il est plus spécial que lui :\nLe sang du tengu que possède sasuke est réveiller du fait de ses intentions de tuer son meilleur ami,une paire d´aile sombre apparait dans son dos, comme Sojobo:\n1) Les Tengu sont connus pour être des esprits de corbeau.\nQuand Itachi utilisa un genjutsu sur naruto, naruto le vit se transformer en un groupe de corbeaux :\n2)Les Tengus sont décrits comme émanant du principal dieu japonais de la mer et de la tempête, Susanoo.\nSusanoo était le frêre de Tsukiyomi et Amaterasu.\n3)Comparez les éventails dans ces deux images :\n4) Quelque fois les Tengus sont représentés avec une flute :\nUne autre coincidence ?\n5) Statues de Tengu dans le chapitre 314.\nKonoha Tengu , à gauche, et Karasu Tengu, à droite :\nSojobo, le roi des Tengu :\nAlors,serais ce possible ?\n# Posté le samedi 05 mai 2007 21:00\n# Posté le mardi 01 mai 2007 19:55\n# Posté le mardi 01 mai 2007 19:52\n# Posté le mardi 01 mai 2007 19:51\n# Posté le dimanche 29 avril 2007 16:47


Je crois que je l'aime en VOD et en téléchargement sur CANAL+\nFilm Comédie sentimentale, France, 2007, 1h30VFHD\nAvec :Vincent Lindon, Sandrine Bonnaire, François Berleand, Kad Merad, Liane Foly, Hélène de Saint-Père, Guilaine Londez, Pierre Diot, Albert Dray, Mar Sodupe, Clementine Poidatz, Venantino Venantini\nElle artiste, lui pdg, elle plutôt terre-à-terre, lui carrément fleur bleue... Qui est sincère ? C'est le sujet de cette comédie bricolée mais spirituelle. En amour, on ne sait jamais s'il faut se fier à l'autre, ou même à soi-même. Surtout au début.\nPierre Jolivet s'essaie avec succès à la comédie romantique. Les dialogues sont savoureux, les comédiens irrésistibles.


Rapport d'infiltration de l'agent Mike\nSujet: Rapport d'infiltration de l'agent Mike Ven 26 Oct - 22:38\nRapport d’infiltration de l’agent de l’AdO Mike.\nObjet: Récupération d’information\nÉquipement: clé à molette, disque dur, arme de poing, clé U.S.B\nJ’avais reçu un ordre de mes supérieurs à m’infiltrer, seul, dans le site .\nJ’ai été transporté avec un van et lâché à 200 km du site.\nJ’ai été interpellé par des A.I.T qui m’ont fouillé, ils ont trouvé mon arme, je leur est dit que je ne savais pas ce qu’elle faisait dans ma poche.\nIls ont donc dit que je pouvais partir, mais je les ai interpellé pour me dire la direction du la gate.\nIls m’ont dit que c’était tout droit, puis à droite.\nJ’ai donc suivi leur recommendations et je suis arrivé à la Gate A où sortait 2 A.I.T, ils m’ont fouillé et n’ont rien trouvé, c’est alors que des agents ont pris la relève, m’ont demandé mes papiers, qui étaient bon, et m’ont amené en LCZ.\nJ’ai alors pirater les caméras du dortoir avec ma clée USB, faisant remettre les images en boucle.\nJ’ai ensuite demander à un chercheur titulaire, itéré 3, de venir devant la cellule de 527 par la radio, ce qu’elle fit.\nNous allions ensuite dans les dortoirs où j’ai sorti ma clé à molette, je lui ai demandé de se mettre contre le mur , pris ses codes de connection et sa carte d'accréditation.\nJ’ai accédé à sa session où j’ai pu récupérer des informations d’itérations 3 en les copiant sur mon disque dur.\nJe suis parti dans la HCZ par la MB et je me suis perdu,perdant beaucoup de temps, mais les agents de sécurité n’avait pas l’air d’être pressé.\nArrivé à la EZ, l’IAA m’a demandé où je voulais aller, je lui ai dit à la Gate B.\nElle m’y a amené et je suis retourné à la base.\nJ’ai pu récupérer la carte du site, la liste des SCPs présents sur le site, les noms et grades du personnel,la liste des expériences réalisés sur le site ainsi que d’autres informations complémentaires.


Calendrier des Petits Chanteurs de Saint-Andr� de Colmar\nTitulaire du CAFEP d'Education Musicale et Chant Choral, d'un DEM d'orgue et d'un DEM de chant lyrique, Guillaume Burgmeier s'est formé en direction de ch�ur dans la classe de Catherine Fender, dont il a été l'assistant � l'Atelier Vocal d'Alsace durant trois saisons.\nParticipant � des masterclasses de direction de ch�ur aupr�s de chefs renomm�s comme Hans-Michael Beuerle et Lionel Sow, il est également formateur pour Mission Voix Alsace ainsi qu'au Stage Vocal National de Walbourg pour voix d'enfants.\nEn mai 2014, il a l'honneur de dirigier le Festival de Choeurs de Garçons de Rättvik en Suède, avec un programme de musique française, dont le Requiem de Fauré.\nPédagogue créatif et attentif � l'�panouissement des choristes, il transmet sa passion du chant choral aux jeunes et les am�ne � donner le meilleur d'eux-m�mes.\nNé � Sélestat, Jean-Louis Thomas baigne dans un monde musical avec son père, Justin Thomas, organiste. Il débute au piano dès son plus jeune âge avec Michel Mangin � Villé avant de se tourner vers son instrument de prédilection, l'orgue. C'est � Strasbourg qu'il poursuit ses études musicales avec Yvonne Monceau entre 1981 et 1985, dans le cadre de l'Ecole d'Orgue Diocésaine o� il obtient le Diplôme d'Organiste Liturgique. De 1986 � 1996, il se perfectionne avec André Stricker, professeur au Conservatoire National de Strasbourg.\nEn 1991, il se distingue lors de l'Académie d'Orgue de Saint Bertrand du Comminges animée par Michel Chapuis et André Stricker en remportant le 1er Prix d'Interprétation. Dès lors, il est amené � collaborer auprès de chanteurs lors des Académies de Chant du Festival du Comminges sous la direction successive de Peter Gottlieb, Marie-Claude Vallin et Michel Laplénie.\nEn 1993, il participe � l'enregistrement d'un CD avec Guy Ferber, trompettiste baroque intitulé "Tromba e Organo" enregistré � Wolfisheim et Châtenois. En 1996, il enregistre un nouveau CD � Saessolsheim "Autour de Bach" unanimement salué par la critique spécialisée. Un troisième enregistrement "Autour de Händel" a été réalisé en 1999 avec le Concert Royal � Walbach.\nEn 2007, Jean-Louis Thomas a entrepris l�enregistrement consacré � l�intégralité de l�Orgelbüchlein de Johann-Sebastian Bach � l�orgue Muhleisen de Marckolsheim avec en alternance, les chorals chantés ainsi que trois grands Préludes et Fugues qui encadrent chaque cycle.\nActuellement, il est titulaire de l'orgue Sauer-Pfister de Lièpvre (Haut-Rhin) et se produit régulièrement en concert avec divers ensembles en Alsace mais aussi en Allemagne et en Suisse.