Modelo de la varilla elástica
# Modelo de la varilla elástica

El modelo de la varilla elástica (MVE) en la física de polímeros es usado para describir el comportamiento de los polímeros semi- flexibles; es también conocido como el modelo de Kratky-Porod, en honor a sus inventores: Otto Kratky & Günther Porod en 1949.

## Consideraciones teóricas

El MVE describe una varilla isotrópica que es continuamente flexible, esto contrasta con el Modelo de cadena libremente conectada (freely-jointed chain ) que es únicamente flexible en segmentos discretos. El Modelo de la varilla elástica es particularmente usado para describir polímeros rígidos, con segmentos sucesivos que muestran una especie de cooperación mutua: todos apuntando en aproximadamente la misma dirección. A temperatura ambiente, el polímero adopta una forma de conjunto suavemente curvado; a temperatura $T=0$ K , el polímero adopta una forma de varilla rígida.

Para un polímero de longitud $l$, definimos la trayectoria del polímero como$s\in (0,l)$ , entonces${\hat {t}}(s)$pasa a ser el vector unitario tangencial a la cadena en $s$, y ${\vec {r}}(s)$ es el vector posición a lo largo de la cadena. Entonces:

    ${\hat {t}}(s)\equiv {\frac {\partial {\vec {r}}(s)}{\partial s}}$ Y la distancia extremo a extremo ${\vec {R}}=\int _{0}^{l}{\hat {t}}(s)ds$.

Puede ocurrir que la orientación de la “función de correlación” para un modelo de varilla elástica siga un decaimiento exponencial.

    $\langle {\hat {t}}(s)\cdot {\hat {t}}(0)\rangle =\langle \cos \;\theta (s)\rangle =e^{-s/P}\,$,

Donde $P$ es por definición la característica de persistencia del polímero. Un valor útil es la medida del cuadrado de la distancia extremo a extremo del polímero

${\begin{matrix}\langle R^{2}\rangle &=&\langle {\vec {R}}\cdot {\vec {R}}\rangle \\\\\ &=&\langle \int _{0}^{l}{\hat {t}}(s)ds\cdot \int _{0}^{l}{\hat {t}}(s')ds'\rangle \\\\\ &=&\int _{0}^{l}ds\int _{0}^{l}\langle {\hat {t}}(s)\cdot {\hat {t}}(s')\rangle ds'\\\\\ &=&\int _{0}^{l}ds\int _{0}^{l}e^{-\left|s-s'\right|/P}ds'\\\\\ \langle R^{2}\rangle &=&2Pl\left[1-{\frac {P}{l}}\left(1-e^{-l/P}\right)\right]\end{matrix}}$

* Note que cuando $l>\!>P$, entonces $\langle R^{2}\rangle =2Pl$ . Esto puede ser utilizado para mostrar que un “segmento de Kuhn”(Kuhn segment) es igual al doble de la persistencia de un Modelo de varilla elástica.

## Relevancia biológica

Varios importantes bio-polímeros pueden ser adecuadamente modelados con un Modelo de varilla elástica, por ejemplo:

* Doble hélice de ADN y ARN.
* ARN no estructurado.
* Polipéptidos no estructurados (proteínas).

## Estiramiento de Polímeros con Modelo de varilla elástica

Instrumentos de laboratorio como el microscopio de fuerza atómica (AFM) y las pinzas ópticas son utilizados para simular la fuerza del comportamiento estirado de los polímero anteriormente mencionados. Una fórmula de interpolación que describe el alargamiento $x$ de un polímero MVE con perímetro de longitud $L_{0}$ y persistencia $P$ en reacción a una fuerza de estiramiento $F$ es:

    ${\frac {FP}{k_{B}T}}={\frac {1}{4}}\left(1-{\frac {x}{L_{0}}}\right)^{-2}-{\frac {1}{4}}+{\frac {x}{L_{0}}}$

Donde $k_{B}$ es la constante de Boltzmann y $T$es la temperatura absoluta (Bustamante, et al., 1994; Marko et al., 1995). En el caso particular cuando se estira el ADN en un amortiguador fisiológico (cerca del pH neutro, y fuerza iónica de aproximadamente 100mM) a temperatura ambiente el encogimiento del ADN alrededor de su perímetro está representado por, esté encogimiento entálpico, sumando una constante de estiramiento $K_{0}$ a la ecuación anterior:

    ${\frac {FP}{k_{B}T}}={\frac {1}{4}}\left(1-{\frac {x}{L_{0}}}+{\frac {F}{K_{0}}}\right)^{-2}-{\frac {1}{4}}+{\frac {x}{L_{0}}}-{\frac {F}{K_{0}}}$

Donde un valor típico para la constante de estiramiento del ADN de doble hélice es alrededor de 1000 pN y 45 nm para la persistencia(Wang, et al., 1997).

