Limite ultrarelativistico
# Limite ultrarelativistico

In fisica, una particella è detta ultrarelativistica quando la sua velocità è molto vicina alla velocità della luce c.

L'espressione per l'energia relativistica di una particella con massa a riposo m e quantità di moto p è data da

    $E^{2}=m^{2}c^{4}+p^{2}c^{2}.$

L'energia di una particella ultrarelativistica è quasi completamente dovuta alla sua quantità di moto ($pc\gg mc^{2}$), pertanto può essere approssimata da E = pc. Questo risultato si può ottenere tenendo la massa fissata e aumentando di molto p (il caso solito); oppure si può tenere l'energia fissata e considerare la massa trascurabile. Il secondo si usa per derivare le orbite di particelle con massa nulla come il fotone da quelle delle particelle massive (cfr. problema di Keplero nella relatività generale).

In generale, il limite ultrarelativistico di un'espressione è l'espressione semplificata che viene assumendo $pc\gg mc^{2}$. O, similmente, è il limite per il fattore di Lorentz molto grande:

    $\gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}\gg 1$

## Espressione con il valore della massa

Anche se è possibile usare l'approssimazione $E=pc$, questo ignora tutte le informazioni sulla massa. In alcuni casi, anche con $p\gg m$, la massa non può essere ignorata, come nella derivazione dell'oscillazione del neutrino. Un modo semplice per tenere l'informazione sulla massa è usare una serie di Taylor piuttosto che un semplice limite. La seguente derivazione assume $c=1$ (e il limite ultrarelativistico $pc\gg mc^{2}$). Senza perdita di generalità, lo stesso può essere dimostrato includendo i termini con $c$.

$E=(p^{2}+m^{2})^{1/2}$

* $E=p\left(1+{\frac {m^{2}}{p^{2}}}\right)^{1/2}$

La generica espressione $(1+x)^{1/2}$ può essere sviluppata con Taylor, ottenendo:

* $(1+x^{2})^{1/2}=1+{\frac {x^{2}}{2}}-{\frac {x^{4}}{8}}+\cdots$

Usando solo i primi due termini, questa può sostituita nella espressione sopra (con ${\frac {m}{p}}$ come $x$), come:

    ${\begin{aligned}E&=p\left(1+{\frac {m^{2}}{2p^{2}}}\right)\\&=p+{\frac {m^{2}}{2p}}\end{aligned}}$

## Approssimazioni ultrarelativistiche

Sotto ci sono alcune approssimazioni ultrarelativistiche in unità con c = 1. La rapidità si indica con φ:

* $1-v\approx {\frac {1}{2\gamma ^{2}}}$
* $E-p=E(1-v)\approx {\frac {m^{2}}{2E}}={\frac {m}{2\gamma }}$
* $\varphi \approx \ln(2\gamma )$
* Moto con accelerazione propria costante: $d\approx e^{a\tau }/(2a)$, dove d è la distanza percorsa, $a={\frac {d\varphi }{d\tau }}$è l'accelerazione propria (con $a\tau \gg 1$), τ è il tempo proprio, e lo spostamento comincia da riposo e senza cambiare la direzione dell'accelerazione.
* Urto con un bersaglio fisso con moto ultrarelativistico del centro di massa: $E_{\text{CM}}={\sqrt {2E_{1}E_{2}}}$dove $E_1$ e $E_2$ sono rispettivamente le energie della particella e del bersaglio (so $E_{1}\gg E_{2}$), e $E_{\text{CM}}$è l'energia nel sistema di riferimento del centro di massa.

## Precisione dell'approssimazione

Per i calcoli dell'energia di una particella, l'errore relativo del limite ultrarelativistico con velocità v = 0.95c è circa il 10%, e con v = 0.99c è solo il 2%. Per le particelle come i neutrini, i quali γ (fattore di Lorentz) di solito sono sopra $10^{6}$ (quindi v è praticamente indistinguibile da c), l'approssimazione è essenzialmente esatta.

## Altri limiti

Il caso opposto ($pc\ll mc^{2}$) è la cosiddetta particella classica, che ha una velocità molto minore di c e quindi la sua energia può essere approssimata con

    $E=mc^{2}+{\frac {p^{2}}{2m}}$
