P-Laplacien
# P-Laplacien

En mathématiques, le p-Laplacien, ou l'opérateur de p-Laplace, est un opérateur différentiel partiel elliptique quasi-linéaire du second ordre. C'est une généralisation non linéaire de l'opérateur laplacien, où p, usuellement fixé à 2, est autorisé à s'étendre sur $1<p<\infty$. Il s'écrit comme

    $\Delta _{p}u:=\nabla \cdot (|\nabla u|^{p-2}\nabla u).$

où le $|\nabla u|^{p-2}$ est défini par :

    $\quad |\nabla u|^{p-2}=\left[\left({\frac {\partial u}{\partial x_{1}}}\right)^{2}+\cdots +\left({\frac {\partial u}{\partial x_{n}}}\right)^{2}\right]^{\frac {p-2}{2}}$

Dans le cas particulier où $p=2$, cet opérateur se réduit au laplacien classique. En général, les solutions d'équations impliquant le p-Laplacien n'ont pas de dérivées du second ordre au sens classique, donc les solutions à ces équations doivent être comprises comme des solutions faibles. Par exemple, on dit qu'une fonction u appartenant à l'espace de Sobolev $W^{1,p}(\Omega )$ est une solution faible de

    $\Delta _{p}u=0{\mbox{ dans }}\Omega$

si pour chaque fonction test $\varphi \in C_{0}^{\infty }(\Omega )$ on a

    $\int _{\Omega }|\nabla u|^{p-2}\nabla u\cdot \nabla \varphi \,\mathrm {d} x=0$

où $\cdot$ désigne le produit scalaire standard.

## Opérateur

L'opérateur p-laplacien pour une fonction u définie sur un espace de dimension n s'écrit :

    ${\begin{aligned}\Delta _{p}u=\nabla \cdot (|\nabla u|^{p-2}\nabla u)&=\sum _{i=1}^{n}{\frac {\partial }{\partial x_{i}}}\left[\sum _{j=1}^{n}\left({\frac {\partial u}{\partial x_{j}}}\right)^{2}\right]^{\frac {p-2}{2}}{\frac {\partial u}{\partial x_{i}}}\\&=|\nabla u|^{p-4}\left(|\nabla u|^{2}\Delta u+(p-2)\sum _{i,j=1}^{n}{\frac {\partial u}{\partial x_{i}}}{\frac {\partial u}{\partial x_{j}}}{\frac {\partial ^{2}u}{\partial x_{i}\partial x_{j}}}\right).\end{aligned}}$

Les solutions sont appelées fonctions p-harmoniques.

### Cas particuliers

**p = 1**

L'opérateur 1-laplacien est l'opposé de l'opérateur de courbure moyenne :

    $\Delta _{1}u=\operatorname {div} \left({\frac {\nabla u}{|\nabla u|^{1}}}\right)=-H$

**p = 2**

L'opérateur 2-laplacien est le laplacien classique :

    $\Delta _{2}u=\Delta u=\operatorname {div} (\nabla u)$

**p = n**

L'opérateur n-laplacien est un cas particulier, car il est invariant par toute transformation de Möbius. En effet, la norme $∫|∇u|^n{\textstyle$ \int |\nabla u|^{n}} est invariant par toute transformation conforme.

Ce cas est important dans l'étude des transformations quasi conformes.

**p infini**

L'équation de ∞-Laplace se réduit à:

    $\Delta _{\infty }u=\nabla u\cdot \left[(Hu)\nabla u\right]=\sum _{i,j=1}^{n}{\frac {\partial u}{\partial x_{i}}}{\frac {\partial u}{\partial x_{j}}}{\frac {\partial ^{2}u}{\partial x_{i}\partial x_{j}}}$

ou Hu désigne la matrice hessienne de u. Cette équation a des applications en traitement d'images.

## Formulation variationnelle

La solution faible de l'équation de p-Laplace avec une condition aux limites de Dirichlet

    ${\begin{cases}-\Delta _{p}u=f&{\mbox{ dans }}\Omega \\u=g&{\mbox{ sur }}\partial \Omega \end{cases}}$

dans un domaine $\Omega \subset \mathbb {R} ^{N}$ est celle qui minimise la fonctionnelle énergie

    $J(u)={\frac {1}{p}}\,\int _{\Omega }|\nabla u|^{p}\,dx-\int _{\Omega }f\,u\,\mathrm {d} x$

parmi toutes les fonctions de l'espace de Sobolev $W^{1,p}(\Omega )$ satisfaisant les conditions aux limites au sens de la trace. Dans le cas particulier $f=1,g=0$ et $\Omega$ est une boule de rayon 1, la solution faible du problème ci-dessus peut être explicitement calculée et est donnée par

    $u(x)=C\,\left(1-|x|^{\frac {p}{p-1}}\right)$

où $C$ est une constante appropriée dépendant uniquement de la dimension $N$ et de $p$. On remarque que pour $p>2$ la solution n'est pas deux fois dérivable au sens classique.

