Métrique de Friedmann-Lemaître-Robertson-Walker
# Métrique de Friedmann-Lemaître-Robertson-Walker

La métrique de $Friedmann-Lemaître-Robertson-Walker^,$ (ci-après FLRW) est une solution exacte de l'équation tensorielle fondamentale de la relativité générale d'Albert Einstein. Elle décrit un univers homogène et isotrope, en expansion ou en contraction. L'espace-temps dont la métrique décrit la géométrie est feuilleté par des espaces tridimensionnels (hypersurfaces à trois dimensions et de genre temps) de courbure constante. Celle-ci est soit nulle, soit positive, soit négative. En cosmologie, cette métrique est utilisée pour la description de l'évolution de l'Univers aux grandes échelles. Elle constitue l'outil principal amenant la construction du modèle cosmologique standard : la théorie du Big Bang.

## Histoire

Les éponymes de la métrique sont Alexandre Friedmann, Georges Lemaître, Howard Percy Robertson et Arthur Geoffrey $Walker^,^,.$

Friedmann obtient la métrique dès 1922 pour le cas d'un univers $fermé^,$ puis en 1924 pour celui d'un univers $ouvert^,.$ Indépendamment de Friedmann, Lemaître obtient la métrique en 1927 pour le cas d'un univers $ouvert^,.$ Robertson obtient en 1929 la métrique pour le cas le plus simple d'un univers plat. Robertson en 1933 puis Walker en 1935 obtiennent la métrique générale. Il en démontrent, en 1935, l'unicité : elle est l'unique métrique pour un espace-temps homogène et isotrope.

Il a été noté une tendance à se référer à la métrique sous le nom de métrique de $Robertson-Walker^,^,^,$ (RW) et à réserver le nom de Friedmann-Lemaître aux équations qui en décrivent sa dynamique. Mais, suivant les préférences géographiques ou historiques, la métrique FLRW, et son modèle cosmologique conséquent, peuvent être désignés selon d'autres combinaisons des noms d'une partie des quatre scientifiques. On trouvera, par exemple : Friedmann-Robertson-Walker (FRW), Friedmann-Lemaître (FL)…

## Évolution de l'Univers selon la métrique FLRW

La métrique FLRW décrit la géométrie moyenne de l'Univers aux grandes échelles. Elle nous donne sa dynamique et nous permet de connaître l'évolution de sa taille (contraction ou expansion de l'Univers).

Un univers homogène et isotrope demeure au cours de son évolution homogène et isotrope. Il ne peut rendre compte de la formation des structures le composant, de densité inhomogène par définition. La formation de ses structures, tels que les filaments ou les amas de galaxies, est permise par l'introduction de perturbations autour de cette métrique FLRW. Ces perturbations croissent au cours du temps, par attraction gravitationnelle, et entraînent la création des grandes structures observées. Elles sont supposées d'origine quantique, et leur existence nous est donnée par l'observation du fond diffus cosmologique, réalisée grâce aux satellites COBE, WMAP, et plus récemment Planck.

## Formulation mathématique

La métrique FLRW est de $forme^,^,^,$ :

    $\mathrm {d} s^{2}=g_{\mu \nu }\mathrm {d} x^{\mu }\mathrm {d} x^{\nu }=c^{2}\mathrm {d} t^{2}-a^{2}(t)\gamma _{ij}\mathrm {d} x^{i}\mathrm {d} x^{j}$,

où :

* $x^{\mu }(\mu =0,1,2,3)$ sont les coordonnées d'espace-temps, avec :
   * $x^{0}=t$, la coordonnée de temps ;
   * $x^{i}(i=1,2,3)$, les trois coordonnées d'espace ;
* $c$ est la vitesse de la lumière dans le vide ;
* $\gamma _{ij}$ est la métrique $induite^,$ sur les hypersurfaces à trois dimensions de genre $espace^,.$

En coordonnées sphériques $(r,\theta ,\phi )$, l'élément de longueur d'espace-temps $ds$, pour la métrique FLRW, se note :

${\rm {d}}s^{2}=c^{2}{\rm {d}}t^{2}-a(t)^{2}\left({\frac {{\rm {d}}r^{2}}{1-kr^{2}}}+r^{2}{\rm {d}}\Omega ^{2}\right)$

en choisissant la signature de la métrique (en) $(+---)$ où :

* $a(t)\;$est le facteur d'échelle. Le signe de ${\dot {a}}(t)$ renseigne sur l'évolution de l'Univers : ${\dot {a}}(t)>0$ pour un univers en expansion, ${\dot {a}}(t)<0$ pour un univers en contraction et ${\dot {a}}(t)=0$ pour un univers statique, le tout considéré au temps $t$. Pour un temps $t_{a}$ tel que $a(t_{a})=N>1$, l'univers est $N$ fois plus grand que maintenant. Pour un temps $t_{b}$ tel que $a(t_{b})=1/N<1$, l'univers est $N$ fois plus petit que maintenant ;
* $k\;$est le facteur de courbure et peut valoir $-1$, $0$ ou $1$. La valeur $k=-1$ correspond à un espace à courbure ouverte (correspondant à une géométrie hyperbolique), la valeur $k=0$ correspond à un espace à courbure nulle (correspondant à l'espace euclidien de la relativité restreinte), et la valeur $k=1$ correspond à un espace à courbure fermée (correspondant à une géométrie sphérique) ;
* $\textstyle {\rm {d}}\Omega ^{2}={\rm {d}}\theta ^{2}+\sin ^{2}\theta \;{\rm {d}}\phi ^{2}$ est la métrique sur la sphère ;
* $a$ est homogène à une longueur ;
* $t$ est le temps cosmique ;
* $r$ est sans dimension ;

En introduisant le changement de coordonnées : ${\begin{cases}r=\sin(\chi /R_{0})&{\textrm {si}}\ k=1\\r=\chi /R_{0}&{\textrm {si}}\ k=0\\r=\sinh(\chi /R_{0})&{\textrm {si}}\ k=-1\\\end{cases}}$ où $\chi \;$ permet de déterminer la distance comobile, l'élément de longueur $ds$ se reformule :

${\rm {d}}s^{2}=c^{2}{\rm {d}}t^{2}-a(t)^{2}\left({\rm {d}}\chi ^{2}+S_{k}^{2}(\chi ){\rm {d}}\Omega ^{2}\right)$

* $S_{k}(\chi )=R(t_{0}){\begin{cases}\sin(\chi /R(t_{0}))&{\textrm {si}}\ k=1\\\chi /R(t_{0})&{\textrm {si}}\ k=0\\\sinh(\chi /R(t_{0}))&{\textrm {si}}\ k=-1\\\end{cases}}\;$.

## Métrique FLRW en fonction de la courbure spatiale

### Dans un espace plat

Pour $k=0\;$, la métrique FLRW se note :

${\rm {d}}s^{2}=c^{2}{\rm {d}}t^{2}-R(t)^{2}\left({\rm {d}}r^{2}+r^{2}{\rm {d}}\Omega ^{2}\right)\;$

L'espace est plat mais pas l'espace-temps. La métrique est différente de la métrique de Minkowski caractérisant la relativité restreinte.

### Dans un espace de courbure positive

Pour $k=+1\;\;$, la métrique FLRW s'écrit :

${\rm {d}}s^{2}=c^{2}{\rm {d}}t^{2}-R(t)^{2}\left({\frac {{\rm {d}}r^{2}}{1-r^{2}}}+r^{2}{\rm {d}}\Omega ^{2}\right)$

L'élément de longueur possédant une singularité en $r=1$, on préfèrera utiliser son expression selon $\chi$ :

${\rm {d}}s^{2}=c^{2}{\rm {d}}t^{2}-a(t)^{2}\left({\rm {d}}\chi ^{2}+R(t_{0})^{2}\sin ^{2}\left(\chi /R(t_{0})\right)\;{\rm {d}}\Omega ^{2}\right)\;$

### Dans un espace de courbure négative

Pour $k=-1\;$, il vient finalement :

    ${\rm {d}}s^{2}=c^{2}{\rm {d}}t^{2}-R(t)^{2}\left({\frac {{\rm {d}}r^{2}}{1+r^{2}}}+r^{2}{\rm {d}}\Omega ^{2}\right)=c^{2}{\rm {d}}t^{2}-a(t)^{2}\left({\rm {d}}\chi ^{2}+R(t_{0})^{2}\sinh ^{2}\left(\chi /R(t_{0})\right)\;{\rm {d}}\Omega ^{2}\right)\;$
