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Une structure de combustion, creusée dans un substrat granitique, a été mise au jour sur une colline surplombant le site gallo-romain de Javols en Lozère. Une attribution vraisemblable au Chalcolithique de cette structure a été proposée à partir de l’étude du seul tesson de céramique trouvé à l’intérieur de la fosse (Ferdière et al., 2006). Dans le but de tester cette hypothèse de rattachement chrono-culturel pour l’ensemble de la structure, nous avons appliqué la thermoluminescence à la datation du chauffage de la roche granitique. Du point de vue méthodologique, la nature même du matériau étudié, un granite, type de matériau peu utilisé dans notre communauté, offre l’opportunité d’une réflexion sur un problème actuel de la datation par luminescence, celui de l’hétérogénéité des irradiations bêta naturelles (à l’échelle millimétrique) auxquelles ont été soumis les minéraux sélectionnés pour la mesure de l’âge de chauffe.1. Le site et le matériel archéologiqueLe site de Javols (Lozère) correspond à la ville romaine d’Anderitum, chef-lieu de la cité des Gabales (Gévaudan) à l’époque gallo-romaine. L’occupation la plus ancienne du site d’Anderitum ne paraît pas remonter au-delà du IIe siècle avant J.-C. (Ferdière 2003), même si des traces antérieures y ont été décelées : silex taillés, apparemment néolithiques, dans diverses unités stratigraphiques des sondages, dans le vallon. Le paysage, granitique, est principalement constitué d’un vallon relativement large pour le secteur, occupé par la ville antique et surplombé, notamment à l’est et à l’ouest, de collines élevées (altitudes parfois supérieures à 1 000 m). Ces hauteurs sont, du côté occidental, formées d’un plateau assez étendu, aujourd’hui boisé (pins) et qui pourrait avoir constitué à la période pré-romaine un site d’oppidum, même si les sondages réalisés ici n’ont pas révélé d’indices déterminants dans ce sens : en effet, les colluvions en bas de pentes de ce côté comportent couramment du mobilier du Ier siècle avant J.-C. et les quelques sondages réalisés ici en 2001 ont montré l’extrême érosion du plateau.C’est à l’occasion d’une campagne de sondages systématiques sur ce plateau (Ferdière 2003 ; Ferdière et Ode 2001) qu’a été mise au jour la structure en question. Le sondage concerné a consisté au décapage de la surface du substrat granitique, ici peu profond (une dizaine de centimètres sous l’humus forestier), sur quelques mètres carrés. Notons dès à présent qu’aucune autre structure nette et/ou datable archéologiquement n’a été mise au jour dans ce secteur. Il s’agit d’une fosse allongée (1,40 x 0,45 m) arrondie aux extrémités, d’axe approximativement est-ouest et creusée dans le substrat sur une profondeur d’environ 0,35 m ; le fond est plat, les parois des grands côtés quasi verticales et celles des petits côtés fortement inclinées.Le matériel d’étude est constitué de prélèvements de granite, chauffé ou non, ainsi que du sédiment qui recouvrait la roche, que nous considèrerons semblable à celui qui comblait la fosse avant la fouille. Ces échantillons (Tableau 1) sont destinés à la datation ou à la caractérisation (nature, répartition, granulométrie, état d’altération des minéraux constitutifs et compositions chimique et radiochimique de la roche globale).Tableau 1 : Site de Javols (Lozère), principales caractéristiques des échantillons et études entreprises.Table 1: Site of Javols (Lozère, France) samples and studies to be carried out.À l’exception de BDX 7970, tous les échantillons ont été collectés sur site par deux d’entre nous (FB et PG) en juillet 2003. Except BDX 7970, all samples were collected by two of us (FB and PG) in July 2003.2. Principe de la méthode de datation par thermoluminescenceLa plupart des solides isolants de nature cristalline, au cours d’un chauffage émettent de la lumière après avoir été au préalable irradiés. La méthode de datation par thermoluminescence exploite ces propriétés (Aitken, 1985).Depuis sa formation, le matériau est bombardé par des particules  et  ainsi que des rayonnements  et cosmiques. Sous l’effet de cette irradiation, le solide est ionisé et des électrons sont éjectés des atomes. La plupart retourne à l’état fondamental mais certains se retrouvent capturés durablement par des centres pièges, correspondant à des défauts à l’échelle atomique du matériau irradié. Pour extraire les électrons de ces centres pièges, il est nécessaire d’apporter de l’énergie au solide sous forme de chaleur, par exemple. Les électrons capturés par les pièges passent dans la bande de conduction et ils peuvent alors se recombiner avec des trous piégés au niveau de centres dits de recombinaison. Ces centres peuvent émettre des photons caractéristiques au cours de ce processus : c’est la thermoluminescence.Au bilan, le chauffage ancien du matériau permet de remettre à zéro les centres pièges, qui tendent à se remplir progressivement sous l’action de la radioactivité naturelle, une fois le matériau refroidi. L’étude au laboratoire, quelques milliers d’années plus tard, reproduit le chauffage ancien, mais cette fois-ci la luminescence est mesurée. Nous pouvons donc déterminer la quantité d’énergie absorbée par les cristaux depuis le chauffage ancien, en d’autres termes nous pouvons déterminer la dose archéologique par comparaison avec la luminescence produite sur les mêmes cristaux par une irradiation calibrée artificielle au laboratoire.En plus de la dose archéologique, il est nécessaire de déterminer la dose annuelle d’irradiation, énergie absorbée par les cristaux en une année, grâce à des mesures de radioactivité sur le terrain et au laboratoire. Nous ajouterons que l’on suppose que la dose annuelle a été constante depuis le moment du chauffage. Dans la mesure où une évolution de la compostion radiochimique de l’échantillon et du milieu d’enfouissement est un phénomène assez fréquent, le débit de dose annuel est susceptible d’évoluer également avec le temps et ce qui importe c’est d’en déterminer la valeur moyenne. Nous détaillerons cet aspect plus loin. Avec ces deux grandeurs expérimentales, dose archéologique et dose annuelle moyenne, il est finalement possible d’obtenir l’âge de l’échantillon à compter de sa dernière cuisson, par la relation suivante : âge TL(a)= Dose archéologique (Gy)/ Dose annuelle (Gy/a) [Eq. 1]où Gy est le symbole du Gray, unité de dose absorbée (1 Gy équivaut à une énergie absorbée de 1 Joule/kg).La dose annuelle, notée I, est composée de contributions distinctes par la nature et la portée des particules (alpha et bêta) ou des rayonnements (gamma et cosmiques) ionisants. Elle s’exprime selon la relation : I = kI + I + I + Icosmique [Eq. 2]Le facteur k, déterminé par des expériences de TL, pondère la contribution alpha (énergie déposée annuellement par les alpha) en raison du fait que ces particules ont une efficacité en thermoluminescence beaucoup plus faible que les particules  ou les photons . D'autre part, il y a pour les contributions alpha et bêta une dépendance avec la dimension des grains sur laquelle nous reviendrons.3. Étude de la thermoluminescenceLa méthodologie suivie en TL dépendant étroitement de la nature du matériau étudié, nous avons jugé utile de présenter certains aspects expérimentaux conduisant à la mesure de dose, dans le cadre spécifique de ce travail.Préparation du matériauPour la détermination de la dose archéologique nous avons choisi de travailler exclusivement sur les quartz en raison des risques de fading anomal (anomalous fading ou perte anormale de TL) des feldspaths pouvant conduire à une sous-estimation de l’âge (Wintle, 1973 ; Sanderson, 1988 ; Zink, 1996). La granulométrie choisie, entre 80 et 315 µm, et la friabilité du granite chauffé permettaient une extraction aisée des cristaux, bien que le rendement se soit avéré faible par la suite (moins de 1 % en poids de l’échantillon était constitué de quartz de cette classe granulométrique). Néanmoins, les quantités extraites ont été suffisantes pour mener à bien les datations.Le protocole de séparation des quartz a été adapté d’une technique utilisée dans la communauté de la datation (Fleming, 1970, 1978 ; Mejdahl, 1982 ; Mejdahl et Winter-Nielsen, 1982, Hutt et Smirnov, 1983), et à chaque étape nous en avons vérifié l’avancement par des enregistrements de diffraction de rayons X. Après attaque chlorhydrique (HCl 1M) des grains, qui est pratiquée systématiquement pour éliminer les éventuels carbonates, la fraction de densité comprise entre 2,62 et 2,68 est sélectionnée par flottation dans des solutions denses de polytungstate de sodium. Cette fraction, d’après les diagrammes X contenait essentiellement quartz (densité 2,65) et albite. L’élimination totale des feldspaths résiduels a été conduite par attaque à l’acide hexafluorosilicique (H2SiF6 31 % durant 64 heures).Protocole de mesure de la dose archéologiqueLe protocole de mesure de la dose archéologique utilisé correspond à une méthodologie validée et fiable : méthode des « ajouts de doses et de régénération » dont les principes ont été exposés dès le début des années 1970 (Zimmermann, 1971) et la méthodologie affinée par la suite (Guibert et al., 1996 ; Sanzelle et al., 1996 ; Roque et al., 2004a, b). Elle consiste, sur une première série de prises d’essais identiques (de quartz) à enregistrer d’une part les courbes de TL naturelle (provoquée par l’irradiation naturelle depuis le dernier chauffage que l’on cherche à dater) et, d’autre part, à enregistrer le signal de TL obtenu après irradiations préalables par des doses connues (on ajoute donc une dose artificielle à la dose naturelle). Cet ensemble de courbes obtenues par ajout de dose (Fig. 1) ne suffit pas à la mesure de la dose archéologique. Pour mener à bien cette détermination, il est nécessaire de connaître le comportement du matériau à l’irradiation tel qu’il était à l’issue du chauffage archéologique. Ainsi, de nouvelles expériences de TL, dites de seconde lecture ou « régénérées », sont entreprises sur une seconde série de prises d’essai. Les quartz utilisés pour cette étape sont issus de la même préparation que les précédents, la différence étant qu’ils ont été « vidés » de leur thermoluminescence naturelle par un traitement thermique préalable à leur irradiation au laboratoire et la lecture consécutive de leur TL. Cette étape est importante, car la qualité et la fiabilité du résultat de datation dépendent des conditions de recuit (Roque et al., 2004a,b). Les conditions de recuit dépendant de l’histoire thermique de chaque échantillon doivent être déterminées au cas par cas. Cela est réalisé à partir d’autres expériences de TL basées sur la similitude des courbes de TL obtenues après recuits à différentes températures suivis d’irradiation et des courbes de TL naturelle. Nous retenons les conditions de recuit qui permettent d’obtenir les courbes de TL les plus homothétiques (Vieillevigne et al., 2004).Figure 1 : Courbes de thermoluminescence de première lecture de l’échantillon de granite chauffé BDX 8449 (TLN : thermoluminescence naturelle).Figure 1: First reading TL curves of quartz extracted from sample BDX 8449 (TLN: Natural TL).Le signal d’intérêt pour la datation se situe à des températures supérieures à 200 °C. Conditions expérimentales : vitesse de chauffe 4 °C/s sous flux d’azote, préchauffage à 200 °C pendant 2 minutes, filtrage optique : 2 filtres Schott BG12 et 1 filtre réflecteur d’infrarouge MTO Ta3, tube PM : EMI 9813 QKA, bande passante : 350-450nm. Irradiation bêta par source céramique 90Sr/90Y AEA Technology type SIF 1176 délivrant 0,0737  0,0015 Gy/s à la date des analyses.The region of interest for dating is situated above 200 °C. Experimental details: Home made TL reader, heating rate 4 °C/s, preheat at 200 °C for 2 minutes, 2 Schott BG12 and 1 MTO Ta3 IR rejector optical filters, EMI 9813 QKA PMT, global spectral window from 350 to 450 nm, beta radiation (dose rate: 0.0737±0.0015 Gy/s in March 2004) delivered by a ceramic type beta source 90Sr/90Y AEA Technology SIF 1176.Détermination de la dose archéologique : les résultatsLe traitement des données expérimentales est classique. Il comprend dans une première étape le test du plateau qui consiste à rechercher le domaine de stabilité thermique des signaux de TL : à Bordeaux, on utilise le plateau de dose (Roque et al., 2004b), pour lequel la dose archéologique est calculée point par point ; on ne retient des courbes de TL que le domaine de température pour lequel la dose calculée atteint une valeur constante aux incertitudes de mesure près. Puis chaque courbe est intégére dans ce domaine. Le traitement de ces données permet de déterminer les lois de croissance de la TL avec la dose, d’où l’on déduit la dose archéologique finale comme illustré par la figure 2. Pour les quartz du granite de Javols, le domaine retenu s’étend de 340 à 420-450 °C selon l’échantillon.Figure 2 : Après intégration des signaux de TL entre 320 et 420 °C, la loi d’acquisition de la TL donne une dose archéologique avoisinant 40 Gy pour l’échantillon de granite BDX 8449.Figure 2 : Growth curves of TL signals versus laboratory dose after TL has been integrated between 340 and 420 °C (plateau region). The additive dose/ annealing/ regeneration (ADAR) Technique was employed (Roque et al., 2004a) and data processed according to a slide method described by Guibert et al. (1996).Les résultats des mesures de TL sont présentés au tableau 2. Les conditions de recuit équivalent (1 heure à la température indiquée) ont permis pour chaque échantillon de remettre à zéro leur thermoluminescence et de reproduire les propriétés de luminescence acquises à l’issue du chauffage archéologique. Nous noterons que cette température de recuit ne correspond pas exactement à la température, nécessairement supérieure, à laquelle furent portés les cristaux dans le passé. Elle correspond aux conditions thermiques qui permettent de retrouver ou de se rapprocher le plus de l’état électronique des centres-pièges dits « très profonds » des cristaux naturels à l’issue de leur chauffage ancien (Roque et al., 2004b ; Duttine et al., 2005).Tableau 2 : Granite chauffé de Javols, résultats de l’étude de thermoluminescence : température de recuit et dose archéologique.Table 2: Heated granite samples from Javols, thermoluminescence results: annealing temperature (for 1h) and equivalent dose.Détermination du coefficient d’efficacité alphaCompte tenu de la dimension des grains (80-315 µm), largement supérieure aux parcours des particules alpha, le signal TL obtenu ne contient qu’une contribution réduite, cependant non négligée, provenant de l’irradiation alpha par les minéraux présents au voisinage des grains de quartz. On a supposé comme il est d’usage que les quartz étudiés ne contenaient pas d’actinides. Le coefficient d’efficacité TL des particules alpha, k, qui est une propriété intrinsèque de la luminescence des matériaux étudiés doit être déterminé et, par ailleurs être pondéré dans notre cas par un paramètre dépendant de la dimension des grains car nous utilisons des quartz de classe granulométrique 80-315 µm sans dissolution des parties externes irradiées par les alpha.Cela revient à écrire la formule suivante pour la dose d’irradiation annuelle I :où k* est la valeur effective du coefficient d’efficacité alpha avec k* = 0,2k pour des grains de 80 µm et k* = 0,05k pour des grains de 315 µm (Brennan et al., 1991).La valeur de k, que nous avons supposée constante pour les 3 échantillons, a été mesurée à partir des quartz de l’échantillon BDX 8449 : après broyage, recuit 1 heure à 350 °C, les grains de granulométrie comprise entre 3 et 12 µm ont été sélectionnés par sédimentation différentielle, puis déposés homogènement dans des coupelles par décantation. La loi d’acquisition de la TL avec l’irradiation alpha (à l’aide d’une source de 241Am débitant 0,210,01 Gy/s) a été déterminée expérimentalement avec une partie des coupelles. D’autres coupelles ont été irradiées par une dose bêta proche de la dose naturelle, 40 Gy. L’intensité de TL correspondante a été comparée à celle provoquée par l’irradiation alpha. Le facteur k obtenu vaut : k = 0,0382 0,0020 valeur relativement faible de l’efficacité, mais néanmoins compatible avec le fait que l’échantillon ayant été relativement peu chauffé dans le passé, certains pièges profonds restent partiellement saturés par l’irradiation géologique rendant la capture des électrons déplacés par les alpha moins probable.4. Détermination de la dose annuelle d’irradiationMesure des teneurs en radioéléments et état d’équilibre des séries de l’uraniumLes teneurs en radioéléments K, U, Th (Tableau 3) ont été déterminées par spectrométrie gamma à bas bruit de fond (Guibert et al., 1997). U(238U) correspond à la teneur en uranium calculée à partir d’émetteurs de tête de chaîne en équilibre avec 238U comme 234Th ou en rapport isotopique constant, comme 235U. U(226Ra) correspond à la teneur en uranium calculée à partir des raies de 214Pb et de 214Bi dans les conditions de l’équilibre entre 226Ra (radium-226) et 222Rn (radon-222).Nous remarquons (Tableaux 3 et 4) un déséquilibre dans les chaînes de l’uranium, lié à la mobilité d’éléments solubles de longue période comme le radium ou l’uranium (le thorium est considéré généralement comme immobile en raison de l’extrêmement faible solubilité de ses ions). Ce déséquilibre, caractérisé par une activité de 226Ra inférieure à celle de 238U, est d’autant plus marqué sur les granites chauffés qu’ils ont été fissurés par le chauffage (Tableau 4) et soumis à des altérations plus intenses que la roche-mère (BDX 8456). Bien qu’un certain degré d’hétérogénéité apparaisse au sein des divers prélèvements analysés, on constate que la teneur en uranium déterminée à partir de l’activité du radium U(226Ra) du granite non chauffé, le moins altéré, est la plus forte, indice en faveur d’un lessivage du radium, plutôt que d’un enrichissement en uranium. Par ailleurs, aucun déséquilibre n’a été observé dans la série de 232Th, ce qui est lié à la courte période de 228Ra (5,75a) et de 228Th (1,91a) (Chu et al., 1999) et à la relative lenteur des processus géochimiques.Tableau 3 : Teneurs en radioéléments du granite de Javols et de la terre environnante.Table 3: Radioelement contents of granite and soil samples from Javols.Tableau 4 : Étude du déséquilibre des séries de l’uranium du granite de Javols par l’analyse des rapports de teneurs inter-éléments.Table 4: U-series disequilibrium study of granite and soil samples: ratios of radioelement contents (w/w).Une étude de l’homogénéité radiochimique du granite : considérations sur la microdosimétrieOn s’est interrogé sur la représentativité des mesures de spectrométrie gamma qui portent sur la globalité d’un prélèvement ou sur un échantillon homogénéisé (de plusieurs dizaines de grammes), vis-à-vis de la situation réelle locale de l’irradiation des quartz utilisés en TL, de granulométrie comprise entre 80 et 315 µm, classe granulométrique très minoritaire (la dimension des grains est plutôt pluri-millimétrique, voire centimétrique). L’existence d’un biais dans les mesures a donc été recherchée en raison de l’hétérogénéité intrinsèque du granite, dont on peut distinguer aussi les effets à large échelle par la variabilité des teneurs en K, U et Th sur les différents échantillons, pourtant issus de la même roche.Afin de vérifier ou d’infirmer la représentativité des mesures globales de spectrométrie gamma vis-à-vis de l’irradiation locale des quartz de 80-315 µm, nous avons étudié la répartition du potassium autour d’un échantillonnage de ces minéraux sur des lames de granite (BDX 7970 et 8455), par microanalyse X au microscope électronique à balayage (MEB). En dehors de la facilité de détection de K, son importance dans l’irradiation bêta des quartz est très largement prépondérante (62 à 73 % du total des irradiations alpha et bêta selon l’échantillon).Des quartz de la dimension requise ont été repérés sur les images (Fig. 3) et pour chacun des spectres d’émission X ont été enregistrés sur des zones carrées de 4 mm de côté centrées sur le minéral repéré, ces dimensions d’analyse correspondant approximativement à la zone d’influence des particules bêta du potassium-40.Figure 3 : Microscopie électronique : image en électrons rétrodiffusés d’une lame de granite (BDX 8455) et sélection d’un cristal de quartz de dimensions comprises en 80 et 315 µm. Le quartz apparaît en gris foncé, feldspaths et micas, de numéro atomique moyen plus élevé que le quartz, apparaissent en gris plus clair.Figure 3 : SEM backscattered electron image of a section cut into granite sample BDX 8445. The target is a quartz grain the size of which ranges between 80 and 315 µm. Quartz minerals are dark grey ; micas, feldspars having a mean atomic number higher than quartz are lighter grey.Sur deux prélèvements de granite, BDX 7970 et BDX 8455, nous avons répété ceci une dizaine de fois dans le but d’évaluer la distribution du potassium autour des quartz de 80-315 µm de dimensions. L’étude de répartition montre la variabilité des environnements locaux selon les grains de quartz analysés (Fig. 4) : la majorité possède un environnement dont la teneur en K est comprise entre 2 et 5 %, un grain s’écarte de cette distribution moyenne par un environnement constitué presque exclusivement de feldspath potassique. Aussi, une analyse grain par grain montre-t-elle la grande variabilité de l’irradiation bêta par le seul potassium-40 dans cette roche. La TL faisant intervenir pour chaque aliquot un grand nombre de grains, il est préférable de considérer les environnements moyens selon l’échantillon. Ainsi, les mesures moyennes de spectrométrie X au MEB (Tableau 5), même si leur écart-type reste élevé en raison de la grande variabilité locale de composition, montrent que les quartz 80-315 µm ont un environnement potassique voisin de ce que l’on peut déduire des mesures globales de spectrométrie gamma à bas bruit de fond.Figure 4 : Histogramme de répartition des teneurs en K de l’environnement local de grains de quartz 80-315 µm dans le granite de Javols.Figure 4: Distribution of K content of local environment of the 80-315 µm quartz grains.Tableau 5 : Comparaison des teneurs en potassium des échantillons de granite de Javols entre la moyenne des environnements locaux des quartz 80-315 µm et la mesure globale de spectrométrie gamma à bas bruit de fond.Table 5: Comparison between global K content measured by gamma spectroscopy and average K content from local analyses by SEM of millimetric surroundings of 80-315 µm grain size quartz.NB : l’incertitude représente l’écart type sur la moyenne des mesures locales au MEB alors qu’elle représente l’incertitude classique de mesure en spectrométrie gamma.Uncertainty is one standard deviation on K content average value from SEM-EDX measurements, and classical counting statistics standard deviation from gamma spectroscopy.Bien que présents probablement aussi dans les micas, ainsi que dans des minéraux peu abondants et dispersés (apatite, ilménite…), les actinides (U et Th) sont surtout présents dans la fraction fine du granite comme le montre une mesure spécifique par spectrométrie gamma des minéraux de moins de 80 µm de l’un des échantillons (BDX 8452) : 311ppm U(238U), 16,70,3ppm U(226Ra) et 36,20,6ppm Th. Il est donc légitime de s'interroger aussi sur la répartition de ces minéraux fins au voisinage des grains de quartz 80-315 µm. L’examen qualitatif des images MEB ne montre aucune accumulation particulière de minéraux fins à leur voisinage, plutôt constitué d'un assemblage classique de feldspaths, de quartz et de mica.Dans l’hypothèse (non testée) où les grains de quartz examinés sur les lames représentent correctement ceux qui ont été prélevés pour l'étude de TL par désagrégation de la roche, et vus les résultats des analyses de répartition qui précèdent, nous avons considéré que les mesures globales de U, de Th et de K étaient également représentatives de leur irradiation locale, alpha et bêta.Détermination de la dose annuelle d’irradiationLes composantes alpha et bêta de la dose annuelle (Tableau 7) ont été déterminées à partir des mesures de spectrométrie gamma à bas bruit de fond en appliquant les facteurs de conversion teneurs/dose annuelle tabulés par Adamiec et Aitken (1998), modifiés pour tenir compte du déséquilibre des séries de l’uranium lié au lessivage du radium (Tableau 6). On a de surcroît tenu compte des facteurs d’atténuation de dose bêta et alpha liés à la dimension des grains (Mejdahl, 1979 ; Brennan et al., 1991).Tableau 6 : Composantes de la dose annuelle des échantillons de granite de Javols.Table 6: Annual dose components for 80-315 µm quartz grains extracted from heated granite samples.La dose annuelle dépendant de la dimension des grains, nous avons reporté les valeurs calculées pour les limites granulométriques choisies. Les facteurs d’atténuation des composantes alpha et bêta de la dose annuelle ont été pris en compte à partir des données de Brennan et al. (1991) et de Mejdahl (1979). La valeur finale retenue comme dose annuelle est la médiane, ce qui équivaut à une équipartition en masse des grains dans l’intervalle granulométrique 80-315 µm.As dose rate depends on grain size, limit values at the ends of the grain size range selected were reported. Attenuation factors applied to infinite matrix alpha and beta dose rates were taken into account (Mejdahl, 1979 ; Brennan et al., 1991). Final dose rate is the medial value (equivalent to a uniform mass distribution of grains respect to their size).Tableau 7 : Dose spécifique annuelle fournie par U, Th et K exprimée en mGy/a et par unité de concentration ; les données pour l’uranium ont été calculées à partir des tables d’Adamiec et Aitken (1998) dans le cas d’un déséquilibre lié à la variation de la concentration en radium. On a indiqué les fragments de chaîne radioactive (dont les isotopes sont en équilibre entre eux) pris en compte ainsi que les facteurs d’atténuation de dose annuelle bêta utilisés selon la dimension des grains.Table 7: Annual dose rate factors in mGy/a per concentration unit. U data were calculated from Admiec and Aitken data (1998) assuming that a disequilibrium originated in radium variation. Also are reported the sets of nuclides in equilibrium within each part of U-series considered and beta attenuation factors.(d’après Mejdahl, 1979; Brennan et al., 1991.)(Mejdahl, 1979 ; Brennan et al., 1991.)Pour le calcul de la contribution des séries U à la dose annuelle, il a été supposé pour chaque échantillon daté, une variation linéaire dans le temps de la concentration en radium-226 et de ses descendants en équilibre, depuis une teneur d’origine jusqu’à celle observée aujourd’hui, U(226Ra), conséquence du surcroît d’altérabilité induite par le chauffage. Pour déterminer cette teneur originelle, nous avons considéré que le substrat granitique non chauffé était déjà altéré et présentait un déséquilibre naturel caractérisé par un rapport U(238U)/U(226Ra) égal à 1,195 représenté par l’échantillon BDX 8456 (Tableau 4). Nous supposerons que ce rapport était le même au moment du chauffage pour l’ensemble des prélèvements datés. Ainsi, la teneur initiale en 226Ra de chaque échantillon est donnée par U(238U)/1,195.Par contre, l’activité des isotopes de tête de chaîne, de 238U à 230Th et de 235U à 207Pb respectivement pour les séries de 238U et de 235U, a été considérée comme constante dans le temps et égale à celle déduite de U(238U).L’état d’humidité moyen archéologique a été estimé à 1,2 ± 0,6 % (% de masse d’eau supposée introduite dans les pores relativement à la masse de l’échantillon sec), ce qui correspond à la demie-saturation pour cette roche.La dose environnementale, comprenant les composantes gamma et cosmique, a été déterminée par spectrométrie gamma in situ à l’aide d’un scintillateur NaI:Tl (Canberra Inspector, 2,5” x 2,5”). Cette composante a été supposée constante dans le temps.5. DatationLes âges-TL des prélèvements de granite sont reportés au tableau 8 avec leurs écarts-types associés. Les fragments appartenant à la même structure, devraient, s’il n’y avait pas d’incertitudes de mesure, fournir le même âge. L’existence d’incertitudes analytiques liées à la fois à la nature des grandeurs physiques mesurées et à la réponse de ces échantillons-là génère une dispersion. Nous avons testé la normalité statistique de cette dispersion, autement dit, nous avons cherché à savoir si l’écart-type affecté aux âges-TL (l’écart-type est calculé à partir des données expérimentales) pouvait rendre compte de la dispersion observée entre 7110 et 5350 ans. Il apparaît que la distribution de ces résultats est statistiquement normale, compte tenu des incertitudes de mesure : le chi-2 vaut 3,60 et appartient à l’intervalle théorique correspondant à 80 % de probabilité [0,21-4,61] (CEA 1978). Nous sommes donc autorisés à effectuer la moyenne pondérée de ces âges individuels ; la pondération choisie est inversement proportionnelle à la variance statistique de chaque âge, ce qui conduit à affecter le plus fort poids aux mesures les plus précises, en l’occurrence BDX 8451 puis BDX 8452 et enfin BDX 8449 dans l’ordre d’importance décroissante. La moyenne que nous retenons comme âge-TL final de la chauffe de la structure granitique est de 5825  280 ans (incertitude : 1 écart-type), soit un intervalle de confiance compris entre 4380 et 3260 av. J.-C., avec une probabilité de 95 %.Tableau 8 : Javols (Lozère), datation TL de trois échantillons extraits d’une fosse granitique chauffée. L’écart-type global est la somme quadratique des écarts-types statistique et systématique.Table 8: Javols (Lozère, France), TL dating of 3 heated granite samples extracted from an ancient pit. The global standard deviation includes both statistical and systematic components quadratically added.Cette datation place la structure de combustion dans un intervalle chronologique qui recouvre le Néolithique final et les débuts du Chalcolithique, pour ce secteur du Massif Central. Il est donc probable que le tesson de céramique trouvé dans la fosse et son fonctionnement comme structure de combustion soient assez proches dans le temps. Cette datation est également compatible avec les indices de la présence des Néolithiques à Javols, repérée par le matériel lithique diffus retrouvé lors de sondages effectués dans la vallée. L'hypothèse de rattachement de la fosse à un oppidum qui aurait précédé de peu la fondation de la cité romaine est donc par la même occasion totalement exclue.6. ConclusionL’utilisation de la TL a permis de proposer un cadre chronologique à une fosse granitique chauffée. Outre l’intérêt archéologique régional que revêt cette étude, c’est l’apport méthodologique sur lequel nous aimerions insister. Le matériau, un granite, peu usité en datation TL en général, et plus particulièrement pour des périodes où ce sont plus souvent des céramiques qui sont étudiées, présente par sa nature même des problématiques spécifiques. Afin d’éviter le fading inhérent aux feldspaths, nous avons apporté un soin particulier à la sélection des cristaux de quartz en utilisant et en adaptant des techniques de séparation minérale et d’attaque chimique sélective. Pour la détermination de la dose archéologique, comme on le fait désormais systématiquement, nous avons déterminé les conditions de recuit en laboratoire des cristaux qui permettent de retrouver les propriétés de luminescence que le matériau devait posséder à l’issue de son chauffage ancien. Cette étape est particulièrement importante dans le cas des quartz, en raison de fortes variations des caractéristiques de TL avec les conditions de recuit. Enfin, pour ce qui concerne l’évaluation de la dose annuelle, nous avons examiné le problème posé par d’éventuelles hétérogénéités locales de l’irradiation des quartz : l’étude réalisée par microscopie électronique a montré l’importante variabilité de l’irradiation bêta par le potassium, cependant, en moyenne, l’environnement potassique local des cristaux de quartz de mêmes dimensions que ceux sélectionnés pour la TL s’accorde avec ce que l’on déduit des mesures globales de spectrométrie gamma, ce qui permet de garantir la représentativité des mesures de radioactivité et par conséquent de valider la datation.