Teorema di Huygens-Steiner
# Teorema di Huygens-Steiner

Il teorema di Huygens-Steiner, o teorema degli assi paralleli, permette di calcolare il momento di inerzia di un solido rispetto ad un asse parallelo a quello passante per il centro di massa evitando in molti casi (dove è presente una struttura simmetrica) il laborioso calcolo diretto.

## Teorema

### Enunciato

Il momento d'inerzia rispetto ad un asse $a$, parallelo ad un altro $c$ passante per il centro di massa, si ottiene sommando al momento di inerzia iniziale rispetto a $c$ il prodotto tra la massa del corpo stesso e il quadrato della distanza tra gli assi $c$ e $a$.

$I_{z}=I_{cm}+md^{2}$.

### Dimostrazione

Si consideri un sistema di riferimento cartesiano $xy$ con l'origine nel centro di massa e un altro sistema di riferimento traslato lungo l'asse $x$ di una certa quantità, in modo che le coordinate siano $y=y'$ e $x=x'-d$, dove $d$ è la distanza tra l'asse passante per il centro di massa e quello parallelo di rotazione (rispetto al quale calcoliamo il momento).

Si consideri un elemento infinitesimo $dm$, il cui momento di inerzia rispetto al centro di massa è dato da $\mathrm {d} I=R^{2}\mathrm {d} m$. Integrando lungo tutto il corpo e considerando questo sistema di riferimento ($R^{2}=x^{2}+y^{2}$) si ha che

    $I_{cm}=\int \limits _{\text{corpo}}(x^{2}+y^{2})\mathrm {d} m$.

Ora calcoleremo direttamente il momento di inerzia rispetto al nostro nuovo asse $z$. Si prenda dunque un elemento $dm$ e si consideri il sistema di riferimento traslato; poiché $R'^{2}=x'^{2}+y'^{2}$, applicando le trasformazioni nel sistema di riferimento precedente e integrando lungo tutto il corpo si ha

    $I_{z}=\int \limits _{\text{corpo}}({x'}^{2}+{y'}^{2})\mathrm {d} m=\int \limits _{\text{corpo}}[(x+d)^{2}+y^{2}]\mathrm {d} m$.

Sviluppando il quadrato si ottiene $I_z=∫(x^2+d^2+2xd+y^2)dm{\textstyle$ I_{z}=\int \left(x^{2}+d^{2}+2xd+y^{2}\right)\mathrm {d} m} e, raccogliendo, si ha

    $I_{z}=\int \limits _{\text{corpo}}[x^{2}+y^{2}]\mathrm {d} m+d^{2}\int \limits _{\text{corpo}}\mathrm {d} m+2d\int \limits _{\text{corpo}}x\mathop \!\mathrm {d} m$.

Il primo termine è proprio il momento di inerzia rispetto all'asse passante per il centro di massa $I_{cm}$, calcolato precedentemente. Il secondo termine è pari alla quantità $Md^{2}$, mentre il terzo termine è nullo, poiché l'integrale di $x$ $dm$ è l'ascissa del centro di massa nel sistema del centro di massa stesso e pertanto (essendo sull'origine) è pari a 0.

Si ottiene quindi il risultato finale:

    $I_{z}=I_{cm}+Md^{2}$

## Generalizzazione ai tensori

Il teorema degli assi paralleli può essere generalizzato per i calcoli che coinvolgono il tensore d'inerzia. Sia $I_{ij}$ il tensore d'inerzia di un corpo calcolato sul centro di massa. Allora il tensore d'inerzia $J_{ij}$ calcolato relativamente al nuovo punto è

    $J_{ij}=I_{ij}+m\left(|\mathbf {R} |^{2}\delta _{ij}-R_{i}R_{j}\right),$

dove $\mathbf {R} =R_{1}\mathbf {\hat {x}} +R_{2}\mathbf {\hat {y}} +R_{3}\mathbf {\hat {z}} \!$ è il vettore spostamento dal centro di massa al nuovo punto e $δ_{ij}$ è la delta di Kronecker.

Per gli elementi diagonali (quando i = j), gli spostamenti perpendicolari all'asse di rotazione portano alla versione semplificata del teorema come scritto di cui sopra.

La versione generalizzata del teorema di Huygens-Steiner può essere espressa nella notazione senza riferimenti a coordinate come

    $\mathbf {J} =\mathbf {I} +m\left[\left(\mathbf {R} \cdot \mathbf {R} \right)\mathbf {E} _{3}-\mathbf {R} \otimes \mathbf {R} \right],$

dove $E_3$ è la matrice identità 3 × 3 e $\otimes$ è il prodotto esterno.

Un'ulteriore generalizzazione del teorema dà il tensore d'inerzia intorno a un qualunque insieme di assi ortogonali paralleli al sistema di riferimento degli assi x, y e z, associato al tensore d'inerzia di riferimento, che passino per il centro di massa o meno.

## Applicazioni

Il teorema permette di dedurre la polarizzazione della luce e l'entanglement.

