Effet Pearson-Anson
# Effet Pearson-Anson

L'effet Pearson-Anson, découvert en 1922 par Stephen Oswald Pearson et Horatio Saint George $Anson^,,$ est le phénomène d'une tension électrique oscillante produite par une ampoule au néon connectée à un condensateur, lorsqu'un courant continu est appliqué à travers une résistance. Ce circuit, appelé aujourd'hui oscillateur Pearson-Anson, oscillateur à lampe au $néon^,,$ ou oscillateur à dents de scie, est l'un des types les plus simples d'oscillateur de relaxation. Il génère une forme d'onde de sortie en dents de scie, Il a été utilisé dans des applications à basse fréquence telles que les feux d'avertissement clignotants, stroboscopes, les générateurs de sons dans les orgues électroniques et autres circuits de musique électronique, et dans les bases de temps et les circuits de déviation des premiers oscilloscopes à tube cathodique. Depuis le développement de la microélectronique, ces simples oscillateurs à résistance négative ont été remplacés dans de nombreuses applications par des oscillateurs à relaxation à semi-conducteurs plus souples, tels que le NE555.

## L'ampoule au néon comme dispositif de commutation

Une ampoule au néon, souvent utilisée comme lampe témoin dans les appareils, est constituée d'une ampoule en verre contenant deux électrodes, séparées par un gaz inerte tel que le néon à basse pression. Ses caractéristiques courant-tension non linéaires (schéma ci-dessous) lui permettent de fonctionner comme un dispositif de commutation.

Lorsqu'une tension est appliquée aux électrodes, le gaz ne conduit pratiquement aucun courant électrique jusqu'à ce qu'une tension seuil soit atteinte (point b), appelée tension d'amorçage ou de claquage, $V_b^,.$ À cette tension, les électrons du gaz sont accélérés à une vitesse suffisante pour arracher d'autres électrons aux atomes du gaz, lesquels arrachent à leur tour d'autres électrons dans une réaction en chaîne. Le gaz contenu dans l'ampoule s'ionise, provoquant une décharge lumineuse, et sa résistance chute à une faible valeur. Dans son état conducteur, le courant traversant l'ampoule n'est limité que par le circuit externe. La tension aux bornes de l'ampoule chute à une tension inférieure appelée tension de maintien $V_m.$ L'ampoule continuera à conduire le courant jusqu'à ce que la tension appliquée tombe en dessous de la tension d'extinction $V_e$ (point d), qui est généralement proche de la tension de maintien. En dessous de cette tension, le courant ne fournit pas assez d'énergie pour maintenir l'ionisation du gaz, et l'ampoule revient à son état non conducteur à haute résistance (point a).

La tension d'allumage $V_b$ de l'ampoule est supérieure à sa tension d'extinction $V_e.$ Cette propriété, appelée hystérésis, permet à l'ampoule de fonctionner comme un oscillateur. L'hystérésis est due à la résistance négative de l'ampoule, à la chute de la tension lorsque le courant augmente après le $claquage^,,$ qui est une propriété de toutes les lampes à décharge.

Jusqu'aux années 1960, les oscillateurs à dents de scie étaient également construits avec des $thyratrons^,.$ Il s'agissait de tubes électroniques triodes remplis de gaz. Ils fonctionnaient un peu comme les ampoules au néon, le tube ne conduisant pas jusqu'à ce que la tension cathode-anode atteigne une tension de claquage. L'avantage du thyratron était que la tension de claquage pouvait être contrôlée par la tension de la grille. Cela permettait de modifier électroniquement la fréquence de l'oscillation. Les oscillateurs Thyratron étaient utilisés comme bases de temps dans les oscilloscopes.

## Fonctionnement

Dans le circuit de l'oscillateur Pearson-Anson (en haut), un condensateur C est connecté à l'ampoule au néon N. Le condensateur est continuellement chargé par le courant traversant la résistance R jusqu'à ce que l'ampoule conduise, le déchargeant à nouveau, après quoi il se charge à nouveau. Le cycle détaillé est illustré par la boucle d'hystérésis abcd sur le diagramme courant-tension à $droite^,^,$ :

* Lorsque la tension d'alimentation est activée, l'ampoule au néon est dans sa condition de haute résistance et se comporte comme un circuit ouvert. Le courant qui traverse la résistance commence à charger le condensateur et sa tension commence à augmenter vers la tension d'alimentation.
* Lorsque la tension aux bornes du condensateur atteint b, la tension de claquage de l'ampoule $V_b,$ l'ampoule s'allume et sa résistance chute à une faible valeur. La charge du condensateur se décharge rapidement dans l'ampoule par une impulsion de courant momentanée (c). Lorsque la tension tombe à la tension d'extinction $V_e$ de l'ampoule (d), l'ampoule s'éteint et le courant qui la traverse tombe à un faible niveau (a). Le courant qui traverse la résistance recommence à charger le condensateur, et le cycle se répète.

Le circuit fonctionne donc comme un oscillateur de relaxation à basse fréquence, la tension du condensateur oscillant entre les tensions de claquage et d'extinction de l'ampoule en une onde en dents de scie. La période est proportionnelle à la constante de temps RC.

La lampe au néon produit un bref flash lumineux à chaque fois qu'elle se met en marche, de sorte que le circuit peut également être utilisé comme un circuit "clignotant". La double fonction de la lampe, à la fois source de lumière et dispositif de commutation, permet au circuit de compter moins de pièces et de coûter moins cher que de nombreux autres circuits de clignotants.

## Condition d'oscillation

La tension d'alimentation $V_s$ doit être supérieure à la tension de claquage de l'ampoule $V_b,$ sinon l'ampoule ne pourra jamais conduire. La plupart des petites lampes au néon ont des tensions de claquage comprises entre 80 et 150 volts. Si la tension d'alimentation est proche de la tension de claquage, la tension du condensateur sera dans la "queue" de sa courbe exponentielle au moment où elle atteindra $V_b,$ de sorte que la fréquence dépendra de manière sensible du seuil de claquage et des niveaux de tension d'alimentation, entraînant des variations de fréquence. Par conséquent, la tension d'alimentation est généralement nettement supérieure à la tension d'allumage de l'ampoule. Cela rend également la charge plus linéaire et l'onde en dents de scie plus triangulaire.

La résistance R doit également être comprise dans une certaine plage de valeurs pour que le circuit oscille. Ceci est illustré par la ligne de charge (bleue) sur le graphique IV. La pente de la ligne de charge est égale à R. Les points de fonctionnement possibles du circuit en courant continu se trouvent à l'intersection de la ligne de charge et de la courbe IV de la lampe au néon (noir). Pour que le circuit soit instable et oscille, la ligne de charge doit couper la courbe IV dans sa région de résistance négative, entre b et d, où la tension diminue avec l'augmentation du courant.

Ce point est défini par la région ombrée sur le diagramme. Si la ligne de charge croise la courbe IV à l'endroit où elle présente une résistance positive, en dehors de la zone ombrée, cela représente un point de fonctionnement stable, de sorte que le circuit n'oscille pas :

* Si R est trop grand, du même ordre que la résistance de fuite de l'ampoule à l'état "éteint", la ligne de charge croisera la courbe IV entre l'origine et b. Dans cette région, le courant traversant R depuis l'alimentation est si faible que le courant de fuite à travers l'ampoule l'absorbe, de sorte que la tension du condensateur n'atteint jamais $V_b$ et que l'ampoule ne s'allume jamais. La résistance de fuite de la plupart des ampoules néon est supérieure à 100MΩ, ce n'est donc pas une limitation sérieuse.
* Si R est trop petit, la ligne de charge croisera la courbe IV entre c et d. Dans cette région, le courant à travers R est trop important ; une fois l'ampoule allumée, le courant à travers R sera suffisamment important pour qu'il reste conducteur sans le courant du condensateur, et la tension aux bornes de l'ampoule ne tombera jamais à $V_e,$ de sorte que l'ampoule ne s'éteindra jamais.

Les petites ampoules au néon oscillent généralement avec des valeurs de R comprises entre 500kΩ et 20MΩ. Si C n'est pas petit, il peut être nécessaire d'ajouter une résistance en série avec l'ampoule au néon, pour limiter le courant qui la traverse afin d'éviter tout dommage lorsque le condensateur se décharge. Cela augmentera le temps de décharge et diminuera légèrement la fréquence, mais son effet sera négligeable aux basses fréquences.

## Fréquence

La période d'oscillation peut être calculée à partir des seuils de tension de claquage et d'extinction de la lampe $utilisée^,^,^,.$ Pendant la période de charge, l'ampoule présente une résistance élevée et peut être considérée comme un circuit ouvert, de sorte que le reste de l'oscillateur constitue un circuit RC, la tension du condensateur approchant $V_s$ de manière exponentielle, avec une constante de temps RC. Si v(t) est la tension de sortie aux bornes du condensateur.

Derivation de v(t) et i(t) est le courant à travers la résistance

    $V_{S}=v+Ri\,$ et $i=C{dv \over dt}\,$

donc l'équation différentielle du circuit est

    $RC{dv \over dt}+v=V_{S}\,$

La solution géneral est

    $v(t)=A_{1}e^{-t/RC}+A_{2}\,$

$v(\infty )=A_{2}=V_{S}\,$

$v(0)=A_{1}+V_{S}=0\,$

    $v(t)=V_{S}(1-e^{-t/RC})\,$

La solution pour le temps

    $t=RC\ln {\Bigl{V_{S} \over {V_{S}-v}}{\Bigr ]}\,$

Bien que la première période soit plus longue que les autres parce que la tension part de zéro, les formes d'onde de tension des périodes suivantes sont identiques à la première entre Ve et $V_b.$ La période T est donc l'intervalle entre le moment où la tension atteint $V_e$ et le moment où la tension atteint $V_b.$

    $T=t(V_{b})-t(V_{e})\,$
    $T=RC\ln {\Bigl{V_{S} \over {V_{S}-V_{b}}}{\Bigr ]}-RC\ln {\Bigl{V_{S} \over {V_{S}-V_{e}}}{\Bigr ]}\,$
    $T=RC\ln {\Bigl{{V_{S}-V_{e}} \over {V_{S}-V_{b}}}{\Bigr ]}\,$

Cette formule n'est valable que pour des fréquences d'oscillation allant jusqu'à 200 Hz environ, au-dessus de cette valeur, divers délais font que la fréquence réelle est inférieure à cette valeur. En raison du temps nécessaire pour ioniser et déioniser le gaz, les lampes au néon sont des dispositifs à commutation lente, et l'oscillateur de la lampe au néon est limité à une fréquence maximale d'environ 20 $kHz^,^,.$ Les tensions de claquage et d'extinction des lampes au néon peuvent varier entre des pièces similaires, les fabricants ne spécifient généralement que de larges plages pour ces paramètres. Ainsi, si une fréquence précise est souhaitée, le circuit doit être ajusté par essais et erreurs. Les seuils changent également avec la température, de sorte que la fréquence des oscillateurs à lampe au néon n'est pas particulièrement stable.

## Oscillations forcées et comportement chaotique

Comme d'autres oscillateurs à relaxation, l'oscillateur à ampoule au néon a une faible stabilité de fréquence, mais il peut être synchronisé (entraîné) par une tension périodique externe appliquée en série avec l'ampoule au néon. Même si la fréquence externe est différente de la fréquence naturelle de l'oscillateur, les pics du signal appliqué peuvent dépasser le seuil de claquage de l'ampoule, déchargeant le condensateur prématurément, de sorte que la période de l'oscillateur est verrouillée sur le signal appliqué.

Un comportement intéressant peut résulter de la variation de l'amplitude et de la fréquence de la tension externe. Par exemple, l'oscillateur peut produire une tension oscillante dont la fréquence est un sous-multiple de la fréquence externe. Ce phénomène, connu sous le nom de "sous-multiplication" ou "démultiplication", a été observé pour la première fois en 1927 par Balthasar van der Pol et son collaborateur Jan van der $Mark^,.$ Dans certains cas, le rapport entre la fréquence externe et la fréquence de l'oscillation observée dans le circuit peut être un nombre rationnel, voire irrationnel (ce dernier cas est connu comme le régime "quasi-périodique"). Lorsque les régimes périodique et quasi-périodique se chevauchent, le comportement du circuit peut devenir apériodique, ce qui signifie que le motif des oscillations ne se répète jamais. Cette apériodicité correspond à un comportement chaotique du $circuit^,.$

L'oscillateur forcé à ampoule de néon a été le premier système dans lequel un comportement chaotique a été observé. Van der Pol et van der Mark ont écrit, à propos de leurs expériences de démultiplication, que : "Souvent, un bruit irrégulier est entendu dans les récepteurs téléphoniques avant que la fréquence ne saute à la valeur inférieure suivante. Il s'agit toutefois d'un phénomène subsidiaire, l'effet principal étant la démultiplication régulière de la fréquence".

Toute oscillation périodique aurait produit un son musical ; seules les oscillations apériodiques, chaotiques, produiraient un "bruit irrégulier". On pense qu'il s'agit de la première observation du chaos, bien que van der Pol et van der Mark n'aient pas réalisé son importance à $l'époque^,^,.$

## Notes et réferences

* ↑ Stephen Oswald Pearson,Dictionary of Wireless Technical Terms (London: Iliffe & Sons, 1926).
* ↑ S. O. Pearson et H. St. G. Anson, « Demonstration of Some Electrical Properties of Neon-filled Lamps », Proceedings of the Physical Society of London, vol. 34, $n^o$ 1,‎ décembre 1921, p. 175–176 (DOI 10.1088/1478-7814/34/1/435, Bibcode 1921PPSL...34..175P, lire en ligne)
* ↑ S. O. Pearson et H. St. G. Anson, « The Neon Tube as a Means of Producing Intermittent Currents », Proceedings of the Physical Society of London, vol. 34, $n^o$ 1,‎ août 1922, p. 204–212 (DOI 10.1088/1478-7814/34/1/341, Bibcode 1921PPSL...34..204P, lire en ligne)
* 1 2 Shuichi Kinoshita « Introduction to Ionequilibrium Phenomena » (2013) (lire en ligne, consulté le 24 février 2014) — « (ibid.) », dans Pattern Formations and Oscillatory Phenomena, Newnes (ISBN 978-0123972996), p. 17
* ↑ Christopher G. Morris, Academic Press Dictionary of Science and Technology, Gulf Professional Publishing, 1992, 1453 p. (ISBN 0122004000, lire en ligne)
* 1 2 Dale Pollack, « Neon Tube Oscillators, Part 1 », Radio News, vol. 14, $n^o$ 6,‎ décembre 1932, p. 342–343 (lire en ligne, consulté le 14 avril 2014)
* 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 C. L. Daugherty et al., G.E. Glow Lamp Manual, 2nd Ed, Cleveland, Ohio, General Electric, 1965, 14–19 p. (lire en ligne)
* 1 2 3 Edward Bauman, Applications of Neon Lamps and Discharge Tubes, USA, Carleton Press, 1966, 18 p. (lire en ligne [archive du 16 avril 2014])
* ↑ Walter E. Burton, « Magic with neon glow lamps », Popular Science, vol. 152, $n^o$ 2,‎ février 1948, p. 194–196 (ISSN 0161-7370, lire en ligne, consulté le 14 avril 2014)
* 1 2 3 4 5 6 J. B. Dance, Cold Cathode Tubes, London, Iliffe Books, 1967, 25–27 p. (lire en ligne)
* ↑ Thomas B. Holmes, Electronic and Experimental Music: Pioneers in Technology and Composition, Psychology Press, 2002, 66 p. (ISBN 0415936446, lire en ligne)
* ↑ Horst D. Wahl, « Tutorial Oscilloscope », sur Phys4822L Advanced Lab-Experiment 11: Studies of electrons with a CRT, Prof. Horst D. Wahl, Physics Dept.,Florida State Univ., 2005 (consulté le 14 avril 2014)
* ↑ Irving M. Gottlieb, Understanding oscillators, H. W. Sams, 1971, 69 p. (ISBN 0672208377, lire en ligne)
* 1 2 Dance, 1967, p.6-7
* ↑ Allan Lytel, « Gas Tube Oscillators », Radio-Electronics, vol. 20, $n^o$ 3,‎ décembre 1948, p. 33–34 (lire en ligne, consulté le 27 mars 2015)
* 1 2 3 O. S. Puckle, Time Bases (Scanning Generators), 2nd Ed., London, Chapman and Hall, 1951, 15–27 (lire en ligne)
* 1 2 3 4 5 Walter G. Miller, Using and Understanding Miniature Neon Lamps, New York, Howard W. Sams, 1969, 37–39 p. (lire en ligne)
* ↑ Eric Hill, « Lecture 7a – Waveform Generators & Timers », sur Course Notes Physics 310: Electronics Applications, Prof. Eric Hill website, Physics Dept., Univ. of Midlands, 2014 (consulté le 14 avril 2014)
* 1 2 3 4 Alejandro Jenkins, « Self-oscillation », Physics Reports, vol. 525, $n^o$ 2,‎ 2013, p. 167–222 (DOI 10.1016/j.physrep.2012.10.007, Bibcode 2013PhR...525..167J, arXiv 1109.6640, S2CID 227438422)
* 1 2 Balthasar van der Pol et Jan van der Mark, « Frequency Demultiplication », Nature, vol. 120, $n^o$ 3019,‎ 10 septembre 1927, p. 363–364 (DOI 10.1038/120363a0, Bibcode 1927Natur.120..363V, S2CID 4142485)
* 1 2 3 Julien C. Sprott, Elegant Chaos: Algebraically Simple Chaotic Flows, World Scientific, 2010, 234–235 p. (ISBN 978-9812838827, lire en ligne)
* 1 2 Marcio , Romis Attux, Ricardo Suyama Eisencraft, Romis Attux et Ricardo Suyama, Chaotic Signals in Digital Communications, CRC Press, 2013, 87 p. (ISBN 978-1466557222, lire en ligne)
* (en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l’article de Wikipédia en anglais intitulé « Pearson–Anson effect » (voir la liste des auteurs).
