下の段落を参照し,その後の質問に,段落と同じ言語で答えます.  経路: 1998年に,Kernerは,実際のフィールドの交通データで,フリーフローの広い移動のジャームの出現が,F → S → Jの相移行のカスケードとして観察されていることを発見しました (図9):最初に,同期フローの領域は,フリーフローの領域に現れる. 上述したように,このような F → S 段階の移行は,主にボトルネックで起こります. 同期フローフェーズでは,さらに"自己圧縮"が起こり,車両の密度は増加し,車両の速度が低下します. この自己圧縮は"ピンチ効果"と呼ばれています 流れが同期する"ピンチ"領域では 狭い動きの詰まりが生まれます これらの狭い動き回るジャムが成長すれば,幅の動き回るジャムが現れ,図9の S → J と表記される. 交通障害 (F → S 移行) が発生してから,ボトルネックから上流の別の道路の位置で,広大な交通渋滞が発生します. したがって,実際の交通 (図9 (a)) で発生するケルナー<unk>のF → S → J相移行が速度-密度平面 (図9 (b)) (または速度-流量,または流量-密度平面) で示される場合,広い移動の渋滞内の同期流量状態と低速度状態は,異なる道路の位置で測定されることを覚えておくべきです. カーナーは,同期フローの密度が増加すると,広い移動のジャームの出現の頻度は増加すると指摘しています. 広範囲に広がる渋滞は 流れが同期している地域やボトルネックを通過しても 上流に広がります 明らかに,戻り相移行の任意の組み合わせ (S → F,J → S,およびJ → F移行は,図9に示されている) も可能である.  質問:自己圧縮時にピンチ領域に何が起こりますか?
狭い動きの詰まりが浮かび上がる